1、第一章第 1 章質點運動學1.1 本章主要內容1.1.11.1.1 描寫質點運動的基本物理量(1)(1) 位置矢量(矢徑)：是描寫質點任意時刻在空間位置的物理量。如圖所示,質點在 A A 點的位置矢量。戸甫+另+去(2)(2)位移：是描述質點在 t=tt=t 2-t2-t 1 1 時間內質點位置變化和方向的物理量。少(心-燈+ + 3 3 -Ji-Ji )7+()7+( -哥月(3)(3) 速度：是描述質點位置變化的快慢和運動方向的物理量。m m izizdr7 =瞬時速度g 肚出 加速度：是描述質點運動速度變化的快慢和方向的物理量。瞬時加速度直角坐標系中1.1.21.1.2 種典型運動的運動

2、公式(1)(1)勻速直線運動：& +譏 勻變速直線運動：n*(3)(3)勻速率圓周運動：r r r r0 0十叫costcost拋體運動：bmbm“師畀 7 曠當心幾 0 0 時：尸前細加總直角坐標系中V=vijJ.”皆糾一眷吋刖，屮耶(4(4和( (6) )角量與線量間的關系： -1.1.31.1.3 描述質點運動的三種方法(1)(1) 矢量描述法：質點作空間曲線運動位置矢量 鬥隨時間變化， 是質點的矢量運動方程。 是質點運動的矢量表示法(2)(2) 坐標描述法：支點的運動方程可以在直角坐標系中寫成分量式廠 x x廠 MXMX (3)(3) 圖線描述法：質點在某一坐標方向上的運動可以

3、用坐標隨時間的曲線( x-tx-t 曲線)、速度隨時間變化的曲線(v vx-t-t 曲線)和加速度隨時間變化的曲線(a ax-t-t) 來表示。1.1.41.1.4 學習指導(1)(1)矢徑、速度、加速度反映的是在某一時刻或某一位置上運動狀態及其變化情況，具有瞬時性。因此，質點的矢徑或速度、加速度，都應指明是哪一時刻或哪 L 位置的矢徑、速度、加速度。(2)(2)矢徑、速度、加速度都是Q) =出1圓周運動:對某一確定的參照系而言的，在不同的參照系中對 同一質點的運動描述是不同的，上述各量的大小和方向都可能不同，這就是它們具有相對性。(3)(3)矢徑、位移、速度、加速度都是矢量在描述質點運動時不

4、僅要指明這些量的大小，還要說明它們的方向。(4)(4)在曲線運動中質點在曲線上任一點的加速度是該點法向加速度和切向加速度徒的矢量和。i d口 =毎*吐Q= a =_廠 i-r 才 2 五的夷角姑加觀仝其中”尺，卅，總加速度大小八也 7，龜第 2 章牛頓運動定律2.1 本章主要內容2.1.12.1.1 牛頓運動定律的內容(1)(1)牛頓第一定律：當物體不受外力作用或所受的和合外力為零時，物體將保持 靜止或勻速直線運動狀態。(2)(2)牛頓第二定律：當物體受到外力作用時，作用于物體上的合外力不等于零時，物體所獲得的加速度的大小與合外力的大小成正比，與物體的質量成反比，加速度的方向與合外力的方向相同

5、數學表達式：在曲線運動中：y y 呦耳旳一V VF =yna =yfi厶dt乙11R(3)(3) 牛頓第三定律：兩個物體之間的作用力 亠與反作用力廠在同一直線上，大 小相等、方向相反，分別作用在兩個物體上。2.1.22.1.2 三種常見的力(1)(1)重力：如果不考慮地球自轉的影響，地球對地面附近的物體的萬有引力就是 物體所受的重力 P P。F F ，方向豎直向下。(2)(2)彈性力：兩物體相互接觸，彼此發生相對形變時，物體間的相互作用力稱為彈性力。正壓力、支撐力、繩中的張力、彈簧伸長或壓縮的彈力都是彈性力。(3)(3)摩擦力：當兩物體接觸面間有相對運動趨勢或相對運動時，在接觸面間產生阻礙物體

6、相對運動的力稱為摩擦力。靜摩擦力：當物體間僅僅有相對運動趨勢時，摩擦力的大小在00PDNO在正交坐標系中:di dtdi J出滑動摩擦力：當物體間有相對運動時，摩擦力的大小為収。2.1.32.1.3 學習指導(1)(1)第一定律說明了力是物體間的相互作用， 是改變物體運動狀態的原因， 同時 也指明了任何物體都具有保持原有運動狀態的特性棗慣性。 第二定律是力的瞬時 作用規律， 說明了物體所受的合力與物體產生的加速度之間的瞬時關系。 進一步 指明了物體的質量是物體平動慣性大小的量度。 第三定律說明物體間的作用力是 相互的，這種相互作用力同時產生、同時存在、同時消失，它們總是成對出現， 分別作用在兩

7、個不同的物體上，并且是屬于同一種性質的力。(2)(2)牛頓運動定律適用的條件牛頓第一定律適用質點和慣性參照系；牛頓第二定律適用宏觀物體，并且物體的速度遠小于光速； 牛頓第三定律適用于任何參照系。(3)(3)運用牛頓定律的解題方法第一步：弄清條件、明確問題；第二步：隔離物體、分析受力；第三步：選定坐標、列出方程；第四步：統一單位、計算數值。第 3 章 運動守恒定律3.1 功和能3.1.13.1.1 功(1)(1)恒力的功：力對質點所作的功為力在質點位移方向的分量與位移大小的乘積。數學表達式： .：_：7 7 一(2)(2)變力作功：如果作用力的大小或方向是變化的，或者移動的軌跡是一條曲線,求這樣

8、的力作的功問題就屬于變力作功。(3)(3) 功率：單位時間力對物體所作的功3.1.23.1.2 機械能物體作機械運動所具有的能叫機械能。機械能有動能和勢能兩種動能：描述物體運動狀態的物理量數學表達式:平均功率:瞬時功率:重力勢能：描述物體系統內部物體相對位置的物理量兔=即嵌彈性勢能：描述物體和彈簧組成系統物體所具有的勢能3.1.33.1.3 動能定理當合外力對物體作功時，物體的動能要發生變化，它們之間的關系為：A=丄血+丄血2 2 |上式表明：合外力對物體所作的功等于物體動能的增量。3.1.43.1.4 重力作功與重力勢能的關系當重力作功時，物體的重力勢能要發生變化，它們之間的關系為：衛=切陰

9、-用刃上式表明：重力對物體所作的功等于物體重力勢能的減小。3.1.53.1.5 械能轉換與守恒定律作用在物體上的力可分為保守力和耗散力，保守力對物體作功與路徑無關,只和始末位置有 關。耗散力對物體作功則與路徑有關。如果一個物體系統，有 外力對它作功時，它的機械能就會改變。如果沒有外力，而內力只有保守力對物 體作功時，則系統的機械能可以相互轉換，其總和保持不變，即：這一結論就是機械能轉換與守恒定律。若內力包含有耗散力，由于耗散力作功，雖然無外力存在，系統的機械能也不守恒。3.1.63.1.6 功能原理如果一個物體系統，有外力和耗散力（耗散內力）對它作功，這時外力和耗 散力所作的功等于系統機械能的

10、增量。式中表示外力做功耗散內力做功3.1.73.1.7 能量轉換與守恒定律自然界中各種運動形式在一定的條件下 可以相互轉化，伴隨著運動形式的轉化， 各種形式的能量也可以相互轉換，但能量的總和保持不變，能量不能創生也不能 消滅，只能從一種形式的能量轉換成另一種形式。這就是能量轉換與守恒定律。3.1.83.1.8 學習指導一個力究竟是內力還是外力，主要取決于怎樣選取研究對象。女口，一物體與地球 有相互作用，若選擇物體為研究對象，那么地球對它的作用力是外力。若選擇物 體和地球一起作為研究對象，則物體與地球之間的作用力是內力功和能是兩個既有區別又有聯系的物理量， 作功總是涉及系統狀態的變化，因此 它不

11、僅與始末狀態有關，而且還和過程有關。能量是物體狀態的單值函數，一旦狀態確定，能量的數值就可以確定。物體具有能量，但它可以不作功，只有當能量變化時才作功，所以說功是能量變化的量度。3.2 動量和動量守恒定律3.2.13.2.1 動量和沖量動量：物體的質量 m m 與其速度的乘積稱為該物體的動量，用丁表示。p - mv沖量：作用在物體上的力與作用時間的乘積稱為力對物體的沖量,恒力的沖量:變力的沖量: 3.2.23.2.2 動量原理物體所受合外力的沖量等于物體動量的增量。這一結論稱為動量原理323323 動量守恒定律數學表達式:當系統不受外力作用或所受的合外力為零時，系統內部的總動量保持不變這一結論

12、稱為動量守恒定律。在打擊、碰撞等問題中，由于內力很大，作用時間很短，一些恒定的外力(如 重力)的沖量一般可以忽略。因此這些問題中也可以應用動量守恒定律。324324 碰撞問題(1)(1)彈性碰撞：若系統在碰撞后完全恢復形變，系統動能的總和在碰撞前后 保持不變，這種碰撞稱為彈性碰撞。兩物體作一維對心彈性碰撞的公式:1 _帥-叫十加片r1網4 佻曲-嗎)十2叭(2)(2) 完全非彈性碰撞：如果兩物體在碰撞后，以同一速度運動，并不分開, ,這種碰撞稱為完全非彈性碰撞。滿足動量守恒定律：叫十叫| %用I I +0+0(3)(3) 非彈性碰撞及恢復系數：在非彈性碰撞中兩物體只部分的恢復了形變。恢復系數

13、e e：碰撞后兩球的分離速度(匕汕)與碰撞前兩球的接近速度嘰-心之比。二P_(i 十叫 J他W3, +叫*剛| !伽325325 學習指導(1)(1) 動量守恒定律是自然界的普遍規律之一， 它不僅適用于宏觀和低速現象，而 且也適用于微觀和高速現象(2)(2) 動量是矢量，只要和合力沿某一方向的分力等于零，相應方向的動量就守恒。應用動量守恒定律解題，不需要知道過程的中間狀態情況，因此解題方便。(3)(3) 解決碰撞問題，要看清哪是碰前，哪是碰后，不要把包含幾個過程的問題籠 統地當作一個過程來處理。由于碰撞的時間很短，碰后物體可能有位移一般都可 略去。第 4 章剛體的轉動4.1 本章主要內容4.1

14、.14.1.1 剛體轉動的角量描述(1)(1)角位移山：在&時間內角坐標的增量區&稱為剛體加時間內角位移(2)(2)角速度 3 3：是描述角位移變化快慢的物理量，I I 沖觀 I I。(3)(3)角加速度 B B：是描述角速度變化快慢的物理量，朋=卞血加。(4)(4)角量與線量的關系：路程與角位移的關系：心也召。線速度與角速度之間的關系：卩。切向加速度與角加速度的關系：陽二冷。法向加速度與角速度之間的關系：叫。4.1.24.1.2 力矩、轉動慣量、轉動定律(1)(1)力矩的定義式為：用丹皿召；矢量表達式為M=y xF轉動慣量是剛體轉動慣性大小的量度，-I-I-：卜*。(3)(3

15、)剛體轉動第一定律：一個可繞固定軸轉動的剛體, 時，則剛體保持原有的靜止或勻角速轉動狀態。(4)(4) 剛體轉動第二定律：一個可繞固定軸轉動的剛體, 零時，則剛體的角加速度與它所受的合外力矩成正比，與剛體的轉動慣量成反比。當它所受的合外力矩為零當它所受的合外力矩不為數學表達式：: 一4.1.34.1.3 力矩的功 力矩的功定義為：r =恒力矩的功為：小即皿&E E = =轉動動能：(4)(4) 轉動動能定理：力矩對剛體作的功，等于剛體轉動動能的增量。4.1.44.1.4 角動量原理和角動量守恒定律(1)(1)角動量是描述剛體轉動狀態的物理量，- (2)(2)沖量矩是描寫力矩對時間積累作

16、用的物理量變力矩的沖量：” 角動量守恒定律：當剛體所受到的合外力矩時，角動量守恒。(3)(3)角動量原理4.1.54.1.5 質點的直線運動和剛體的定軸轉動公式對照表質點的直線運動剛體的定軸轉動位移：速度：八不加速度：示勻速直線運動:勻變速直線運動:質量：m m牛頓第二定律:平動動能:動能定理:角位移：丄&ddQ)=-角速度：角加速度：勻角速轉動：一、士“丄日卑%/ +異*勻變速轉動：a =叫+德魔+2 2歐4 4 ) )力矩：M M轉動慣量：J J轉動第二定律：轉動動能:動量：動量疋理：磁丄丄J J曲轉動動能定理：2角動量：丿卿櫛-郴擺礎晅力情況）角動量定理：動量守恒定律：當 2 2

17、 瓦廠時仙九-丿叫（MSMS力袒情況）角動量守恒定律：當= 0時W W恒重4.64.6 學習指導（1）解剛體動力學問題，力的分析仍然是關鍵所在。解題時應注意對每一個 物體應逐個分析，并列出每個物體相應的牛頓方程；對于轉動的物體求出對定 軸的合外力矩，寫出轉動方程，卜有線量與角量的關系，找出聯系列 出方程。（2 2 ）轉動慣量兒 2 2 叫廠，（適用于質點系）或 12 ,（適用于質量連續分 布），是描述物體轉動慣性量大小的物理量。轉動慣量的大小與剛體的質量、質 量分布情況及轉軸的位置有關。因此，說到剛體轉動慣量時，必須指明是對哪個 轉軸的轉動慣量（3）角速度不和角加速度為是矢量，在定軸轉動中，它

18、們方向都是沿轉軸，并規定的方向與轉動方向構成右手螺旋關系，而的方向與鬥的方向一致，當我們規定了沿轉軸的正方向后,的方向就可以用正、負表示第2篇熱學第 5 章氣體動理論5.1本章主要內容5.1.15.1.1 想氣體的狀態方程PV = -RT=RT或尸=丁其中 4凰=T只-用C0S7 + Aj CO(2)(2)兩個相同垂直的同頻率諧振動的合成：合振動軌跡一般為一橢圓，橢圓形狀由相位差-決定。(3)(3)拍與拍頻：兩個頻率較大，而頻率之差很小的同方向諧振動合成時產生振幅時而加強時 而減弱的現象叫拍。單位時間內加強或減弱的次數叫拍頻 12.1.712.1.7 阻尼振動受迫振動共振”=“竺(1)(1)阻

19、尼振動：彈簧振子除受彈性回復力匚一L作用外，若還受阻力.二作用其方程可寫成如:一爭X,- A,若： ASAS 過阻尼；3 3= 3 3臨界阻尼； 仟 3 3弱阻尼F = _止(2)(2)受迫振動：彈簧振子除受彈性回復力： i i：F=-kxF=-kx 和阻尼力夕卜，若還受到隨時間t變化的外力打.的作用，則其運動方程可寫為:運動方程為： - 12.1.812.1.8 學習指導本章的重點是研究諧振東。必須掌握求振動的表達式，以及振動的物理量。諧振的方程表達 式:求三個特征量 ，;(1(1 )頻率 3 3 是振動系統的固有頻率，由系統本身的性質所決定。其中:(3(3)共振：在受迫的穩定振動中,振幅

20、A A 雖強迫力的角頻率 P P 的變化，當強迫力的角頻率P取某一值時，振幅取最大值的現象稱為共振現象。當P=P=(2(2)振幅 A A：對彈簧振子根據振動的初始條件求得:（3 3） 初為相不：可以由初始狀態（x,u u ）所確定。用解析法求廠的步驟：cnsp=cnsp= _ _第一步：由X。得到-1，這時匸的取值不是唯一確定。sinc?=一 %第二步：由 u u 得到加，這時卩的取值不是唯一確定。第三步：由：的正負確定 打所在的象限。第四步：由-戸值求出在02n范圍的值。（4 4） 用旋轉矢量法求 卩的步驟：第一步：畫出 o ox軸，標出一AA的位置，根據xo找出矢量才在 o ox軸上的投影

21、。 第二步：根據運動方向畫出旋轉矢量冃。第三步：由幾何知識求出 匸與 o ox軸的夾角。第 13 章機械波13.1本章主要內容13.1.113.1.1 波動是振動的傳播過程根據任何時刻的位移和速度求得:根據振動的能量所決定:（1 1）產生機械波的條件：波源和媒質。(2)(2)橫波與縱波： 振動方向與傳播方向相垂直的波叫橫波。 振動方向與傳播方向一致的波叫 縱波。13.1.213.1.2 描述波的幾個物理量(1)(1) 波長丄：同一波線上兩振動相位差為1 1 丐的質點之間的距離。(2)(2) 頻率:單位時間內通過波線上某一點的完全波的數目。(3)(3) 波速 u u：單位時間內振動質點所傳播的距

22、離。11 Jv廠的關系f13.1.313.1.3 維平面簡振波的波動方程 若；：=處振動方程為，上：十 人，則沿 x x 正方向傳播的平面簡諧波的波動方程為: 尸=11 匚 ososaj(f-aj(f- : : + + 歲=蟲匚口農疏 2 2 -丄)+ 訶=JcosfTivX-JcosfTivX-二？S+S+ 訶 uTJLA 13.1.413.1.4 波動過程是能量的傳播過程(1)(1) 平均能量密度：波的能量密度在一個周期內的平均值。T(2)(2) 平均能流密度：通過單位面積的平均能流稱為平均能流密度。波的能量:質元的動能：質元的勢能： 13.1.513.1.5 波的干涉(1)(1)干涉條件

23、：兩列波源具有相同的頻率或波長；兩列波的相位相同或相位差恒定；兩列波 的振動方向相同。當滿足相干條件的兩列波相遇時，在某些地方的振動加強而在另一些地方的振動始終減弱或完全抵消，在空間形成強度，穩定的分布的現象稱為干涉。 相干空間任一點的振動方程為:波動方程：刀=匸皿(出竽十護J2 2uJE = -p片=舛cos(tiicos(tii- -任一點的振動方程為：- -I -丄,_.z、2：r（扯 7）式中:小以+再+站凡亡沁卩 網=5 一處一j_un _u鞏啦隊-4十凡泌弧-一 =噸-話-兔廠4 a珍廠+舛通紈-（3 3）相干加強或減弱的條件:F = ”+/? =24COS2TE-cos2?ipf

24、則駐波方程為：丄13.1.713.1.7 多普勤效應Va表示聲源相對媒質的速度，v表示觀察者相對媒質的速度，u表示聲波在媒質中的傳播速 度，規定： 聲源趨近觀察這時U為正，反之為負；觀察者趨近聲源時 為正，反之為負；聲 速u恒為正。t掘十卩V =-V多普勤效應公式：-1（1 1 ）當聲源和觀察者接近時（-）（2 2 ）當聲源和觀察者遠離時（人）（3 3 時上式不適用。13.1.813.1.8 學習指導- -口）一 2 2 兀罕相位差：松加強冊+1 1）誦諾0+1+2 A當匸-波程差：13.1.613.1.6 駐波規加強十兩列振幅相同的相干波，在同一直線上沿著相反的方向傳播時產生駐波。設由左向右

25、傳播的波為由右向左傳播的波為尸 *=COSotf+(1)(1) 根據已知質點的簡諧方程， 建立平面簡諧波波動方程的方法分三種情況來討論。由于波動方程中含有x和t兩個子變量因此按x給定，t給定和x, ,t都變化三種情況討論。(2)(2) 惠更斯原理對任何波動過程都適用，只要知道了某一時刻的波陣面就可以應用這一原理 用幾何方法來決定任意時刻的波陣面。為:如果選取原點 0 0 處質點振動的初相 0 0 不等于零，則沿x x 軸傳播的平面簡諧波的波動方程/ =衛 5 5 或少(土 ) +=衛匚陰口?：(卩f f ) ) + +土 3 3+ + 則當波沿x軸正方向傳播時上式取“一”號當波沿x軸負方向傳時

26、上式取“ + ”號(4)(4)波動方程是描寫有波傳播時媒質中各點的振動情況。因此，首先要明確是用哪個坐標來描寫。上式中坐標軸是沿著波射線的，坐標原點可任意選取。 如果選取不同質點的平衡位置作為坐標原點，寫出的波動方程是有區別的。這個區別就反映在波方程中初相打值的不同上。具體寫波動方程時，一般選取初相已知的點為原點。如選取t=0=0 時，位移為正向最大，速度為零的質點的平衡位置為坐標原點，這時初相不為零。不同質點的相位超前還是落后，是對同一時刻而言，否則無法比較。第6篇波動光學第 14 章光的干涉14.1 本章主要內容14.1.114.1.1 干涉(1)相干條件：頻率相同振動方向相同相位相同或相

27、位差恒定(2)相干光的獲得：分波振面法.分振幅法.(3)光程：折射率和幾何路程的乘積叫光程,(4)光程與位相差的關系(兩相干光假設初周相相同)時，位相差為: :Arp=靳4Pl. = %k(5) 半波損失：當光從光疏媒質射向光密媒質時，又從光密媒質反射回到光疏媒質時相位改變了，相當于增加(或減少)半個波長的附加光程，稱為半波損失.(6) 兩相干光相互加強或減弱的條件：光程差：土斌玉人A A 相干光加強( (明紋) )_11 相干光減弱( (暗紋) )14.1.214.1.2 干涉實驗(1)楊氏雙縫實驗：干涉條紋的位置2dnrnr士 S-DS-D 才(41Z)骨皺(2)菲濕耳雙面鏡實驗：在菲濕耳

28、雙面鏡實驗中，兩反射鏡之間的夾角B必須很 小, ,這樣形成的干涉條紋易于觀 測. .(3) 洛埃鏡實驗：洛埃鏡實驗是最簡單的獲得相干光的實驗裝置(4) 牛頓環實驗：光程差平凸透鏡的曲率半徑：伽-說-和-說(5) 劈尖實驗光程差 ， -,.-. 空氣 n=n=(6) 邁克爾遜干涉儀實驗條紋移過的數目 N,N, M M 移動的距離 I I，波長為兒則?-27-214.1.314.1.3 學習指導(1)(1) 由于發光過程的復雜性，通常的兩個獨立光源所發出的光，不可能滿足相干條件。能產生干涉效應的兩束光，必須來自光源同一部分，并為同一時刻所發 出的光波才行。這樣兩束光才能滿足相干光源的三個條件。(2

29、)(2) 單色光的頻率 在任何媒質中都保持不變，而光的傳播速度在折射率為 n n 的 媒質中僅為真空中光速的 1/n1/n，所以在不同的媒質中，光的波長是不同的。為了把光在不同媒質中的傳播折算成在真空中的傳播，將光波在某一媒質中的幾何路程 x x 與該媒質的折射率 n n 的乘積 nxnx 稱為光程。(3)(3) 實驗發現入射光在光疏媒質中行進，遇到光密媒質的界面時，反射光將產 生半波損失。若入射光在光密媒質中進行，遇到光疏媒質界面反射時，不產生半 波損失。上述兩種情況下的折射光均不產生半波損失。(4)(4)薄膜干涉是用分振幅法獲得相干光的一種方法。研究的內容是薄膜上下表 面反射光或投射光的相

30、干問題。薄膜上下表面反射光的光程差計算一般較復雜 當薄膜非常薄時，可以近似用圖示光路圖進行計算。A-如貳sin1i + 計算結果：V11-n式中12是由于半波損失引起的附加光程差薄膜上下表面反射光相干形成的明暗條紋的條件:第 15 章光的衍射15.1 本章主要內容15.1.115.1.1 惠更斯椃頗波陣面上各點都可以當成子波源，其后各子波在空間相遇要產生干涉，衍射條紋的強弱就是各子波相干疊加的結果。15.1.215.1.2 夫瑯和費單縫衍射用半波帶法確定條紋的明暗，及衍射條紋的分布條件sinsin = = UA=UA=口恥A A傭紋案件）sincp=sincp=(7k+ + l)l)3 3k

31、k = =0丄2扎A A抄紋條件：)在兩個第一級暗紋=之間的區域，即聲滿足 7血邸丿的范圍為中央明紋15.1.315.1.3 最小分辨率（瑞利判斷準則）P P任何夫瑯和費圓孔衍射圖樣在它的中央產生一個愛里斑。15.1.415.1.4 光柵衍射 光柵常數：應光柵衍射的條紋公式：3 豐巧皿廠土 u u 仗=叮 2 2 心明劣（a十 i i）sinjsinj = = M M J J 缺級現象及條件:應山廠垃久 稱第 k k 級缺級。（4 4）光柵光譜，當幾種不同頻率的光入射時，在同一級由幾條不同波長的衍射光譜組成把這些譜線稱為光柵光譜。15.1.615.1.6 學習指導15.1.515.1.5 布喇格公式:2 J sin g? =rk=123AA(1)(1) 從根本上說，干涉和衍射兩者都是波的相干疊加， 沒有什么區別。但干涉是 有限的幾束光的疊加；而衍射則是無窮多相干子波的疊加。當參與疊加的各光束 可視為幾何光學的直線傳播時，這種疊加為純干涉；若參與疊加的各光束不符合 幾何光學的模型，則每束光本身存在衍射，并且各光束之間又有干涉。在一般問 題里，干涉及衍射二者是同時存在的。它們是本質上統一，但在形成條件，分布 規律等方面稍有不同而又緊密相關的同一類現象。(2)(2)在單縫衍射中，因為我們討論的夫瑯和