數學物理方程第5章留數-2(東南大學王元明)_第1頁
數學物理方程第5章留數-2(東南大學王元明)_第2頁
數學物理方程第5章留數-2(東南大學王元明)_第3頁
數學物理方程第5章留數-2(東南大學王元明)_第4頁
數學物理方程第5章留數-2(東南大學王元明)_第5頁
已閱讀5頁,還剩21頁未讀 繼續免費閱讀

下載本文檔

版權說明:本文檔由用戶提供并上傳,收益歸屬內容提供方,若內容存在侵權,請進行舉報或認領

文檔簡介

第五章留數§2留數的一般理論一、定義定義如果函數f(z)在z0的鄰域D內解析,那么根據柯西積分定理

但是,如果z0為f(z)的一個孤立奇點,則沿在z0的某個去心鄰域0<|z-z0|<R內包含z0的任意一條正向簡單閉曲線C的積分一般就不等于零.因此f(z)=...+c-n(z-z0)-n+...+c-1(z-z0)-1

+c0+c1(z-z0)+...+cn(z-z0)n+...0<|z-z0|<R兩端沿C逐項積分:稱C-1為f(z)在z0的留數,記作Res[f(z),z0],即

如果z0是f(z)的可去奇點,則Res[f(z),z0]=0.如果z0是本性奇點,則只好將其按洛朗級數展開.如果z0是極點,則有一些對求c-1有用的規則.

求函數在孤立奇點z0處的留數即求它在洛朗級數中

(z-z0)-1項的系數c-1即可.但如果知道奇點的類型,對求留數可能更有利.證明由于z0是f(z)的1階極點,所以在z0的某個去心鄰域內的Laurent級數展開式為故所以二.留數的計算規則

規則1

如果z0為f(z)的一階極點,則規則2

如果z0為f(z)的m階極點,則事實上,由于

f(z)=c-m(z-z0)-m+...+c-2(z-z0)-2+c-1(z-z0)-1+c0+c1(z-z0)+...,

(z-z0)mf(z)=c-m+c-m+1(z-z0)+...+c-1(z-z0)m-1+c0(z-z0)m+...,令兩端zz0,右端的極限是(m-1)!c-1,兩端除以(m-1)!就是Res[f(z),z0],即得規則2,當m=1時就是規則1。例求和在孤立奇點處的留數.

z=0是g(z)的1階極點,于是易知z=1和z=2都是f(z)的1階極點,故例求在孤立奇點處的留數.處解析,且所以是f(z)的1階極點,并且顯然和都在例求在z=0處的留數.可知,z=0是f(z)的3階極點,定理一(留數定理)

設函數f(z)在區域D內除有限個孤立奇點z1,z2,...,zn外處處解析.C是D內包圍諸奇點的一條正向簡單閉曲線,則Dz1z2z3znC1C2C3CnC三、留數定理[證]把在C內的孤立奇點zk(k=1,2,...,n)用互不包含的正向簡單閉曲線Ck圍繞起來,則根據復合閉路定理有注意定理中的條件要滿足。例如不能應用留數定理。由規則1,得我們也可以用規則3來求留數:這比用規則1要簡單些.例4

解:所以原式=定義

設函數f(z)在圓環域R<|z|<(R≥0)內解析,即無窮遠點為f(z)的孤立奇點。C為圓環域內繞原點的任何一條簡單閉曲線,則積分四、在無窮遠點的留數理解為C的負方向。的值與C無關,稱其為f(z)在點的留數,記作f(z)在圓環域R<|z|<內解析,則洛朗展開式為:

這就是說,f(z)在點的留數等于它在點的去心鄰域R<|z|<+內洛朗展開式中z-1的系數相反數.定理二

如果f(z)在擴充復平面內只有有限個孤立奇點,那么f(z)在所有各奇點(包括點)的留數總和必等于零.證:除點外,設f(z)的有限個奇點為zk(k=1,2,...,n).且C為一條繞原點的并將zk(k=1,2,...,n

溫馨提示

  • 1. 本站所有資源如無特殊說明,都需要本地電腦安裝OFFICE2007和PDF閱讀器。圖紙軟件為CAD,CAXA,PROE,UG,SolidWorks等.壓縮文件請下載最新的WinRAR軟件解壓。
  • 2. 本站的文檔不包含任何第三方提供的附件圖紙等,如果需要附件,請聯系上傳者。文件的所有權益歸上傳用戶所有。
  • 3. 本站RAR壓縮包中若帶圖紙,網頁內容里面會有圖紙預覽,若沒有圖紙預覽就沒有圖紙。
  • 4. 未經權益所有人同意不得將文件中的內容挪作商業或盈利用途。
  • 5. 人人文庫網僅提供信息存儲空間,僅對用戶上傳內容的表現方式做保護處理,對用戶上傳分享的文檔內容本身不做任何修改或編輯,并不能對任何下載內容負責。
  • 6. 下載文件中如有侵權或不適當內容,請與我們聯系,我們立即糾正。
  • 7. 本站不保證下載資源的準確性、安全性和完整性, 同時也不承擔用戶因使用這些下載資源對自己和他人造成任何形式的傷害或損失。

最新文檔

評論

0/150

提交評論