1、實用文檔電力系統分析考點總結第三章理想同步電機1， 忽略磁路飽和，磁滯，渦流等影響，假設電機鐵芯部分的導磁系數為常數；2， 電機轉子在結構上對于縱軸和橫軸分別對稱；3， 定子的 a，b，b 三相繞組的空間位置互差120 度電角度，在結構上完全相同，他們均在氣隙中長生正弦分布的磁動勢；4， 電機空載，轉子恒速旋轉時，轉子繞組的磁動勢在定子繞組所感應的空載電勢是時間的正弦函數；5， 定子和轉子的槽和通風溝不影響定子和轉子的電感，即認為電機的定子和轉子具有光滑的表面。假定正向的選擇定子回路中，定子電流的正方向即為由繞組中性點流向端點的方向， 各相感應電勢的正方向和相電流的相同， 向外電路送出縱向相電

2、流的極端相電壓是正的。 在轉子方面，各個繞組感應電勢的正方向與本繞組電流的正方向相同。 向勵磁繞組提供正向勵磁電流的外加勵磁電壓是正的。兩個阻尼回路的外加電壓均為零。帕克變換目的（為何進行）：在磁鏈方程中許多電感系數都是隨轉子角 a 而周期變化。轉子角 a 又是時間的函數， 因此，一些自感系數和互感系數也是將隨時間而周期變化。若將磁鏈方程式帶入電磁方程式， 則電磁方程將成為一組以時間的周期函數為系數的微分方程。 這類方程組的求解是頗為困難的。 為了解決這個困難， 可以通過坐標變換， 用一組新的變量代替原來的變量， 將變系數的微分方程變換成為常系數微分方程，然后求解。物理意義：采用派克變換，實現

3、從 a，b，c 坐標系到 d，q，o 坐標系的轉換，把觀察者的立場從靜止的定子上轉到了轉子， 定子的三相繞組被兩個同轉子一起旋轉的等效 dd 繞組和 qq 繞組所代替， 變換后，磁鏈方程的系數變為常說， 大大簡化計算同步電機基本方程的實用化中采用了哪些實用化假設？其實用化范圍是什么？基本方程的實用化中采用了以下實用化假設（1）轉子轉速不變并等于額定轉實用文檔速。（ 2）電機縱軸向三個繞組只有一個公共磁通，而不存在只同兩個繞組交鏈的漏磁通。為了便于實際應用， 還可根據所研究問題的特點， 對基本方程作進一步的簡化。（ 3）略去定子電勢方程中的變壓器電勢，即認為 d=q=0，這條假設適用于不計定子回

4、路電磁暫態過程或者對定子電流中的非周期分量另行考慮的場合。（ 4）定子回路的電阻只在計算定子電流非周期分量衰減時予以計及，在其他計算中則略去不計。上述四項假設主要用于一般的短路計算和電力系統的對稱運行分析。第四章1. 節點導納矩陣的主要特點。 （1，導納矩陣的元素很容易根據網絡接線圖和支路參數直觀地求得，形成節點導納矩陣的程序比較簡單2，導納矩陣是稀疏矩陣，它的對角線元素一般不為零， 但在非對角線元素中則存在不少零元素。）節點導納矩陣的修改1， 從網絡的原有節點i 引出一條導納為yik 的支路，同時增加一個節點k。由于節點數加一，導納矩陣將增加一行一列。新增的對角線元素Ykk=Yik 。新增的

5、非對角元素中，只有Yik=Yki=-yik，其余的元素都為零。矩陣的原有部分，只有節點 i 的自導納應增加 Yii=yik。2， 在網絡的原有節點i ，j 之間增加一條導納為yij的支路。由于只增加支路不增加節點， 故導納矩陣的階次不變。 因而只要對于節點i 、j 有關的元素分別增添以下的修改增量即可Yii= Yjj=yij,Yij= Yji=-yij其余的元素都不必修改。3， 在網絡的原有節點i 、j 之間切除一條導納為yij的支路。這種情況可以當作是在i 、j 節點間增加一條導納為一yij的支路來處理， 因此，導納矩陣中有關元素的修正增量為Yii= Yjj=- yij, Yij= Yji=

6、yij。第五章同步發電機突然三相短路的物理過程電力系統發生短路故障時， 大多數情況下作為電源的同步發電機不能看成無限大容量，其內部也存在暫態過程， 因而不能保持其端電壓和頻率不變。所以一般實用文檔在分析和計算電力系統短路時， 必須計及同步發電機的暫態過程。 由于發電機轉子的慣量較大， 在分析短路電流時可以近似地認為發電機轉子保持同步轉速， 只考慮發電機的電磁暫態過程。 同步發電機穩態對稱運行時， 電樞磁勢的大小不隨時間而變化， 在空間以同步速度旋轉， 由于它與轉子沒有相對運動， 因而不會在轉子繞組中感應出電流。 但是于電感回路的電流不能突變， 定子繞組中必然有其它自由電流分量產生， 從而引起電

7、樞反應磁通變化。 這個變化又影響到轉子，在轉子繞組中感生出電流， 而這個電流又進一步影響定子電流的變化。 定子和轉子繞組電流的互相影響是同步電機突然短路暫態過程區別于穩態短路的顯著特點，同時這種定、轉子間的互相影響也使暫態過程變得相當復雜。非周期分量出現的原因、 非周期分量取得最大值的條件及三相非周期分量電流起始值的關系答：非周期分量是為了維持短路瞬間電流不變而出現的自由分量； 非周期分量取得最大值的條件是短路前空載， 短路發生在電壓瞬時值過零瞬間 （在不計各元件電阻情況下）；三相非周期分量的起始值不同，如果短路前空載，則有三相非周期分量起始值之和為零， 因為它們分別等于短路后瞬間各自所在相周

8、期分量瞬時值的負值， 由于三相周期分量對稱， 其瞬時值之和為零， 所以三相非周期分量起始值之和為零。分析同步發電機三相短路時假定發電機磁路不飽和的目的是什么？答：當磁路不飽和時， 發電機的各種電抗為常數， 發電機的等值電路為等值電路，這就為分析中應用迭加原理創造了條件。同步發電機機端突然三相短路時， 定子繞組電流中包含哪些電流分量？轉子勵磁繞組中包含哪些電流分量？阻尼繞組中包含哪些電流分量 ?它們的對應關系和變化規律是什么？答：定子電流中包含基頻周期分量、 非周期分量和倍頻分量； 轉子勵磁繞組中包含強制直流分量、自由非周期分量和基頻交流自由分量； d 軸阻尼繞組中包含非周期自由分量和基頻交流自

9、由分量； q 軸阻尼繞組中僅包含基頻交流分量。定子繞組中基頻周期分量電流與 d 軸阻尼繞組、勵磁繞組中的非周期分量相對應， 并實用文檔隨著轉子勵磁繞組中非周期自由分量和 d 軸阻尼繞組中非周期分量的衰減而最終達到穩態值 （與轉子勵磁繞組中強制直流分量相對應） ；定子繞組中非周期分量和倍頻分量與轉子勵磁繞組、 阻尼繞組中的基頻交流分量相對應， 并隨著定子繞組非周期分量和倍頻分量衰減到零而衰減到零。同步發電機原始磁鏈方程中出現變電感系數的主要原因？解決方法？答：（ 1）轉子的旋轉是定，轉子繞組間產生相對運動，在凸極機中有些磁通路徑的磁導也隨著轉子的旋轉作周期性變化， 致使定，轉子繞組間的互感應系數

10、隨著轉子位置發生周期性變化。（ 2）轉子在磁路上致使分別對于 d 軸和 q 軸對稱而不是隨意對稱的。轉子的旋轉也導致定子各繞組的自感和互感的周期性變化。解決方法：由于電機在轉子的縱軸向和橫軸向的磁導都是完全確定的， 為了分析電樞磁勢對轉子磁場的作用， 可以采用雙反應理論把電樞磁勢分解為縱軸分量和橫軸分量，這就避免了在同步電機穩態分析中出現變參數的問題。同步電機發生三相突然短路時， 定子，轉子繞組中各長生哪些電流分量， 它們之間的關系如何，各按什么時間常數衰減同步電機發生三相突然短路時， 定子繞組中將產生基頻自由電流， 非周期電流，倍頻電流三種自由電流分量以及穩態短路強制分量； 轉子繞組除了有勵

11、磁電壓產生的勵磁電流這種強制分量外， 還會相對產生自由直流和基頻交流兩種自由電流分量。這些電流分量的分析是以磁鏈守恒原則為基礎的。在短路產生后， 定子繞組中將同時出現 2 種電流：一種是基頻電流， 產生一個同步旋轉地磁勢對定子各相繞組產生交變磁鏈， 用以抵消轉子主磁場對定子各相繞組產生的交變磁鏈； 另一種是直流， 共同產生一個在空間靜止的磁勢， 它對各相繞組分別產生不變的磁鏈， 這樣維持定子三相繞組的磁鏈初值不變。 當轉子旋轉時，由于轉子縱軸向和橫軸向的磁阻不同， 只有在恒定磁勢上增加一個適當磁阻變化的具有兩倍同步頻率的交變分量， 才可能得到不變的磁通。 因此，定子三相電流中， 還應有兩倍同步

12、頻率的電流， 與直流分量共同作用， 才能維持定子繞組的磁鏈初值不變。突然短路后，定子電流將對轉子產生強烈的純去磁性的電樞反應。 為了抵消電樞反應的影響， 維持磁鏈不變， 勵磁繞組將產生一項直流電流。 定子電流倍頻實用文檔分量所產生的兩倍同步速的旋轉磁場，也對轉子繞組產生同步頻率的交流磁鏈。為了抵消定子直流和倍頻電流產生的電樞反應， 轉子繞組中將出現同步頻率的電流。轉子繞組中的這項基頻電流也要反作用于定子。各種自由電流分量將隨著時間逐步衰減， 對于無阻尼繞組的電機和有阻尼繞組電機其衰減的時間常數有所不同。 對于無阻尼繞組同步電機，定子自由電流的非周期分量按定子繞組的時間常數 Ta 衰減，同它有依

13、存關系的定子電流倍頻分量以及轉子電流的基頻分量也按照同一時間常數衰減； 勵磁繞組的自由電流以及同它有依存關系的定子基頻電流的自由分量按照勵磁繞組的時間常數 Td衰減。對于有阻尼繞組同步電機， 定子自由電流的非周期分量按定子繞組的時間常數 Ta 衰減，同它有依存關系的定子電流倍頻分量以及轉子個繞組中基頻電流的也按照同一時間常數衰減； 定子橫軸基頻電流的自由分量同橫軸阻尼繞組的自由直流對應，按照橫軸阻尼繞組的時間常數 Tq衰減；定子縱軸基頻電流的自由分量同勵磁繞組和縱軸阻尼繞組的自由直流對應， 可以近似分為按不同的時間常數衰減的兩個分量，其中迅速衰減的分量稱為次暫態分量，時間常數為 Td，衰減比較

14、緩慢的分量稱為暫態分量，其時間常數為 Td, 且有 Td>>Td。第十一章潮流計算三種節點PQ節點 注入有功功率 Pi 和無功功率 Qi 是給定的。相當于實際電力系統中的一個負荷節點， 或有功和無功功率給定的發電機母線。 通常變電所都是這一類型的節點。PV節點（電壓控制母線） 有功功率 Pi 和電壓幅值 Ui 為給定。這種類型節點相當于發電機母線節點，或者相當于一個裝有調相機或靜止補償器的變電所母線。一般選擇有一定無功儲備的發電廠和具有可調無功電源設備的變電所為PV節點。平衡節點用來平衡全電網的功率。平衡節點的電壓幅值Ui 和相角 i 是給定的，通常以它的相角為參考點，即取其電壓相

15、角為零。 一個獨立的電力網中只設一個平衡節點。一般選主調頻發電廠為平衡節點。雅克比矩陣的特點：實用文檔1 矩陣中各元素是節點電壓的函數, 在迭代過程中 , 這些元素隨著節點電壓的變化而變化；2 導納矩陣中的某些非對角元素為零時, 雅可比矩陣中對應的元素也是為零. 若0ijY, 則必有 0ijJ3 雅可比矩陣不是對稱矩陣潮流計算的約束條件答：（ 1）所有節點電壓必須滿足Vi min Vi Vi max (i； 1,2, n)（ 2）所有電源節點的有功功率和無功功率必須滿足，；PGi min PGiPGi maxQGi min QGi QGi max（ 3）某此節點之間電壓的相位差應滿足牛頓 -

16、拉夫遜法潮流計算基本原理ijij max牛頓 - 拉夫遜法實質上就是切線法，是一種逐步線性化的方法潮流計算的基本步驟答：（ 1）形成節點導納矩陣。（2）設定節點電壓的初值。（3）將各節點電壓初值代入求得修正方程式中的不平衡量。（ 4）將各節點電壓初值代入求雅可比矩陣的各元素。 （5）求解修正方程式，求得各節點電壓的增量。（ 6）計算各節點電壓的新值，返回第 3 步進入下一次迭代，直到滿足收斂判據為止。（ 7）最后計算平衡節點功率和線路功率、損耗。P-Q 分解法潮流計算P-Q 分解法師極坐標形式牛頓- 拉夫遜法潮流計算的一種簡化算法。這些簡化只涉及修正方程的系數矩陣， 并未改變節點功率平衡方程和

17、收斂判據，因而不會降低計算結果的精度。第十五章同步運行狀態： 所有并聯運行的同步電機都有相同的電角速度。表征運行狀態的參數具有接近于不變數值。電力系統同步穩定性： 電力系統在運行中收到微笑的或大的擾動后能否繼續保持系統中同步電機間同步運行的問題稱為電力系統同步穩定性。電力系統同步穩定Pe=f實用文檔性是根據受擾后系統中并聯運行的同步發電機轉子之間的相對位移角的變化規律來判斷的，因此，這種性質的穩定性又稱為功角穩定性。功角概念：功角在電力系統穩定問題的研究中占有特別重要的地位。 它除了表示電勢和電壓之間的相位差， 即表征系統的電磁關系之外， 還表明了各發電機轉子間的相對運動。功角特性：角度為電勢

18、Eq 與電壓 V 之間的相位角。因為傳輸功率的大小與相位角密切相關，因此又稱為功角或功率角。傳輸功率與功角的關系（）稱為功角特性或功率特性。電力系統靜態穩定性： 電力系統在運行中收到微小擾動后嗎， 獨立回復到它原來的運行狀態的能力。判別系統在給定的平衡點運行時是否具有靜態穩定：極限形式dPe >0。d暫態穩定：電力系統在正常運行時， 收到一個大的擾動后， 能從原來的運行狀態，不失去同步地過度到新的運行狀態，并在新運行狀態下穩定的運行。慣性時間常數： 反映發電機轉子機械慣性的重要參數， 是轉子在額定轉速下的動能的兩倍除以基準功率。暫態穩定判據：可以用電力系統受大擾動后功角隨時間變化的特性作

19、為暫態穩定的判據。第十六章凸極式發電機功率特性： 與隱極發電機不同， 多了一項與發電機電勢， 即與勵磁無關的兩倍功角的正弦項， 該項是由于發電機縱、 橫軸磁阻不同而引起的， 故又稱為磁阻功率。磁阻功率的出現，使功率與功角成非正弦關系。網絡接線及參數對功率特性的影響1. 串聯電阻的影響：由于串聯電阻的存在，發電機的功率特性PEq( ) ，與無電阻時相比，向上移動了Eq2/ Z sin ，向右移動了角。而系統的功率特性 PV( ) 正好相反，向下移動了 V2 / z sin ，向左移動了角。 2. 并聯電阻：由于 12<0，發電機的功率特性 PEq向上移動了Eq2/ Z11 sin 11，但

20、向左移動了一個12 的角度；而PV 則向下移動 V 2 sin 22，Z 22實用文檔向右移動了12 的角度。 3. 并聯電抗：與未接電抗器時的極限qPEqm= E V 相比，Xd由于 X12>Xd ，所以在電勢 Eq 和電壓 V 與并聯電抗接入前相同時，接入并聯電抗將使功率極限減小。無調節勵磁時發電機端電壓的變化當不調節磁力而保持電勢Eq 不變時，隨著發電機輸出功率的緩慢增加，功角也增大，發電機端電壓VG 便要減小。直接聯接兩個不變電勢節點間的輸電系統中任一點的電壓， 隨著兩個電勢間的相角增大，其值均要減小， 減小的程度取決于改點與兩個電勢間的電氣距離。當兩個不變電勢大小相等時， 兩電

21、勢間的電氣距離的中點，其電壓減小最多。兩個電勢間的相角為0°或 360°時，電氣中點的電壓最高；兩電勢間的相角為180°時，電器中點的電壓最低。相角為180°時電壓最低的點稱為振蕩中心。自動勵磁調節器對功率特性的影響發電機裝設自動勵磁調節器后， 當功角增大、 VG 下降時，調節器將增大勵磁電流，使發電機電勢 Eq 增大，直到端電壓恢復（或接近）整定值 VG0為止。由功率特性PEq= EqV sin 可以看出， 調節器使 Eq隨功角增大而增大， 故功率特性與功角Xd不再是正弦關系了。 它在 90°的某一范圍內， 仍然具有上升的性質。 這是因為在

22、90°附近，當增大時， Eq 的增大要超過 sin 的減小。實際上，一般的勵磁調節器并不能完全保持 VG不變，因而 VG將隨功率 P 及功角的增大而有所下降。但 Eq 則將隨 P 及的增大而增大。在實際計算中，可以根據調節器的性能，認為它能保持發電機內的某一個電勢為恒定， 并以此作為計算功率特性的條件（通常稱為發電機的計算條件或叫維持電壓的能力）復雜電力系統功率特性特點： 1. 任一發電機輸出的電磁功率， 都與所有發電機的電勢及電勢間的相對角有關， 因而任一發電機運行狀態的變化， 都要影響到所有其余發電機的運行狀態。 2. 任一發電機的功角特性， 是它與其余所有發電機的轉子間相對角的

23、函數，是多變函數，因而不能在 P- 平面上畫出功角特性。同時公交極限的概念也不明確，一般也不能確定其功率極限。第十七章實用文檔暫態穩定分析計算的基本假設？原因？基本假設1、忽略發電機定子電流的非周期分量和與它相對應的轉子電流的周期分量 .原因一方面由于定子非周期分量電流衰減時間常數很小， 另一方面，所產生的轉矩以同步頻率作周期變化， 其轉矩近似為 ， 所產生的轉矩以同步頻率作周期變化，其轉矩近似為 0，由于轉子機械慣性 較大，因而對轉子整體相對運動影響很小。2、發生不對稱短路故障時 , 不計零序和負序電流對轉子運動的影響 . 原因負序分量平均轉矩近似為 0；零序不產生轉矩。3、忽略暫態過程中發

24、電機的附加損耗.原因 這些附加損耗對轉子的加速度有一定的制動作用，但其數值不大，忽略它們使計算結果略保守4、不考慮頻率變化對系統參數的影響.原因：發電機的轉速偏離同步轉速不多，可以考慮頻率變化對系統參數的影響引起電力系統大擾動的主要原因（ 1）負荷的突然變化，如投入或切除大容量的用戶等；（ 2）切除或投入系統的主要元件，如發電機、變壓器及線路等；（ 3）發生短路故障，短路故障擾動最嚴重，作為檢驗系統是否具有暫態穩定的條件。等面積定則答：當加速面積和減速面積大小相等時， 轉子動能增量為零， 發電機重新恢復到同步速度。當不考慮振蕩中的能量損耗時， 可以再功角特性上， 根據等面積定則簡便地確定最大搖

25、擺角 max, 并判斷出系統穩定性。最大可能的減速面積大于加速面積，是保持暫態穩定的條件。極限切除角當最大可能的減速面積小于加速面積時， 如果減小切除角 C, 這既減小了加速面積，又增大了最大可能減速面積。 。這就有可能使原來不能保持暫態穩定的系統變成能保持暫態穩定了。 如果在某一切除角時， 最大可能的減速面積與加速面積大小相等，則系統處于穩定的極限情況。這個角度稱為極限切除角C· lim簡單電力系統暫態穩定判斷的極值比較法實用文檔為了判斷系統的暫態穩定性， 還必須知道轉子抵達極限切除角所用的時間，即所謂切除故障的極限允許時間 （簡稱為極限切除時間t c· lim ）若 C

26、 C· lim ，系統是暫態穩定的，若t c t c· lim ，系統是暫態穩定的。復雜電力系統暫態穩定的近似計算的簡化假設：（ 1）發電機用電抗x' d 及其后的電勢 E' 表示， E'= 常數，而且用 E' 的相位 ' 代替轉子的“絕對”角；（ 2）符合用恒定阻抗表示；（ 3）不考慮原動機的調節作用，即 PT=常數。復雜系統暫態穩定計算的特點： 1。發電機轉子運動方程也是用每一臺發電機的“絕對”角 i 和“絕對”角速度 i 來描述的，計算公式簡單。 2. 發電機的電磁功率是 n-1 個相對角 ij 的函數。 3. 對復雜電力系統不

27、能再用等面積定則來確定極限切除角，而是按給定的故障切除時間 t c 進行計算，算到 t=t c 時刻，以系統再發生一次擾動來處理，從而算出發電機的搖擺曲線。復雜電力系統暫態穩定的判斷： 系統受到大的干擾后各發電機之家能否繼續保持同步運行，是根據各發電機轉子之間相對角的變化特性來判斷的。在相對角中，只要有一個相對角隨時間變化趨勢是不斷增大的， 系統是不穩定的。 如果所有相對角經過振蕩之后都能穩定在某一值，則系統是穩定的。第十八章運動穩定性的基本概念： 對一個動力學系統通常是用一組微分方程來描述其運動狀態的。例如，電力系統用轉子運動方程來描述發電機轉子的機械運動； 用同步電機的基本方程派克方程來描

28、述發電機的電磁運動等等。 動力學系統的運動狀態及其性質， 是由這些微分方程組的解來表征的。 未受擾運動的穩定性必須通過受擾運動的性質來判斷。李雅普諾夫穩定性判斷原則：（ 1）若線性化方程 A 矩陣的所有特征值的實部均為負值，線性化方程的解釋穩定的，則非線性系統也是穩定的。（ 2）若線性化方程的 A 矩陣至少有一個實部為正值的特征值，線性化方程的解是不穩定的，則非線性系統也是不穩定的。（ 3）若線性化方程的 A 矩陣有零值或實部為零的特征值，則非線性系統的穩定實用文檔性需要計及非線性部分R(X) 才能判定。一個非線性系統的穩定性， 當擾動很小時， 可以轉化為線性系統來研究它。 這種方法稱為小擾動

29、法。 微小擾動的靜態穩定性是研究電力系統在平衡點附近的 “鄰域”特性問題，而大擾動的暫態穩定性是研究電力系統從一個平衡點向另一個新的平衡點（或經多次大擾動后回到原來的平衡點）的過渡特性問題。用小擾動法分析計算電力系統靜態穩定的步驟： 1. 列些電力系統各元件的微分方程以及聯系各元件關系的代數方程。 2. 分別對微分方程和代數方程線性化。 3.消去方程中的非狀態變量，求出線性化小擾動狀態方程及矩陣 A。4. 進行給定運行情況的初態計算， 確定 A 矩陣個元素的值。 5. 確定或判斷 A 矩陣特征值實部的符號，判斷系統在給定的運行條件下是否具有靜態穩定性。 方法有二：直接求出A 矩陣的所有特征值；

30、求出式的特征方程，有特征方程的系數間接判斷特征值實部的符號。參考軸選擇 : 為了消除零特征值 , 在復雜電力系統中 , 必須用相對角作為變量 ; 當不存在比例于”絕對”速度的阻尼項時 , 還必須以相對速度作為變量 , 也就是說 ,要以某一臺發電機的轉子作為參考軸來列寫小擾動方程簡單電力系統靜態穩定判據1. 不計阻尼作用時判據為 S Eq= dP 0，與此相對應的用運行參數表示的穩定d判據為 090°2. 計阻尼作用時2（ 1）綜合阻尼系數 D0 時，正阻尼 當 S >0，且 D>4S T /EqEq J N時，系統是穩定的。通常稱為過阻尼的情況。當 SEq>0，但

31、D2<4SEqTJ/ N時，是一個衰減的震蕩，系統穩定。當 SEq<0 時，系統不穩定，非周期失去穩定。（2）D<0，負阻尼，將是一個振幅不斷增大的振蕩。通常稱為周期性的失去穩定，有時又稱自發振蕩。在 D<0導致自發振蕩而失去穩定的過程中，發電機工作點在 P-平面上講圍繞平衡點作逆時針方向旋轉。自動勵磁調節器對簡單系統靜態穩定的影響 .（ 1）比例式勵磁調節器可以提高和改善系統靜態穩定性。其擴大了穩定運行范圍，發電機可以運行在SEq<0，即 >90°的一定范圍內，也增大了穩定極限功率，提高了輸送能力。（2）具有比例式勵磁調節器的發電機不能運行實用文

32、檔在 SEq<0 情況下。（ 3）放大倍數的整定值是應用比例式勵磁調節器要特別注意的問題。（ 4）多參數的比例式調節器比單參數的優越?？梢杂闷渲械囊粋€參數的調節（如按電流偏差調節）來擴大穩定域，而用另一個參數的調節（如按電壓偏差調節）來提高功率極限，從而使穩定極限得到較大的增加。改進勵磁調節器的幾種途徑由于發電廠沒有近距離的負荷，發電機的端電壓可以允許有較大的變動。這樣，自動勵磁調節器在電力系統中的主要作用便從維持發電機端電壓、 保證電能質量轉變為提高電力系統穩定性了。 勵磁調節器可能會產生負阻尼效應， 使得調節器的放大系數不能整定得過大， 需要改進，目的是設法削弱和克服勵磁調節器所產生的負阻尼效應，抑制和防止電力系統發生自發振蕩。（ 1）對勵磁調節系統進行參數補償（ 2）按運行參數偏差的導數來調節勵磁（ 3）開發新型的勵磁調節系統靜態穩定儲備系數 Ksm(P)的計算問題為保證電力系統運行的安全性， 不能允許電力系統運行在穩定的極限附近， 而要留有一定的的裕度， 這個裕度通常用穩