1、大學(xué)物理期末總復(fù)習(xí)上冊西南交大題庫第一節(jié) 質(zhì)點(diǎn)和剛體一、質(zhì)點(diǎn)及質(zhì)點(diǎn)系質(zhì)點(diǎn): 物體抽象成為的一個具有質(zhì)量、占有位置，但無形狀、大小的“點(diǎn)”。質(zhì)點(diǎn)系: 許多質(zhì)點(diǎn)構(gòu)成的集合。二、剛體：剛體：大小、形狀需考慮，而其變化不需考慮的物體。特點(diǎn)：任意兩質(zhì)點(diǎn)間距離不變。第二篇 實物的運(yùn)動規(guī)律第三章 運(yùn)動的描述期末總復(fù)習(xí)第二節(jié) 參考系和坐標(biāo)系 非慣性系：牛頓第一定律在其中不成立的參考系。坐標(biāo)系 ：為了定量描述物體的運(yùn)動而在選定的參考 系上建立的帶有標(biāo)尺的數(shù)學(xué)坐標(biāo)。慣性系：牛頓第一定律在其中成立的參考系。 參考系：為了描述一個物體的運(yùn)動而選定的另一個 作為參考的物體。 *任何實物物體均可被選作參考系。期末總復(fù)習(xí)常

2、見的坐標(biāo)系： 直角坐標(biāo)系，極坐標(biāo)系，柱坐標(biāo)系，球坐標(biāo)系，自然坐標(biāo).位置矢量rp： 從參考點(diǎn)O指向空間P點(diǎn)的有向線 段，簡稱位矢或矢徑。表示為： 第三節(jié) 運(yùn)動的描述OP一. 描述質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動的基本物理量1. 位置矢量設(shè)單位矢量為：則直角坐標(biāo)系如圖：期末總復(fù)習(xí)直角坐標(biāo)中位矢的表達(dá)式：的大?。旱姆较蛴嘞遥ǚ较颍号cx、y、z的夾角分別為、，則：設(shè) 、中只有兩個獨(dú)立期末總復(fù)習(xí)消去參數(shù)t質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動的軌跡方程注意:質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動的運(yùn)動方程、參數(shù)方程包含t，軌跡方程由參數(shù)方程導(dǎo)出，不包含t。在直角坐標(biāo)系中:質(zhì)點(diǎn)的運(yùn)動方程參數(shù)方程由上式得:期末總復(fù)習(xí)2. 位移矢量rABOrBrAt時間內(nèi)位置變化的凈效果：位移矢量（位移）

3、：在二維直角坐標(biāo)系中：位移矢量：大?。悍较颍浩谀┛倧?fù)習(xí)注意（2）O期末總復(fù)習(xí)平均速度：rABOrArB3. 速度矢量(1)平均速度和瞬時速度瞬時速度(速度)：期末總復(fù)習(xí)速度的方向：沿軌道上質(zhì)點(diǎn)所在處的切線，指向 前進(jìn)的一側(cè)。注意：速度具有矢量性和瞬時性。速度的大小：在直角坐標(biāo)系中：期末總復(fù)習(xí)平均速率瞬時速率(2):平均速率和瞬時速率速率是標(biāo)量(3):速度與速率的關(guān)系 平均速度的大小不等于平均速率速度的大小等于速率。速度的大小等于速率，但不等于位矢大小的變化率。期末總復(fù)習(xí)4. 加速度矢量平均加速度：AB瞬時加速度(加速度)：當(dāng)t 趨于0時，求得的平均加速度的極限。表示為：在直角坐標(biāo)系中：加速度的

4、大?。杭铀俣鹊姆较颍簍趨于0時，的極限方向。期末總復(fù)習(xí)加速度的大小不等于速度大小的變化率。期末總復(fù)習(xí)二.切向加速度和法向加速度AB自然坐標(biāo)系 ：坐標(biāo)原點(diǎn)固接于質(zhì)點(diǎn), 坐標(biāo)軸沿質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動軌道的切向和法向的坐標(biāo)系。(1) 位置：s,有正負(fù)之分。(2) 位置變化: (3) 速度： 沿切線方向。oss，法向以 方向： 正方向：切向以質(zhì)點(diǎn)前進(jìn)方向為 正，記做曲線凹側(cè)方向為正，記做 。期末總復(fù)習(xí)切向加速度：描述速度大小改變的快慢，不影響速度的方向。法向加速度：描述速度方向改變的快慢，不影響速度的大小。（4） 加速度： 期末總復(fù)習(xí)加速度大?。杭铀俣确较颍嚎偸侵赶蚯€凹側(cè)期末總復(fù)習(xí)線量 在自然坐標(biāo)系下，基本參量

5、以運(yùn)動曲線為基準(zhǔn)，稱為線量。角量 在極坐標(biāo)系下，以旋轉(zhuǎn)角度為基準(zhǔn)的基本參量，稱為角量。1. 角位置：2. 角位移單位：通常規(guī)定：沿逆時針方向為正OOP PRs)(t)(ttD+參考方向三. 圓周運(yùn)動的角量描述期末總復(fù)習(xí)角速度矢量:大小:方向:方向沿軸向，且遵循右手螺旋法則OOrrRP旋轉(zhuǎn)方向3. 角速度平均角速度:角速度:單位：rad.s-1期末總復(fù)習(xí)4. 角加速度平均角加速度:角加速度:5. 角量與線量的關(guān)系OOP PRs)(t)(ttD+參考方向期末總復(fù)習(xí)四. 剛體的運(yùn)動 1. 平動特點(diǎn)：剛體可視為質(zhì)點(diǎn)，對質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動的描述方法對平動剛體適用。2.定軸轉(zhuǎn)動期末總復(fù)習(xí)2.定軸轉(zhuǎn)動轉(zhuǎn)動 ：剛體上各

6、質(zhì)點(diǎn)都繞同一直線所做的圓周運(yùn)動。該直線叫剛體的轉(zhuǎn)軸。平動：剛體運(yùn)動時,若其上任意兩點(diǎn)連線的方位始終不變的剛體運(yùn)動。定軸轉(zhuǎn)動：轉(zhuǎn)軸為固定直線的轉(zhuǎn)動。一般運(yùn)動 平動與轉(zhuǎn)動疊加。第四節(jié) 運(yùn)動學(xué)的兩類基本問題一.已知質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動方程，求任一時刻的速度、加速度（微分法）；注意: (1).凡直線運(yùn)動，可將坐標(biāo)原點(diǎn)選在軌道直線上， 建立一維坐標(biāo)，將各矢量按代數(shù)量處理。(2).由運(yùn)動疊加原理，質(zhì)點(diǎn)的一般曲線運(yùn)動可以歸結(jié)為直線運(yùn)動處理。期末總復(fù)習(xí)二.已知加速度（或速度）及初始條件，求質(zhì)點(diǎn)任一時刻的速度和運(yùn)動方程(積分法）。期末總復(fù)習(xí)P第五節(jié) 相對運(yùn)動一.不同參考系 中物體基本物理量的關(guān)系特殊情況:O與O系相對作勻速

7、直線運(yùn)動:期末總復(fù)習(xí)/伽利略 坐標(biāo)變換伽利略 速度變換期末總復(fù)習(xí)第一節(jié) 動量 動量的時間變化率1. 質(zhì)點(diǎn)的動量2. 質(zhì)點(diǎn)動量的時間變化率為量度質(zhì)點(diǎn)機(jī)械運(yùn)動的強(qiáng)度的量。特例第四章 動量 動量守恒定律期末總復(fù)習(xí)1. 質(zhì)心xyzO質(zhì)心位矢是各質(zhì)點(diǎn)位矢的加權(quán)平均二. 質(zhì)點(diǎn)系的動量和動量的時間變化率權(quán)重令則：期末總復(fù)習(xí)在直角坐標(biāo)系中，質(zhì)心的位置：分立的質(zhì)點(diǎn)系質(zhì)量連續(xù)分布的質(zhì)點(diǎn)系注意：形狀對稱、質(zhì)量均勻分布的物體質(zhì)心在其幾何中心，兩個質(zhì)量相等的質(zhì)點(diǎn)的質(zhì)心在其連線的中點(diǎn)處。期末總復(fù)習(xí)質(zhì)心的速度：質(zhì)心速度是各質(zhì)點(diǎn)速度的加權(quán)平均質(zhì)心加速度是各質(zhì)點(diǎn)加速度的加權(quán)平均質(zhì)心的加速度：期末總復(fù)習(xí)2. 質(zhì)點(diǎn)系的外力和內(nèi)力內(nèi)

8、力：質(zhì)點(diǎn)系內(nèi)質(zhì)點(diǎn)間的相互作用力。外力：質(zhì)點(diǎn)系外的物體對系內(nèi)任一質(zhì)點(diǎn)的作用力。3. 質(zhì)點(diǎn)系的動量期末總復(fù)習(xí)結(jié)論：質(zhì)點(diǎn)系所受外力的矢量和等于質(zhì)點(diǎn)系的總動量的時間變化率。質(zhì)心運(yùn)動定理(vc)4.質(zhì)點(diǎn)系動量的時間變化率期末總復(fù)習(xí)理論上判斷一個參考系是否慣性系的方法：分別考察受力和運(yùn)動，檢驗其是否遵守慣性定律具體判斷方法：相對已知慣性系靜止或勻速直線運(yùn)動的參考系是慣性系；相對已知慣性系加速運(yùn)動的參考系是非慣性系。第二節(jié) 運(yùn)動定律的應(yīng)用對于日常運(yùn)動的研究和實驗：地面可作為近似程度相當(dāng)好的慣性系；而相對地面加速運(yùn)動的參考系是非慣性系。其中牛頓運(yùn)動定律不成立實際生活中存在大量非慣性系，分為兩類：加速平動參考系

9、轉(zhuǎn)動參考系期末總復(fù)習(xí)(3).選定坐標(biāo) 參考系、坐標(biāo)系、正方向(1).隔離物體 選定研究對象(2).具體分析 研究對象的運(yùn)動情況和受力情況(4).建立方程 分量式一.慣性系中的力學(xué)定律1. 求解問題的步驟(5).求解方程例如：牛頓第二定律：直角坐標(biāo)系：自然坐 標(biāo)系：期末總復(fù)習(xí)第三節(jié) 動量定理一、質(zhì)點(diǎn)的動量定理1. 微分形式2. 積分形式*質(zhì)點(diǎn)所受合力的沖量等于質(zhì)點(diǎn)動量的增量分量式：期末總復(fù)習(xí)二、質(zhì)點(diǎn)系動量定理1. 微分形式：2. 積分形式：質(zhì)點(diǎn)系所受外力矢量和的沖量等于質(zhì)點(diǎn)系總動量的增量。分量式：期末總復(fù)習(xí)牛頓第二定律與動量定理的區(qū)別：a:形式不一樣；各內(nèi)力的沖量改變質(zhì)點(diǎn)系總動量在系內(nèi)各質(zhì)點(diǎn)間的

10、分配。b:牛頓第二定律反映了力的瞬時效應(yīng)；而動量定理則反映力對時間的累積效應(yīng)，即加速度與合外力對應(yīng)，而動量變化與合外力的沖量對應(yīng)。注意：質(zhì)點(diǎn)系總動量的變化與合內(nèi)力的沖量無關(guān), 等于合外力沖量。期末總復(fù)習(xí)第四節(jié) 動量守恒定律一、動量守恒定律不受外力作用且總質(zhì)量不變當(dāng)時動量守恒定律動量守恒定律的第一種表述:孤立系統(tǒng)() 孤立系統(tǒng)的動量不隨時間變化。動量守恒定律的第二種表述:低速孤立系統(tǒng)的質(zhì)心作勻速直線運(yùn)動。動量守恒定律的第三種表述:期末總復(fù)習(xí)注意：系統(tǒng)動量守恒條件不能為：注意：(1) 當(dāng) 時 ，系統(tǒng)總動量不守恒，但 (2) 若系統(tǒng)內(nèi)力外力，以致外力可以忽略不計 時，可以應(yīng)用動量守恒定律處理問題。(

11、3) 式中各速度應(yīng)對同一參考系而言。期末總復(fù)習(xí)第一節(jié) 角動量 轉(zhuǎn)動慣量 一、角動量(動量矩)1. 質(zhì)點(diǎn)的角動量xyzmo t時刻質(zhì)點(diǎn)對參考點(diǎn)O的角動量:大小：方向：服從右手螺旋法則，且垂直于 和 組成的平面。角動量：第五章 角動量 角動量守恒定律期末總復(fù)習(xí)(4).質(zhì)點(diǎn)對某參考點(diǎn)的角動量反映質(zhì)點(diǎn)繞該參考點(diǎn)旋轉(zhuǎn)運(yùn)動的強(qiáng)弱。注意：(1).質(zhì)點(diǎn)m作曲線運(yùn)動時具有角動量。(2).質(zhì)點(diǎn)m作直線運(yùn)動時也可以具有角動量。 判定質(zhì)點(diǎn)有無角動量的方法：觀察質(zhì)點(diǎn)的位 矢是否繞參考點(diǎn)轉(zhuǎn)動，有轉(zhuǎn)動則有角動量，反之則無角動量。(3).相對不同參考點(diǎn)質(zhì)點(diǎn)m直線運(yùn)動有無角動量的情況可能變化。期末總復(fù)習(xí)2. 質(zhì)點(diǎn)系角動量系統(tǒng)內(nèi)

12、所有質(zhì)點(diǎn)對同一參考點(diǎn)角動量的矢量和于是注意：自旋角動量與參考點(diǎn)無關(guān)期末總復(fù)習(xí)3. 定軸轉(zhuǎn)動剛體的角動量轉(zhuǎn)動平面(1). 質(zhì)點(diǎn)對定軸的角動量質(zhì)點(diǎn)對定軸的角動量：質(zhì)點(diǎn) 對 點(diǎn)的角動量的大小。(2). 定軸轉(zhuǎn)動剛體對z軸的角動量令為剛體對軸的轉(zhuǎn)動慣量期末總復(fù)習(xí)二、剛體對軸的轉(zhuǎn)動慣量質(zhì)量不連續(xù)分布剛體：質(zhì)量連續(xù)分布剛體：積分元選?。簞傮w對軸的轉(zhuǎn)動慣量 J的特點(diǎn)：與剛體總質(zhì)量有關(guān)；與剛體質(zhì)量分布有關(guān)；與轉(zhuǎn)軸的位置有關(guān)。 注意： 對同軸的轉(zhuǎn)動慣量才具有可加減性。期末總復(fù)習(xí)平行軸定理正交軸定理對平面剛體期末總復(fù)習(xí)第二節(jié) 角動量的時間變化率 力矩一、質(zhì)點(diǎn)角動量的時間變化率質(zhì)點(diǎn)位矢合力m大?。悍较颍悍挠沂致菪?/p>

13、法則期末總復(fù)習(xí)二、力矩1. 力對參考點(diǎn)的力矩 注意: 力作用于參考點(diǎn)或其作用線通過參考點(diǎn)時，力對參考點(diǎn)的力矩為零。期末總復(fù)習(xí)2. 力對軸的力矩方向平行于軸，其效果是改變繞軸轉(zhuǎn)動狀態(tài)，稱為力對轉(zhuǎn)軸z的力矩，表為代數(shù)量：為力對O點(diǎn)的力矩的軸向分量期末總復(fù)習(xí)注意：(1). 力矩求和只能對同一參考點(diǎn)（或軸）進(jìn)行。矢量和代數(shù)和(2).期末總復(fù)習(xí)(3). 質(zhì)點(diǎn)系所有內(nèi)力矩之和三、質(zhì)點(diǎn)系角動量的時間變化率質(zhì)點(diǎn)系總角動量的時間變化率等于質(zhì)點(diǎn)系所受外力矩的矢量和 (合外力矩 )注意： 合外力矩 是質(zhì)點(diǎn)系所受各外力矩的矢量和，而非合力的力矩。期末總復(fù)習(xí)四、剛體定軸轉(zhuǎn)動定律比較是物體轉(zhuǎn)動慣性的量度。是物體平動慣性的

14、量度。改變物體平動狀態(tài)的原因改變物體繞軸轉(zhuǎn)動狀態(tài)的原因期末總復(fù)習(xí)積分形式 （有限時間過程）微分形式 (瞬時效應(yīng))質(zhì)點(diǎn)質(zhì)點(diǎn)系定軸轉(zhuǎn)剛體一、角動量定理的微分、積分形式第三節(jié) 角動量定理期末總復(fù)習(xí)注意:力矩對時間的積累 為角沖 量，其效果為改變角動量。2. 同一式中， 等角量 要對同一參考點(diǎn)或同一軸計算。期末總復(fù)習(xí)1.功的概念中學(xué)：恒力作功一.功力對空間累積功是標(biāo)量（代數(shù)量）A總=A1+A2+.A 0 力對物體做功A 0 物體反抗阻力做功A = 0 力作用點(diǎn)無位移 力與位移相互垂直 期末總復(fù)習(xí)第六章 能量 能量守恒定律 功是過程量與作用點(diǎn)的位移相關(guān)一個力所做的功與參考系的選擇相關(guān)，是相對量 一對作用

15、力與反作用力做功的代數(shù)和不一定為零力作用點(diǎn)的位移不一定相同地面系A(chǔ)G0電梯系A(chǔ)G=0hvmg 質(zhì)點(diǎn)系內(nèi)力做功的代數(shù)和不一定為零 一對作用力與反作用力做功的代數(shù)和與參考系 的選擇無關(guān)。期末總復(fù)習(xí)一對內(nèi)力做功為零的條件 作用點(diǎn)無相對位移 相互作用力與相對位移垂直注意期末總復(fù)習(xí)微元分析法：取微元過程以直代曲以不變代變再求和2.變力的功abo期末總復(fù)習(xí)元功：總功：直角坐標(biāo)系：abo期末總復(fù)習(xí)3. 計算重力、彈力、引力的功xkmomoomxkkx1x2xhh2h1o期末總復(fù)習(xí)共同特點(diǎn)： 做功與路徑無關(guān)，只與起、末點(diǎn)位置有關(guān) 做功等于與相互作用物體的相對位置有關(guān)的某函數(shù) 在始末位置的值之差oMm期末總復(fù)習(xí)

16、二、保守力 勢能1.保守力對沿閉合路徑運(yùn)動一周的物體做功為零否則為非保守力（耗散力）（四種基本相互作用力均是保守力）做功與路徑無關(guān)，只與起點(diǎn)、終點(diǎn)位置有關(guān)期末總復(fù)習(xí)2. 勢能：xE p0rE p保守力重 力彈 力引 力勢能（E p ）勢能零點(diǎn)勢能曲線mghh = 0 x = 0r = hE p00期末總復(fù)習(xí)3.保守力與相關(guān)勢能的關(guān)系： 凡保守力都有其相關(guān)勢能,勢能屬于物體系,保守 力為該勢能系統(tǒng)的內(nèi)力。保守力的功等于其相關(guān)勢能增量的負(fù)值A(chǔ)保 = -Ep物體在場中某點(diǎn)的勢能等于將物體從該點(diǎn)移到零勢點(diǎn)過程中保守力做的功 保守力為其相關(guān)勢能梯度的負(fù)值:期末總復(fù)習(xí)三、動能定理2. 動能定理 質(zhì)點(diǎn)系所有

17、外力、內(nèi)力做功的代數(shù)和等于質(zhì)點(diǎn)系總動能的增量：1. 動能（非相對論）質(zhì)點(diǎn)：質(zhì)點(diǎn)系：定軸剛體：期末總復(fù)習(xí)3.功能原理 質(zhì)點(diǎn)系外力和非保守內(nèi)力做功代數(shù)和等于質(zhì)點(diǎn)系總機(jī)械能的增量期末總復(fù)習(xí)四、機(jī)械能守恒1.當(dāng)各微元過程都滿足 時，系統(tǒng)機(jī)械能守恒。 2. 當(dāng)過程滿足 時，系統(tǒng)初、末態(tài)機(jī)械能相等。期末總復(fù)習(xí)第一節(jié) 力學(xué)相對性原理 伽利略變換一.力學(xué)相對性原理原理內(nèi)容:力學(xué)定律在一切慣性系中數(shù)學(xué)形式不變。第八章 狹義相對論 *廣義相對論簡介期末總復(fù)習(xí)三 . 絕對時空觀 時間間隔、空間距離的測量與參考系的選擇無關(guān)。 時間、空間彼此獨(dú)立，且與物質(zhì)、運(yùn)動無關(guān)。四 . 力學(xué)相對性原理與伽利略變換的不變性牛頓第二定

18、律及由其導(dǎo)出的一切經(jīng)典力學(xué)定律在不同慣性系中數(shù)學(xué)形式相同。期末總復(fù)習(xí)二、伽利略變換（略）經(jīng)典力學(xué)規(guī)律具有伽利略變換不變性，伽利略變換是經(jīng)典力學(xué)的對稱操作。結(jié)論：五、伽利略變換的困難1. 伽利略變換不是經(jīng)典電磁定律的對稱操作一切與速度有關(guān)的力都不具有伽利略變換的不變性。2. 與高速運(yùn)動(光的傳播)的實驗結(jié)果不符與參考系選擇無關(guān)。按伽利略變換 ：速度與參考系選擇有關(guān)。期末總復(fù)習(xí)解決困難的途徑：重新定位伽利略變換，改造經(jīng)典力學(xué)，尋求對電磁理論和改造后的力學(xué)定律均為對稱操作的“新變換”。期末總復(fù)習(xí)第二節(jié) 狹義相對論的基本原理 洛侖茲變換一.狹義相對論的兩條基本原理：1. 狹義相對性原理：一切物理定律在

19、所有的慣性系中都有相同數(shù)學(xué)形式。 所有的慣性系對物理規(guī)律等價。2. 光速不變原理：在所有的慣性系中,真空中的光速恒為c ，與光源或觀察者的運(yùn)動無關(guān)。期末總復(fù)習(xí)正變換逆變換令得注意：二.洛侖茲變換1.坐標(biāo)變換期末總復(fù)習(xí)洛侖茲速度變換公式 正變換：逆變換: 2. 速度變換期末總復(fù)習(xí)不同慣性系中觀察者時空觀念的關(guān)聯(lián)注意：系系事件事件空間間隔事件時間間隔變換期末總復(fù)習(xí)一.“同時”的相對性第三節(jié) 狹義相對論時空觀1: 概念若A、B連線的中點(diǎn)O處同時收到A、B發(fā)出的光信號，則在A、B兩處的兩事件就是同時的。期末總復(fù)習(xí)一個慣性系中的同時、同地事件，在其它慣性系 中必為同時事件；一個慣性系中的同時、異地事件，

20、在其它慣性系 中必為不同時事件。結(jié)論： 同時性概念是因參考系而異的，在一個慣性系中認(rèn)為同時發(fā)生的兩個事件，在另一慣性系中看來，不一定同時發(fā)生。同時性具有相對性。在某一慣性系中的同步鐘，在另一相對其運(yùn)動的慣性系中不是同步的.3：兩事件發(fā)生的時序與因果律有因果關(guān)聯(lián)的事件時序不變，無因果關(guān)聯(lián)的事件才可能發(fā)生時序變化。期末總復(fù)習(xí)二.時間量度的相對性（時間膨脹） 原時(固有時間、本征時間）：在相對事件發(fā)生地靜止的 參考系中，用同一個鐘測定的兩個同地事件的時間間隔。即：靜系中同地事件的時間間隔。非原時：在相對事件發(fā)生地運(yùn)動的參考系中，用兩只鐘測定的兩個異地事件的時間間隔。即:動系中異地事件的時間間隔。期末

21、總復(fù)習(xí)(2):在一切時間測量中，原時最短。從相對事件發(fā)生地運(yùn)動的參考系中測量出的時間總比原時長(時間膨脹)。結(jié)論：(1):時間間隔的測量是相對的，與慣性系的選擇有關(guān)。(3):每個參考系中的觀測者都會認(rèn)為相對自己運(yùn)動的鐘比自己的鐘走得慢（動鐘變慢）期末總復(fù)習(xí)三.空間量度的相對性（動尺縮短）原長(固有長度、本征長度）：在相對于物體靜止的參考系中測量的長度。（兩端坐標(biāo)不一定同時測量）觀測長度：在相對于物體運(yùn)動的參考系中測量的長度。（兩端坐標(biāo)一定要同時測量）期末總復(fù)習(xí)注意：尺縮效應(yīng)只在相對運(yùn)動方向上發(fā)生；尺縮效應(yīng)是高速運(yùn)動物體的測量形象，不是視覺形象。結(jié)論：(1):空間間隔的測量是相對的，物體的長度與

22、慣性系的選擇有關(guān)；(2):在一切長度測量中原長最長；在其它慣性系中測量相對其運(yùn)動的尺，總得到比原長小的結(jié)果 動尺縮短。期末總復(fù)習(xí)第四節(jié) 狹義相對論動力學(xué)基礎(chǔ)一.改造經(jīng)典力學(xué)的兩條原則改造后的力學(xué)定律必須是洛侖茲變換的不變式1. 滿足狹義相對性原理（對稱性思想）的要求2. 滿足對應(yīng)原理的要求新理論應(yīng)該包容那些在一定范圍內(nèi)已被證明是正確的舊理論，并在極限條件下過渡到舊理論。即：相對論力學(xué)定律 經(jīng)典力學(xué)定律相對論力學(xué)量 經(jīng)典力學(xué)量思路：重新定義質(zhì)量、動量、能量，使相應(yīng)的守恒定律在相對論力學(xué)中仍然成立。二.改造經(jīng)典力學(xué)的思路期末總復(fù)習(xí)三、質(zhì)速關(guān)系（質(zhì)量概念的修正）物體的靜止質(zhì)量( )：物體相對于參考系

23、靜止時的質(zhì)量。設(shè)物體相對于參考系以速率u運(yùn)動時的質(zhì)量為靜系中：動系中：質(zhì)速關(guān)系： 結(jié)論：在相對論中，質(zhì)量與時間、長度一樣，與慣 性系的選擇有關(guān)。期末總復(fù)習(xí)四.質(zhì)能關(guān)系相對論動能1：質(zhì)能關(guān)系定義:總能量質(zhì)能關(guān)系靜能量(u=0)期末總復(fù)習(xí)五、能量與動量的關(guān)系1. 相對論動量2. 能量與動量的關(guān)系期末總復(fù)習(xí) 六.相對論動力學(xué)基本方程2. 牛頓第二定律相對論動力學(xué)基本方程滿足對應(yīng)原理1. 慣性定律保持不變，在相對論中成立。期末總復(fù)習(xí)質(zhì)量：動能相對論非相對論比較:動量期末總復(fù)習(xí)適用范圍 : 目前認(rèn)為帶電體間距離在 范圍均成立。大?。悍较颍貉剡B線，同號電荷相斥，異號電荷相吸。期末總復(fù)習(xí)二. 庫侖定律:真空

24、中，兩個靜止的點(diǎn)電荷間相互作用力第一節(jié) 庫侖定律 靜電場第三篇 相互作用和場第九章 電相互作用和靜電場 點(diǎn)電荷系對某點(diǎn)電荷的作用等于系內(nèi)各點(diǎn)電荷單獨(dú)存在時對該電荷作用的矢量和。三.電場力疊加原理期末總復(fù)習(xí)靜電場：(2) 帶電體在電場中移動時，場對帶電體做功 能量傳遞特點(diǎn)：電場分布不隨時間變化對外表現(xiàn):(1) 場中任何帶電體都受電場力作用 動量傳遞定義：相對于觀察者靜止的帶電體周圍的電場四. 靜電場帶電體周圍存在著 傳遞電力的中間物質(zhì)。電場：的期末總復(fù)習(xí)第二節(jié) 電場強(qiáng)度檢驗電荷：電量足夠小的點(diǎn)電荷一.電場強(qiáng)度定義大小：等于單位檢驗電荷在該點(diǎn) 所受電場力單位：N/C ; V/m。方向：與 受力方向

25、相同場源電荷：產(chǎn)生電場的點(diǎn)電荷、點(diǎn)電荷系、或帶電體。期末總復(fù)習(xí)點(diǎn)電荷系電場中某點(diǎn)總場強(qiáng)等于各點(diǎn)電荷單獨(dú)存在時在該點(diǎn)產(chǎn)生的場強(qiáng)矢量和。二：場強(qiáng)疊加原理靜電場強(qiáng)疊加原理：期末總復(fù)習(xí)三. 計算場強(qiáng) 分布的基本方法將帶電體看成許多點(diǎn)電荷的集合原則上可求出任意場源電荷 的 分布點(diǎn)電荷 公式和 疊加原理基本方法：當(dāng)已知場源電荷分布時：由定義求.由高斯定理求.計算 方法:由點(diǎn)電荷 公式和 疊加原理求.由 與 的關(guān)系求.期末總復(fù)習(xí) 2. 點(diǎn)電荷系1. 點(diǎn)電荷 公式期末總復(fù)習(xí)3. 連續(xù)帶電體其中：直角坐標(biāo)系：期末總復(fù)習(xí)均勻帶電圓環(huán)軸線上：無限長均勻帶電直線：垂直于帶電直線 典型帶電體 分布：無限大均勻帶電平面：

26、垂直于帶電面期末總復(fù)習(xí)第三節(jié) 高斯定理其上每點(diǎn)切向: 該點(diǎn) 方向電場線通過垂直 的單位面積的條數(shù)等于場強(qiáng)的大小，即其疏密與場強(qiáng)的大小成正比。一.電場線期末總復(fù)習(xí)2) 通過曲面 的電通量1) 通過面元的電通量：3) 通過封閉曲面的電通量二. 電通量定義:通過電場中某一給定面的電場線的總條數(shù)。面積元矢量：面積元范圍內(nèi) 視為均勻期末總復(fù)習(xí)通過封閉曲面的電通量規(guī)定：封閉曲面外法向為正穿入的電場線穿出的電場線S四.高斯定理靜電場中，通過任意封閉曲面（高斯面）的電通量 等于該封閉曲面所包圍的電量代數(shù)和的 倍：期末總復(fù)習(xí) 揭示了靜電場中“場”和“源”的關(guān)系：發(fā)出 條電場線。吸收 條電場線。靜電場的電場線是有

27、頭有尾的： 是電場線的“源頭”；是電場線的“尾閭”。有源場關(guān)于高斯定理的討論：期末總復(fù)習(xí) 反映了庫侖定律的平方反比關(guān)系 利用高斯定理可方便求解具有某些對稱分布的靜電場成立條件：靜電場 求解條件：電場分布具有某些對稱性才能找到恰當(dāng)?shù)母咚姑妫?中的 能夠以標(biāo)量形式提到積分號外，從而簡便地求出 分布。 常見類型：場源電荷分布球?qū)ΨQ性軸對稱性面對稱性期末總復(fù)習(xí)總結(jié)：由高斯定理求電場分布的步驟1. 由電荷分布的對稱性分析電場分布的對稱性。2. 在對稱性分析的基礎(chǔ)上選取高斯面. 目的是使 能夠以乘積形式給出。 （球?qū)ΨQ、軸對稱、面對稱三種類型）3. 由高斯定理 求出電場的大小， 并說明其方向。 期末總復(fù)

28、習(xí)點(diǎn)電荷系或帶電體產(chǎn)生的電場力做功與路徑無關(guān)。靜電力是保守力，靜電場是保守場。靜電場中任意閉合路徑第四節(jié) 環(huán)路定理 電勢一. 靜電力的功期末總復(fù)習(xí)二. 環(huán)路定理靜電場環(huán)路定理：路徑上各點(diǎn)的總場強(qiáng)靜電場強(qiáng)沿任意閉合路徑的線積分為零，三. 電勢能令b為零勢能點(diǎn)，則： 在場中某點(diǎn)的電勢能等于將 由該點(diǎn)移到零勢點(diǎn)過程中電場力做的功。期末總復(fù)習(xí)靜電場與場中電荷 共同擁有.取決于電場分布、場點(diǎn)位置和零勢點(diǎn)的選取，與場中檢驗電荷 無關(guān).可用以描述靜電場自身的特性。靜電場中某點(diǎn)電勢等于單位正電荷在該點(diǎn)具有的電勢能，或?qū)挝徽姾捎稍擖c(diǎn)移至零勢點(diǎn)過程中靜電力所做的功。注意：四. 電勢U單位：伏特（V）期末總復(fù)習(xí)

29、電勢差：靜電場中 、 兩點(diǎn)的電勢差等于將單位正電荷由 沿任意路徑移至 過程中靜電力做的功。又：已知電勢求電勢能已知電勢差求電場力做功期末總復(fù)習(xí)1. U 為空間標(biāo)量函數(shù) 注意：2. U 具有相對意義，其值與零勢點(diǎn)選取有關(guān)， 但 與零勢點(diǎn)選取無關(guān)。3. 遵從電勢疊加原理 ： （零勢點(diǎn)相同） 即：點(diǎn)電荷系場中任一點(diǎn)的電勢等于各點(diǎn)電荷單獨(dú)存在時在該點(diǎn)產(chǎn)生的電勢的代數(shù)和。期末總復(fù)習(xí)五：場強(qiáng)與電勢的關(guān)系：1.等勢面與電場線的關(guān)系： 等勢面：電場中電勢的值相等的各點(diǎn)組成的曲面。等勢面特點(diǎn)：電場線與等勢面正交；電場線總是指向電勢降低的方向； 規(guī)定：在電場中畫等勢面時使兩兩相鄰的等勢面間的電勢差U相等。電場強(qiáng)的

30、地方等勢面較密，電場弱的地方等勢面較稀。期末總復(fù)習(xí)2. E與U的關(guān)系：靜電場中某點(diǎn)的場強(qiáng)等于該點(diǎn)電勢梯度的負(fù)值。即： 是 沿電場線方向的空間變化率，指向 降低的方向。給出又一種求 的方法：期末總復(fù)習(xí)六.電勢的計算（兩種基本方法）1.場強(qiáng)積分法（由定義求）1確定 分布2選零勢點(diǎn)和便于計算的積分路徑3由電勢定義適合情況：分布已知或容易求到注意： 若路徑上各段 的表達(dá)式不同，應(yīng)分段積分。 選取零勢點(diǎn)的原則：使場中電勢分布有確定值 一般,場源電荷有限分布:選場源電荷無限分布:不選許多實際問題中選期末總復(fù)習(xí)2. 疊加法1將帶電體劃分為電荷元3由疊加原理：2選零勢點(diǎn)，寫出 在場點(diǎn)的電勢期末總復(fù)習(xí)五.典型帶

31、電體的電勢分布1. 點(diǎn)電荷 場中的電勢分布：2. 均勻帶電球面場中電勢分布：3. 均勻帶電圓環(huán)軸線上的電勢分布：期末總復(fù)習(xí)靜電平衡：導(dǎo)體內(nèi)部及表面均無電荷定向運(yùn)動，導(dǎo)體上電荷及空間電場分布達(dá)到穩(wěn)定.靜電平衡條件：或:導(dǎo)體是等勢體導(dǎo)體表面是等勢面靜電感應(yīng):當(dāng)金屬導(dǎo)體處于外電場中時,其中的電荷在電場力作用下重新分布的現(xiàn)象。第六節(jié) 靜電場中的導(dǎo)體一. 金屬導(dǎo)體與電場的相互作用期末總復(fù)習(xí)二.靜電平衡時導(dǎo)體上的電荷分布1. 導(dǎo)體內(nèi)無凈電荷( = 0)，電荷只分布于導(dǎo)體表面。1) 實心導(dǎo)體 = 02) 空腔導(dǎo)體，腔內(nèi)無電荷 凈電荷只能分布于外表面。靜電屏蔽：電力線不能進(jìn)入腔內(nèi)。期末總復(fù)習(xí)3) 空腔導(dǎo)體，腔

32、內(nèi)有電荷期末總復(fù)習(xí)空腔外表面電荷由電荷守恒決定?？涨粌?nèi)表面電荷與腔內(nèi)電荷等值異號。導(dǎo)體表面 變化，外側(cè)附近場強(qiáng) 變化，而 仍然成立。 2. 靜電平衡時導(dǎo)體表面電荷面密度與表面緊鄰處場強(qiáng) 成正比.期末總復(fù)習(xí)三. 有導(dǎo)體存在時的 分布導(dǎo)體上的電荷分布計算 分布（ 方法同前 ）靜電平衡條件 電荷守恒定律求解思路：3. 孤立導(dǎo)體 與表面曲率有關(guān) .尖端放電現(xiàn)象及其應(yīng)用孤立導(dǎo)體：周圍不存在其他導(dǎo)體和帶電體，或周圍其他導(dǎo)體和帶電體的影響可以忽略不計的導(dǎo)體。期末總復(fù)習(xí)第七節(jié) 靜電場中的電介質(zhì)一. 電介質(zhì)的描述無極分子電介質(zhì):電介質(zhì)分子中正、負(fù)電荷對稱分布，無外電場時其正電荷中心與負(fù)電荷中心重合，分子的電偶極

33、矩為零的電介質(zhì)。期末總復(fù)習(xí)有極分子電介質(zhì):電介質(zhì)分子中正、負(fù)電荷分布不對稱，無外電場時其正電荷中心與負(fù)電荷中心不重合，分子具有電偶極矩的電介質(zhì)。電介質(zhì)極化的特點(diǎn)：無極、有極分子電介質(zhì)受外電場作用的微觀機(jī)制不同，但宏觀效果相同。有極分子電介質(zhì)轉(zhuǎn)向極化位移極化無極分子電介質(zhì)微觀機(jī)制：宏觀效果：出現(xiàn)束縛電荷無極分子電介質(zhì)和有極分子電介質(zhì)1.極化現(xiàn)象二. 電介質(zhì)（有極分子，無極分子）的極化及其描述電介質(zhì)的極化：在外電場作用下，電介質(zhì)內(nèi)部或表面上出現(xiàn)束縛電荷的現(xiàn)象。期末總復(fù)習(xí)2. 金屬導(dǎo)體和電介質(zhì)比較有大量的自由電子基本無自由電子，正負(fù)電荷只能在分子范圍內(nèi)相對運(yùn)動金屬導(dǎo)體特征電介質(zhì)（絕緣體）模型與電場的

34、相互作用宏觀效果“電子氣”電偶極子靜電感應(yīng)有極分子電介質(zhì):無極分子電介質(zhì):轉(zhuǎn)向極化位移極化靜電平衡導(dǎo)體內(nèi)導(dǎo)體表面感應(yīng)電荷內(nèi)部：分子偶極矩矢量和不為零表面：出現(xiàn)束縛電荷 （極化電荷）期末總復(fù)習(xí)3. 極化現(xiàn)象的描述(1) 從分子偶極矩角度描述極化強(qiáng)度：單位體積內(nèi)分子偶極矩矢量和。介質(zhì)極化率總場實驗表明：當(dāng)不太大時：期末總復(fù)習(xí)(2) 從束縛電荷角度描述束縛電荷面密度等于極化強(qiáng)度的外法線分量束縛電荷面密度:期末總復(fù)習(xí)介質(zhì)的非均勻極化，出現(xiàn)極化體電荷極化強(qiáng)度通過某封閉曲面的通量等于曲面內(nèi)極化電荷代數(shù)和的負(fù)值三. 電介質(zhì)中的電場1.總場=外場+極化電荷附加電場：2. 介質(zhì)中的高斯定理電位移矢量通過靜電場中

35、任意封閉曲面的通量等于曲面內(nèi)自由電荷的代數(shù)和期末總復(fù)習(xí)電介質(zhì)中的高斯定理：注意：穿過閉合曲面的 通量僅與 有關(guān).特例：真空特別介質(zhì)與 均有關(guān)電位移矢量回到：期末總復(fù)習(xí)3. 介質(zhì)中電場的求解方法本課程討論的電介質(zhì)為：(1) 各向同性電介質(zhì)：真空電容率介質(zhì)電容率式中：期末總復(fù)習(xí) (2) 分別具有某些對稱性 (3) 電介質(zhì)的分布具有某些對稱性均勻無限大電介質(zhì)充滿全場或：電解質(zhì)分界面為等勢面或：電解質(zhì)分界面與等勢面垂直電介質(zhì)滿足：的對稱性包括：球?qū)ΨQ、軸對稱、面對稱期末總復(fù)習(xí)求解電介質(zhì)中電場強(qiáng)度的步驟：(1)對稱性分析，選高斯面.(2)由(3)由期末總復(fù)習(xí)第八節(jié) 電容 電容器一. 電容極板間距 線度由

36、于靜電屏蔽， 值穩(wěn)定。與周圍導(dǎo)體，電介質(zhì)，帶電體分布有關(guān)提高單位電勢所增加的帶電量兩極板間電勢差為一個單位時，極板的帶電量。導(dǎo)體儲存電荷能力電容器儲電能力期末總復(fù)習(xí)(2) 選高斯面，求求電容器電容的一般方法：(1)設(shè)極板帶電(3) 求電容器兩極板間電勢差(4) 由電容定義二.電容的計算期末總復(fù)習(xí)三. 電容器的串并聯(lián)總電荷：總電壓：總電容：電容器的串聯(lián)電容器的并聯(lián)總電荷：總電壓：總電容：期末總復(fù)習(xí)并聯(lián)期末總復(fù)習(xí)串聯(lián)第十節(jié) 穩(wěn)恒電場第九節(jié) 靜電場的能量(與磁場的能量一起講)一. 電流強(qiáng)度電流強(qiáng)度I：單位時間內(nèi)通過導(dǎo)體內(nèi)某一面積的電量。二.電流密度矢量大小：通過與該點(diǎn) 垂直的單位截面的電流方向：與

37、的漂移運(yùn)動方向（ 方向）相同通過某截面的電流強(qiáng)度即電流密度矢量 通過該面的通量。期末總復(fù)習(xí)電流場分布用電流線描述：電流線：其切向即 方向其疏密 大小期末總復(fù)習(xí)穩(wěn)恒電場：在穩(wěn)恒電流情況下，導(dǎo)體內(nèi)電荷沿定向運(yùn)動，但電荷分布不隨時間變化，電場不隨時間變化。三. 穩(wěn)恒電流與穩(wěn)恒電場：穩(wěn)恒電流：導(dǎo)體內(nèi)各處電流密度矢量不隨時間 變化的電流。穩(wěn)恒電流的電場分布不隨時間變化。穿過封閉曲面 的 通量為零穩(wěn)恒電流條件：穩(wěn)恒電流一定是閉合的，或兩端通向無窮 遠(yuǎn)。(在無窮遠(yuǎn)處閉合)穩(wěn)恒電流的特點(diǎn)：期末總復(fù)習(xí) 分布不隨時間變化高斯定理環(huán)路定理適用有源保守導(dǎo)體內(nèi)一經(jīng)建立，不需能量維持。恒量導(dǎo)體內(nèi)分布不變其存在一定伴隨能量

38、轉(zhuǎn)換靜電場穩(wěn)恒電場相 同不 同比較期末總復(fù)習(xí)若 只在內(nèi)電路存在：規(guī)定電動勢指向：若 存在于整個閉合回路：非靜電力為非保守力電源電動勢：電源將單位正電荷由負(fù)極經(jīng)電源內(nèi) 部移到正極時非靜電力作的功。四. 電源電動勢期末總復(fù)習(xí)第十章 運(yùn)動電荷間的相互作用和穩(wěn)恒磁場第二節(jié) 磁感應(yīng)強(qiáng)度 畢奧 沙伐定律及其應(yīng)用一. 磁感應(yīng)強(qiáng)度為磁感應(yīng)強(qiáng)度電場力磁場力期末總復(fù)習(xí) 電磁場是統(tǒng)一的整體，在不同條件下存在形式不同：場源電荷靜止電荷 激發(fā)電場運(yùn)動電荷（相對于觀察者 ）激發(fā)電場激發(fā)磁場檢驗電荷靜止 只受電場力運(yùn)動（相對觀察者 ）電場力磁場力期末總復(fù)習(xí)若 ,則低速下運(yùn)動電荷磁場公式磁場疊加原理:如果空間不止一個運(yùn)動電荷

39、，則空間某點(diǎn)總磁感應(yīng)強(qiáng)度等于各場源電荷單獨(dú)在該點(diǎn)激發(fā)的磁感應(yīng)強(qiáng)度的矢和：或二.畢奧 沙伐定律電流元產(chǎn)生磁場的規(guī)律,與點(diǎn)電荷電場公式作用地位等價期末總復(fù)習(xí) 三：畢奧 沙伐定律應(yīng)用求解電流磁場分布基本思路：將電流視為電流元（或典型電流）的集合電流元（或典型電流）磁場公式和磁場疊加原理電流磁場分布期末總復(fù)習(xí)典型電流磁場公式：3. 無限長載流直螺線管內(nèi)的磁場：1. 無限長直電流：2. 圓電流軸線上磁場：圓電流圓心處磁場：電流的磁矩：期末總復(fù)習(xí)第三節(jié) 磁場的高斯定理和安培環(huán)路定理一. 磁場高斯定理1.磁感應(yīng)線切向：該點(diǎn) 方向疏密：正比于該點(diǎn) 的大小(3):任意兩條磁感應(yīng)線不相交。特點(diǎn)：(1):為閉合曲線

40、或兩端伸向無窮遠(yuǎn)；(2):與載流回路互相套聯(lián)；期末總復(fù)習(xí)2. 磁通量對封閉曲面，規(guī)定外法向為正進(jìn)入的磁感應(yīng)線穿出的磁感應(yīng)線定義：通過磁場中某給定面的磁感應(yīng)線的總條數(shù)單位：韋伯（b）期末總復(fù)習(xí)3. 磁場的高斯定理穿過磁場中任意封閉曲面的磁通量為零：磁感應(yīng)線閉合成環(huán)，無頭無尾不存在磁單極。磁場是無源場封閉曲面：期末總復(fù)習(xí)穩(wěn)恒磁場的安培環(huán)路定理穩(wěn)恒磁場中，磁感應(yīng)強(qiáng)度 沿任意閉合路徑 L 的線積分（環(huán)流）等于穿過閉合路徑的電流的代數(shù)和與真空磁導(dǎo)率的乘積。二. 穩(wěn)恒磁場的安培環(huán)路定理期末總復(fù)習(xí)成立條件：穩(wěn)恒電流的磁場場中任一閉合曲線 安培環(huán)路（規(guī)定繞向）環(huán)路上各點(diǎn)總磁感應(yīng)強(qiáng)度（包含空間穿過 ，不穿過 的

41、所有電流的貢獻(xiàn)）穿過以 為邊界的任意曲面的電流的代數(shù)和。與 繞向成右旋關(guān)系與 繞向成左旋關(guān)系規(guī)定：期末總復(fù)習(xí)無源場有源場高斯定理保守場、有勢場環(huán)路定理比較靜電場穩(wěn)恒磁場非保守場、無勢場（渦旋場）期末總復(fù)習(xí)三.安培環(huán)路定理的應(yīng)用 求解具有某些對稱性的磁場分布求解條件：電流分布(磁場分布)具有某些對稱性，以便可以找到恰當(dāng)?shù)陌才喹h(huán)路L，使 能積出，從而方便地求解 。2.用安培環(huán)路定理求解磁場分布的思路 由 求 . 對稱性分析 選環(huán)路L并規(guī)定繞向期末總復(fù)習(xí)小結(jié)：形成均勻磁場的方法長直載流螺線管亥姆霍茲圈圓柱載流導(dǎo)體內(nèi)平行于軸線的空腔無限大載流平面上、下期末總復(fù)習(xí)第四節(jié) 磁場對運(yùn)動電荷及電流的作用一.

42、洛侖茲力廣義洛侖茲力:電場力磁場力（洛侖茲力）磁場對運(yùn)動電荷的作用大小：方向：垂直于（ ）平面方向方向洛侖茲力特點(diǎn)：不改變 大小，只改變 方向。不對 做功。期末總復(fù)習(xí)1. 帶電粒子在電磁場中的運(yùn)動勻速直線運(yùn)動勻強(qiáng)電場勻強(qiáng)磁場與 夾 角與 夾 角勻速率圓周運(yùn)動等螺距螺旋線運(yùn)動勻變速直線運(yùn)動類平拋類斜拋期末總復(fù)習(xí)a) 磁聚焦應(yīng)用于磁透鏡（電子顯微鏡）應(yīng)用：其它應(yīng)用:分析氣泡室照片;磁約束等。期末總復(fù)習(xí)2. 霍耳效應(yīng)(2) 用電子論解釋(1) 現(xiàn)象：霍耳效應(yīng)：導(dǎo)體中通電流I，磁場 垂直于I，在既垂直于I，又垂直于 方向出現(xiàn)電勢差U?；舳禂?shù)期末總復(fù)習(xí)注意：異號載流子運(yùn)動，電勢差符號相反，不能將負(fù)電荷

43、的運(yùn)動等效成正電荷的反向運(yùn)動。期末總復(fù)習(xí)(3) 應(yīng)用： 測載流子密度 測載流子電性 半導(dǎo)體類型 測磁場 （霍耳元件） 磁流體發(fā)電期末總復(fù)習(xí)二. 安培定律 電流元在磁場中所受安培力： 3. 由疊加原理求載流導(dǎo)線所受磁場力大小：方向：右手法則利用安培定律求載流導(dǎo)線在磁場中所受的磁場力步驟：1. 在載流導(dǎo)線上取電流元2. 利用安培定律得到電流元所受安培力期末總復(fù)習(xí)若各電流元受力方向不同，用分量積分：期末總復(fù)習(xí)平面載流線圈在均勻磁場中:不平動轉(zhuǎn)動到 與 同向：穩(wěn)定平衡若 與 反向：不穩(wěn)定平衡。非均勻磁場中：不但轉(zhuǎn)動，還要平動，移向 較強(qiáng)的區(qū)域。 三. 磁場對載流線圈的作用期末總復(fù)習(xí)四. 磁力的功（ 為

44、恒量）第五節(jié) 磁介質(zhì)一:磁介質(zhì)磁介質(zhì)分類：順磁質(zhì)略大于1抗磁質(zhì)略小于1鐵磁質(zhì)期末總復(fù)習(xí)電介質(zhì)磁介質(zhì)分子模型分類電偶極子分子電流分子中所有電子，原子核固 有 磁 矩 的 等 效 電 流有極分子電 介 質(zhì)無極分子電 介 質(zhì)順磁質(zhì)抗磁質(zhì)期末總復(fù)習(xí)宏觀效果：1. 介質(zhì)中總磁矩不為零順磁質(zhì)與 同向抗磁質(zhì)與 反向二：順磁質(zhì)和抗磁質(zhì)的磁化期末總復(fù)習(xí)2. 介質(zhì)表面出現(xiàn)磁化電流Is順磁質(zhì)抗磁質(zhì)期末總復(fù)習(xí)只與穿過 的傳導(dǎo)電流代數(shù)和有關(guān) .注意:期末總復(fù)習(xí)磁場強(qiáng)度:介質(zhì)中的安培環(huán)路定理:對各向同性磁介質(zhì)：磁化率與方向無關(guān)介質(zhì)相對磁導(dǎo)率介質(zhì)磁導(dǎo)率期末總復(fù)習(xí)電介質(zhì)磁介質(zhì)求解思路（1）對稱性分析， 選高斯面（2）由 求（3）由 求（1）對稱性分析，選安培環(huán)路（2）由 求（3）由 求期末總復(fù)習(xí)第一節(jié) 電磁感應(yīng)一. 法拉第電磁感應(yīng)定律電磁感應(yīng)定律：閉合回路中感應(yīng)電動勢的大小與通過回路的磁通量的變化率成正比。電磁感應(yīng)現(xiàn)象:閉合回路的磁通量發(fā)生變化時，回 路中出現(xiàn)電流的現(xiàn)象。感應(yīng)電動勢：閉合回路中磁通量變化產(chǎn)生的電動勢。第十一章 變化中的磁場和電場: 通過線圈的磁通鏈數(shù)（全磁通）期末總復(fù)習(xí) (1) 討論：為通過回路地磁感應(yīng)強(qiáng)度 通量為 通量的變化，變化的原因為：B、S變化。 (2)若選擇繞行方向與磁感應(yīng)強(qiáng)度成右旋關(guān)系，且規(guī)定感生電動勢沿繞行方向為正，反之為負(fù)。如圖：繞行方向繞行方向期末總復(fù)習(xí)