1、 絕緣子連接及詳圖0X 0X 0X 0X 0X 0X 0X 0X 0X0 xdHdxq dxdx 0 xdHdxq dxdx220 0 0 0 0 0 0 0 xxzzxzdHXdxq dxdxdHqdxddZZHdxq dxdxdxddZHqdxdxqHd ZHqdx（ 1）（ 2）當時由 （ 1） 得常 數（ 3）由 （ 2） 得（ 4） （ 4） 為 懸 索 的 基 本 平 衡 方 程 式0 xq 2221220 20 0 2 22 8zd ZqqqdxHqZxc xcHxzxlzcqcZx lxxHllcxzfMqlHff （常數）時，由式（4）得解得（5）將邊界條件代入（5）得：（6

2、）已知時，代入（6）得：0 M（7）式中：單跨簡支梁豎向均布荷載作用下的跨中彎矩208MqlHff224 04 fx lxcZxllcfx lxZl將（7）代入（6）,懸索曲線方程式可表達為：（8）當支座同高，即時，式（8）改為（9）2 1 42 1 0.1 1.077dZTHdxdZfxdxllflTHHTHH（10）曲線的斜率為（11）當懸索為小垂度（）時，將（11）代入（10）得：跨中：支座處：結論：小垂度時，索的軸向張力與水平分力近似相等。222222 1 () 0 1 ()0 2 (zzzzdxqqqdSdSdZqqqdxdxd ZHqdxd ZdZHqdxdxHxZcoshcosh

3、ql沿索長均布（ ：沿跨長均布荷載）（12）以（12）代入式（4） 即，得：（13）式（13）的解：1) () ; 2c lqlsinhsinhH（14）式中 0,2 () /2 cosh1 qlABcHHqxZcoshcoshqHfxlZfHfq當支座 、 等高時，此時（15）跨中垂度為 時，即，代入式（15）得：（16） (0.1)0.20.04% fHffdldf當給定 ，由式（16）可算出 ，再代入式（15），得懸鏈線方程。當垂度較小時，兩者 相同，其坐標的最大的差值（在跨度處）為。所以實際沿索長分布的荷載，往往可等效為按沿跨度分布的荷載，其結果即將懸鏈線變為拋物線。222202246

4、 ()()1 1 111 11. 2816BlAdzdsdxdzdxdxdzsdsdxdxdzdzdzdzdxdxdxdx （17）（18）級數展開：20222222 1 1 24()48 218 (1) 23ldzsdxdxfx lxczxlldzfcfxdxllcfslll（19）取前兩項：（20）前述：可用拋物線表示索曲線方程，即（8）則：（）代入（20）得： （22）00000220022000 2 3 88 33 88 HqtHqtHHEAlffffSSSllq lqlfHf H索由初始狀態（、 ）變到使用狀態（、 、 ）：1）弦向拉力增大；）弦向伸長為，產生內力；）索的跨中撓度由變

5、為 ，則索的伸長值為：，22000232302202220220 88 2424 24q lqlffHHqlq lSSHHqEAEAlqSlHH，代入式，得產生內力222002204 24 tt lEAt lEAtlqEAEAlqHHEAtlHHH ）溫度變化 ，引起索伸長，若長度不變，產生的溫度內力：將外力變化與內力變化取平衡，得到即得到關于索的弦向拉力和弦向變形的隱函數方程：22200220 ,024qEAEAlqF HHHEAtlHH 2231 112 FdHEAkFEAl qdlHHTTkT索的等效剛度：切線方程：假設外力 將索單元、桿單元聯合，考慮索及桁架的位移建立非線性剛度陣，用迭

6、代法求解。具體方法：設第ij根纖繩單位長度自重為gij，單位長度水平風壓Wij 假定一組位移u、v、w 根據假定位移值求纖繩弦向伸長cossintcoscostyyvxxujiijiisintzzwjii 求纖繩在垂直于弦向方向的荷載cosgqijij0 初荷載：受力后：2ijij2ijijijijsinsincoscoswwgq 解如下三次方程得弦向拉力T024EtE24LqAALAETTLgAETT2ij2ijijijijijk0202ij2ijijk23 求T曲線截距作為節點外力（由弦向拉力引起）TLqAELAE32ij2ijijkijijk1211TT 與（5）同時求得纖繩等效剛度TLqAELAE32ij2ijijkijijk1211k 纖繩節點荷載：ijijijij2ijijijijijxsinsincossincos21coscosTLwPijijijij2ijijijijijycossinsinsincos21sincosTLwPLgLwPijijijijijijijijz21cossincos21sinT 按一般方法