1、1、 闡述激發極化法中等效電阻率的基本原理，分別設計兩個二維極化體模型（低阻高極化、高阻低極化），采用等效電阻率方法計算視極化率，并繪制極化率斷面圖和視電阻率斷面圖?；驹恚涸O均勻體極化大地的電阻率為，極化率為。當在地面用點電源A（+I）和B(-I)向地下供電時，則在地面M和N點之間產生的一次場電位差已知為： (1.1)電阻率為，式中當供電時間T，極化場達穩定狀態時，M和N點之間的總場電位差為： (1.2)此時 (1.3)，稱為等效電阻率或極化電阻率。根據極化率定義：；由以上關系可以寫出： （1.3） (1.4)于是 （1.5） （1.6）通常把利用代替一次場中的去求解體極化總場的方法稱為“

2、等效電阻率法”。模型斷面圖：低阻高極化：視電阻率：視極化率：高阻低極化：視電阻率：視極化率：2、 井中激發極化法包括哪幾種方法，其各自的特點是什么，建立一個二維盲礦體模型，分別用井地、地井、井井以及地面激發極化法，進行正演模擬，分別比較計算結果。1）地表-井中IP方法：地-井方式的基本特點在于，它利用鉆孔是測量電極MN接近礦體，因而能是觀測到的礦體激電異常大大增加。同時，它又能通過把A極布置在不同位置上而改變礦體的極化方向和強度。由于A的位置不同，井旁盲礦的極化方向和強度也就各不相同，因而各方位上測得的激電異常曲線形態和強弱也就不一樣，利用這種差異就可以推斷井旁盲礦體相對于鉆孔所在的方位。2）

3、井中-地表IP方法：井-地方式是將A極置于井內某一選定的深度上，B極在地面“無窮遠”處，測量電極MN布置在地面并沿測線進行測量。 在井-地方式中常用刷子電極作為A極，將它放到鉆孔的某一位置上進行充電。“無窮遠”B極至測區的距離必須足夠大，并使“無窮遠”極至井的連線垂直與測線。當井旁存在礦體時，“無窮遠”B極應布置在遠離礦體的方向上，否則B極的電場將對測量結果產生影響，從而造成解釋上的誤差，并降低勘探深度和勘探范圍。3）井中-井中IP方法：單井井-井方式是將供電裝置和測量裝置同時放入一個鉆空中，因此它只需一個鉆孔就能進行工作。單井井-井方式包括激發極化測井、大電極距三極梯度排列、偶極體度排列、中

4、間梯度排列等測量方法。 雙井井-井方式需要同時具有兩個鉆孔才能進行工作，其排列方式較多，歸納起來大致可分為：固定單極供電移動雙極測量，固定雙極供電移動雙極測量，中間梯度排列，雙極供電和雙極測量等深同步移動四種。模型結果：地井選一段作圖：視電阻率圖：視極化率圖：井地選一段作圖：視電阻率圖：視極化率圖：井井選一段作圖：視電阻率圖：視極化率圖：根據以上測量模型曲線圖可以看出地井模型看上去能較好的反映地下盲礦體的位置。對于井井模型，當激發電極在礦體的上方時，極大值為與礦體的上方；對于井地模型，極大值始終位于礦體的左側，而在礦體上方對應的是極小值。3、 試述激發極化法在金屬礦勘探中的應用現狀及存在問題

5、由于激發極化法具有對金屬礦體特別是浸染狀的金屬礦體均能顯示明顯異常，而且異常受地形起伏的干擾較其他電測方法為小等優點，所以其在國內外發展較為迅速，成為尋找金屬礦產的一種行之有效的物探方法，并在國內外金屬礦區得到廣泛應用。激發極化法的種類較多，但是根據激發極化場的理論性質和基本工作方法，可分為直流激發極化法和交流激發極化法兩類。直流激發極化法為我國當前生產中采用的主要方法。但是，在野外勘探中仍存在許多需要特別注意的問題：供電回路和測量回路間存在電容耦合和電感耦合；充放電頻率大小的選擇；在不同地質情況下裝置類型的選擇；供電電流的控制；觀測數據的質量問題。4、 頻域電磁法和時間域電磁法的各種特點是什

6、么，有何異同1）頻率域電磁場的基本特點在頻率域電磁法中常用的電磁場是諧變場。其中場強、電流密度以及其他量均按余弦或正弦規律變化, 如 這里和為初始相位。借助于交流電的發射裝置, 在地中及空氣中建立諧變場。激發方式一般有接地式的和感應式兩種。 除這兩種場外, 隨著供電電源頻率的不同, 在地中還產生另一種起因的電場: 超低頻率時產生激發極化場; 超高頻率時產生位移電流場。如果地下介質不均勻, 則在覆蓋層、圍巖及局部導體中均能產生渦旋電場, 其電流密度大小取決于各地質體的電阻率, 即由歐姆定律決定。除渦旋電場外, 被電流線穿過的電阻率分界面上還將產生積累電荷并在具有不同磁導率的分界面上產生感應磁荷。

7、這些也是電磁法的異常源。交變電磁場的第二種激發方式是在地表敷設通有交變電流的不接地回線或者多匝的小型發射線圈磁偶極子。在回線或線圈周圍產生交變一次磁場,由它激發地中的二次電磁場。感應激發方式多半用于接地條件較差的地區, 這時可徹底擺脫接地的困難。發射源的一次磁場和地中二次磁場疊加在一起形成總合磁場。地中二次電、磁場的頻率與激發它們的一次電、磁場的頻率相同, 且它們之間有相位移。相位移的出現是與地下介質的電阻性和電感性發生聯系的。由于一次場和二次場在觀測點上的空間取向不同, 所以這兩種場的合成結果必然形成橢圓?？偞艌? 或總電場)矢量端點隨時間變化的軌跡為橢圓的場叫做橢圓極化場。2）時間域電磁場

8、的基本特點 時間域電磁法中的瞬變場, 是指那些在階躍變化電流作用下, 地中產生的過渡過程的感應電磁場。因為這一過渡過程的場具有瞬時變化的特點, 故取名為瞬變場。與諧變場情況一樣,其激發方式也有接地式和感應式兩種。在階躍電流( 通電或斷電) 的強大變化磁場作用下, 良導介質內產生渦旋的交變電磁場, 其結構和頻譜在時間與空間上均連續地發生變化。瞬變電磁場狀態的基本參數是時間。這一時間依賴于巖石的導電性和收-發距。在近區的高阻巖石中, 瞬變場的建立和消失很快( 幾十到幾百毫秒) ; 而在良導地層中, 這一過程變得緩慢。在遠區這一過程可持續到幾秒到幾十秒, 而在較厚的導電地質體中可延續到一分鐘或更長。

9、由此可見, 研究瞬變電磁場隨時間的變化規律, 可探測具有不同導電性的地層分布(各層的縱向電導或地層總的縱向電導) 。也可以發現地下賦存的較大的良導礦體。相同點：從理論上講，頻率域電磁法和時間域電磁法都是電磁感應方法，都是利用介電與電磁波相互作用來進行勘探的勘探方法。他們的理論依據都是法拉第電磁感應定律，場源在導電的地球內部感生電流，測量者電流的電磁特性，可以得到地下電導率的分布信息。因此，其原理和實質是相同的，兩者的結果可以通過傅里葉變換來轉換。不同點：頻率域電磁法與時間域電磁法之間的主要差異是在方法技術上和地質效果上，例如所使用的源不同，觀測的參數不同，頻率域電磁法屬于相對測量，而時間域電磁

10、法屬于絕點測量。所以時間域電磁法具有較高的異常能力和信噪比。另外，時間域電磁法是通過改變觀測時間來達到測深的目的，觀測的是各種頻率的電磁波與介質相互作用的總和；而頻率域電磁法是根據不同頻率的電磁波有不同的趨附深度，通過改變頻率來達到測深的目的，觀測到的是介質與某個頻率的電磁波相互作用的結果。5、 詳述CSAMT的基本原理，分析近場效應產生的原因基本原理：這種方法使用接地導線或不接地回線為場源，在波區測量相互正交的點、磁場切向分量，并計算卡尼亞電阻率，以保留AMT法的一些數據解釋方法。近場效應產生的原因：，或時，叫近區響應。電場E的水平分量在近區直接正比于地下電阻率，并且與頻率無關；磁場H與電阻

11、率和頻率二者均無關。E和H與頻率無關叫做測深曲線的飽合部分。阻抗與頻率無關的事實指出，阻抗的數據不再是測深。因此，在近區進行CSAMT測量是有問題的。除非只是根據電場數據來計算視電阻率。而且，近區視電阻率是r的函數，因為E和H分別按和衰減 。區測量的實際結果是與直流電阻率測深相類似，測量結果和穿透深度，由排列的幾何參數決定。所以在真正的近區最好是不測H只測E，就象在標準電阻率法和激發極化法中那樣，改變排列的幾何尺求來改變測深深度。6、 在實際勘探中，如何確定CSAMT的最小收發距在CSAMT測量中，收發距是以趨膚深度為標準來確定，若已知測區大地平均電阻率和最小工作頻率，可根據圖下圖估計大小。確

12、定最小收發距的列線圖7、 分別建立H型和K型地電模型，改變相關參數（電阻率及厚度、埋深等），繪制測深曲線，分析MT對低阻層和高阻層的分辨能力，并試著總結相關的規律H型：K型：比較H型與K型結果曲線圖可知，MT方法對低阻層的分辨能力比對高阻層的分辨能力強。8、 頻域電磁法的靜態位移產生機理是什么？如何識別校正靜態效應？采用二維模擬軟件，分別建立高阻和低阻靜態體模型，改變模型相關參數，繪制電阻率測深曲線及斷面等值線圖，分析總結靜態位移特征。產生機理：一般，它主要是由于近地表的電性橫向不均勻性或地形起伏引起的，并且可能在某種程度上影響所有的電場測量。在不均勻體的界面上，所有穿過邊界的場和位都是連續的

13、，只有電感應強度的法向分量不連續： 此處qs為物體表面的面電荷密度, 利用D=E 根據，并假定頻率依從關系為e-iwt， 得到： 在準靜態情況下 這個表面電荷密度是很小的，然而它對電場的作用卻不可忽略，它是所謂靜態位移的物理原因。 靜態效應的識別： 根據靜態效應的特點，在雙對數坐標系中，受靜態影響的測點曲線與不受靜態影響的曲線形態不變，結合地下電性連續變化的特點，將觀測點的全部頻點的視電阻率值看成是一組數據系列，同樣參考點的全部頻點所對應的視電阻率值也是一組數據系列，將這兩組數據進行相關匹配，求取兩者之間的互相關系數，認為如果曲線形態相同或者相近，則它們的互相關系數大，說明這是由靜態效應引起數

14、據偏移，予以校正；反之，相關系數小，則判定為時由異常引起的反映地下電性的真實數據。一般選取臨近測點且有明顯數值差異的視電阻率數據，或者是通過其他手段獲得的區域背景視電阻率值數據作為參考數據。由靜態效應的特征，相位曲線形態不同，電阻率曲線形態不同，必是異常；相位曲線形態相似，電阻率曲線形態不同時異常體，電阻率曲線形態相似則是靜態體。9、 什么是張量阻抗，為什么要引進張量阻抗，試推導二維介質任意坐標系下各張量阻抗的表達式，什么是傾子，它有何意義？1） 張量阻抗：在各向異性或二維、三維介質中，導電率是一張量。這時電場強度E與電流密度j之間的關系由下式給出： 其中等為張量導電率的元素。由上式可見，j與

15、E的方向不在相同，但磁場強度的方向總與J的方向垂直，由此導致電場強度的方向不在與磁場方向垂直。這時，水平電磁場分量之間關系變為由下式描述 寫成矩陣形式為： 其中【Z】稱為張量阻抗。2） 引入張量阻抗的原因：迄今為止，討論過的介質都是一維的，即介質的電性只在一個方向有變化，具體地說只沿垂向方向有變化，而沿水平方向是均勻的。但實際的地質體，一般來說，電性可能沿兩個方向或三個方向都有變化。我們把電性在兩個方向都變化的地質體稱為二維介質。把電性在三個方向都變化的地質體稱為三維介質。對二維介質，通常認為在垂向和一個水平方向電性發生變化，而另一個水平方向電性不變化。把這個電性不變化的方向稱為二維介質的走向

16、方向。在直角坐標中，一般z表示垂向方向，x表示走向方向（對二維介質）。這就是說，對二維介質，在z和y方向電性發生變化。對三維介質，在z、x和y三個方向電性都發生變化。在非一維情況下，標量阻抗已不再適用，將要引入張量阻抗的概念。3） 推導二維介質任意坐標系下各張量阻抗的表達式設以x,y,z表示任意方位直角坐標系中三個坐標軸的方向，它與地質體走向x1,y1,z1之間的對應關系為：z和z1重合都鉛垂向下，水平坐標軸x,y相對x1,y1順時針旋轉了角，則旋轉后坐標系中的電磁場分量可用原電磁場分量表示成： （1）上式可以寫成矩陣形式為： （2）當然對于磁場強度也有： 其中【v】稱旋轉矩陣，由上兩式可得到

17、： (4)由于【v】是正交矩陣，故有： 因此可有： （3）把帶入（2）式中得： 在把（4）的下半式帶入上式得： 將的值帶入上式得到： 其中： 注意：上式中的為坐標系與走向一致時的阻抗，為任意方向時的阻抗，上式給出了兩種坐標系中阻抗的轉換關系。3） 傾子：在三維模型大地電磁場場分量有這樣一個關系 4） 傾子的意義：聯系垂直磁場與水平磁場之間的復系數線性關系。10、 地表有低阻層或高祖層覆蓋，對勘探目標有何影響？分別用大地電磁一維和二維模型舉例說明（需要進行數值模擬） 由以下四個模型可以進行對比看出：低阻覆蓋和高阻覆蓋比較成圖時低阻覆蓋較好，能比較準確的描繪出地下異常的位置。高阻時，根據圖可以看出

18、，可能由于屏蔽效應，所以地下低阻體呈現的并不是很好。特別根據二維正演可以發現，高阻覆蓋時出現了一點點假值。而由于低阻覆蓋，電流分散，所以地下低阻體呈現的范圍較大。一維模型：二維模型：低阻覆蓋：高阻覆蓋：11、 談談電磁法的發展現狀，通過該課程的學習，你對電磁法的認識及對該課程的學習心得和建議發展現狀： 近20多年來，為了適應國民經濟建設和科學發展的需要，各種電磁技術的研究和應用都得到前所未有的高速發展，新的技術不斷出現。據不完全統計，現在我國正在研究和應用的地球電磁技術有近20種，如大地電磁（包括MT、CEMAP等）、可控源音頻大地電磁（CSAMT）、瞬變電磁（TEM）、電阻率成像（DC）、激發極化（IP/SIP）、探地雷達（GPR）、核磁（NMR）、地磁測深（GDS）、磁剖面（MV）、自然電位（SP）、井間、井地電磁（LOGGING）、網式電磁（NET-WORK_MT）等等。世界上已有的或者新發展起來的技術，我國幾乎都在進行研究并投入應用。我國所進行的電磁法勘探工作量是世界上最大的，僅以油氣電磁勘探為例，每年的工作量比世界上其他所有國家工作量之和還要大很多。在解釋技術方面 ,一維反演和二維電阻率成像是較成熟、 實用的方法 ,仍是目前的主要常用解釋手段。二維