一、高矯頑力永磁材料概述

高矯頑力永磁材料鐵磁材料是與人們生產生活親熱相關的一種功能材料。依據鐵磁性材料的矯頑力不同，可將其分為永磁材料和軟磁材料1000A/最低可達0.08A/m左右。由于軟磁材料的矯頑力低，技術磁化到飽和并去掉外磁場后很簡潔退磁。永磁材料矯頑力高，磁化飽和并去掉外磁場后仍能長期保持很強的磁性，因此又稱為恒磁材料。永磁材料在外磁場中磁化時，外磁場對永磁體做的功稱為磁化功。對于閉路永磁體來說，磁化功以磁能(BH)m的形式貯存于材料內部。對于開路永磁體來說，磁化功一局部貯存于永磁材料內部．另—部分以磁場的形式貯存于兩磁極四周的空間。所以，永磁體是一個貯能器。利用永磁體磁極的相互作用和氣隙磁場可以實現機械能或聲能和電磁能的相互轉換，制成多種功能器件：利用磁場與運動導線的相互作用，制造發電機、話筒、傳感器，將機械能或聲能轉變為電能或電信號；利用磁場與載流導線的相互作用可制各種永磁電機，如音圈電機、步進電機以及揚聲器、耳機等，將電能或電信息轉變為機械能、聲能或非電信息等；利用磁極間的相互作用力可實現磁傳動、磁懸浮、磁起重、磁分別等；利用磁場與荷電粒子的相互作用做成各種微波功率器件。如微波通訊中的行波管、返波管、環行器等；利用磁場對物質產生的各種物理效應，如磁共振效應、磁化學效應、磁生物效應、磁光效應、磁霍耳效應等，制造核磁共振成像儀、霍耳探測器等；利用磁場使宏觀物質磁化以轉變其內部構造或鍵合力的性質與狀態，制造磁水器、磁防蠟器、磁療器件等。矯頑力是永磁材料自身性能抵抗外界磁場變化的一種力氣。隨著磁件，尤其是信息、通訊、計算機領域所用器件(如HDD、FDD、CD-ROM、FAX等)向小型化、輕型化、高速化、低噪聲化方向進展，人們對高矯頑力永磁材料的需求不斷增大。材料的矯頑力越高，說明它抗退磁力氣越強，產生的磁場越不簡潔受外界干擾。同時，材料的矯頑力高，具有較好的溫度穩定性，可在較高的溫度下工作。同時其負載性可低一些，磁體可做得更薄一些，有利于永磁體薄型化和輕量化。而且，材料的高矯頑力化有利于提高材料的磁能積。所以，在要求穩定的高靜磁場的馬達以及擴音器等小型馬達、電動機以及核磁共振等大型儀器設備等方面的應用，高矯頑力材料有其獨到之處。二、一些磁學參量和磁化曲線一個宏觀磁體由很多具有固有原子磁矩的原子組成，當原子磁矩同向平行排列時，對外顯示的磁性M。為了描述材料的磁化狀態(磁化強度和方向)，通常引入磁化強度矢量的概念。把每單位體積(或每摩爾、每克)內的磁矩定義為磁化強度。式中為原于磁矩，V為磁體的體積，nV內的磁性原子數。nμMi1V任何物質在外磁場作用下，除了外磁場H外，還要產生一個附加的磁場。物質內部的外磁場和附加磁場的總和稱之為磁感應強度B。真空中的磁感應強度和外磁場成正比。0BμH0式中μ為真空磁導率。在物質內部磁感應強度為0Bμ0Jμ0

HM〕MB的單位為Wb/m2，1Wb/m2＝1T。J稱為磁極化強度，單位為Wb/m2．有時也稱為內稟磁感應強度。熱退磁狀態的鐵磁性物質的MJBH的增加而增加的關系曲線稱為起始磁化曲線，M-H、J-H、B-H磁化曲線。M、sJB鐵磁性物質的磁化曲線s s鐵磁性物質的磁化曲線三、高矯頑力材料中的磁自由能強磁性物質中存在交換作用能、靜磁能、退磁場能、磁晶各向異性能和磁彈性能等。交換能屬于近102-104鄰原子磁矩自發有序排列。其他各項磁自由能不轉變其自發磁化的本質，而僅能轉變其磁疇構造。、交換能在3d金屬如Fe、Co、Ni中，當3d電子云重疊時，相鄰原子的3d電子之間以每秒108的頻率交換位置因而它們之間存在交換作用相鄰原子3d電子的交換作用能E 與兩個電子自旋磁矩的取向(夾角)ex有關，假設用經典矢量模型來近似，則EexEex

可表示為2A2Cosφ3d電子自旋磁矩的夾角；A為交換積分常數；σ3dA＞03d電子的自旋磁矩夾角為零，即彼此同向平行排列，即鐵磁性；當A＜0時，為使交換能最小，相鄰原子3dφ＝180，即相鄰原子3d電子自旋磁矩反向平行排列，稱為反鐵磁性耦合，即反鐵磁性；當A=03d電子自旋磁矩間彼此不存在交換作用，或者交換作用格外微弱。在這種狀況下，由于熱運動的影響，原子自旋磁矩混亂取向，變成磁無序，即順磁性。在稀土金屬中，4f0.6~0.8?5s5p4f電子起屏蔽作用，4f電子云不行能重疊，即沒有象3d金屬那樣存在直接的交換作用。那么4f金屬的磁疇能夠發生4f電子是局域化的，6s是巡游電子，fs電子之間要發生交換作用，使6s電子發6s4f電子的自旋有耦合作用，形成以巡游的6s電子為媒介，使磁性4f4f電子自旋間接耦合起來，產生鐵磁性自發磁化。、靜磁能強磁性物質的磁化強度與外磁場的相互作用能稱為靜磁能EH外磁場對條形磁體的作用LM的H的方向全都。假設轉動磁體，使θdθ，則需要抵抗力矩dE=Ldθ。積分后可得磁體在外磁場對條形磁體的作用HEH

0LμMH0E Ldθμ H 0

Sinθdθμ0

MHCosθCK、磁晶各向異性能EKHAAAA沿晶體的某些方向進展磁化時所需要的磁場比沿另外一當沿難磁化方向磁化磁體時，只有磁化場足夠大才能使其磁化到飽和。Fe、Ni的易磁化方向和難磁化方向分別為(100)、(111)和(111)、(100)等。將磁體沿難磁化方向磁化到飽和所需HH的存在力圖使原子磁矩轉到與易磁化方向平行的方向上。HHAAAA沿磁化曲線與J軸包圍的面積是外磁場對鐵磁體所做的磁化功。我們把沿晶體<uvw>方向磁化與沿K晶體易磁化方向磁化兩者之間磁化功差值EK

=W<uvw>

-W<M>

a磁晶各向異性能可表示為：abbcFe、Ni單晶在不同晶軸方向的磁化曲線a-磁化功；b-Fe；c-NiE KK 1

(221 2

2 3

23

2)K

(22 1

22

2)31 2 1 α、α、α3M與立方晶體三個主軸夾角的方向余弦；KK1 2 1 k u 可表示為：E=Ksin2θKk u 幾種磁性材料的磁晶各向異性常數材料Fe50%Ni-FeCoSmCo5SmCo2 17NdFeB2 14

構造 K/(J/m3)1立方 48.1×103立方 0.5×103立方 35×103立方 15500×103立方 3300×103四方 5700×103

K/(J/m3)212×103-0.2×103143×103、退磁場與退磁場能開路磁體的退磁場在磁極，也就不產生退磁場，開路磁體(有缺口)的兩端則消滅磁極，NS極，并在其四周產生附加磁場。在材料內部這個附加磁場的方向與磁化方向相反(或接近相反)，起著退磁作用，故稱為退磁開路磁體的退磁場H表示：dH NMd式中N”號表示H與M的方向相反。d退磁因子的大小與磁體外形和尺寸比有關。有限長的長旋轉橢球體沿長軸方向的退磁因子Na和短Nb

分別為：N 1 {

ln[k(k21)1/2

1]}a k2

1 2(k2

1)1/2

k(k21)1/2N N

1

1 ln[k(k21)1/2]}b c 2(k21) k(k21)1/2 k(k21)1/2k＝l/d稱為尺寸因子，d為短軸方向的半徑。假設是球形試樣，則N=N=N=1/3；假設是瘦長的圓a b ck很大，兩端的磁極產生的退磁場很弱，N=0，N=N=1/2；假設是無限大的薄板，N=1，c a b cN=N=0l的增加，退磁因子快速減小，如下表所示：a b在長軸上磁化的長橢球、扁橢球和圓柱體的退磁因子K長橢球退磁因子扁橢球退磁因子圓柱體退磁因子01.001.010.33330.33330.2720.17350.23640.1450.05580.12480.04100.02030.06960.0172200.006750.03690.006171000.0004300.007720.000365000.00002360.0015670.00001410000.00000660.0007640.0000036H，HHe

NMHeNχH不同幾何尺寸試樣的磁化曲線環狀；2-瘦長棒；3-粗短棒H 1 不同幾何尺寸試樣的磁化曲線環狀；2-瘦長棒；3-粗短棒1χN eχ＝1000l/d＝50時，N＝0.00129χN＝1.29，由式可見作用在鐵試樣上的真實磁場僅外磁場的43.67%。從圖中可看出，環狀試樣在磁場HBBH，粗短1 1 1 2H，這正說明白退磁場對磁化的影響。退磁3HMEd

可表示為：EdEd

MH0 0

dMd 0

MNMdM0

0NM22、磁彈性能在磁場中磁化時，鐵磁體的尺寸或體積發生變化的現象稱為磁致伸縮。既然材料磁化要發生磁致伸縮，一旦這種形變受到限制，材料內部就要發生應力，因而存在一種彈性能，稱為磁彈性能。磁彈性能的大小將與應力的大小和作用方向以及材料的磁致伸縮系數λs

有關。對于各向同性材料，單位體積中的Eσ有如下表達式：

3Sin22 sλσθ＝0θ＝90時，磁彈性s能最大，在垂直應力的方向是難磁化方向。當λσ符號相反時，θ＝0時能量最大，沿應力的方向是難s磁化方向；而θ＝90的方向磁彈性最小，垂直應力的方向應是易磁化方向。由此可見，應力也會使材料發生一種各向異性，稱為應力各向異性，它也像磁各向異性那樣影響著材料的磁化。、疇壁能180180疇壁構造疇壁是原子磁矩由一個磁疇的方向漸漸轉向到相鄰磁疇的方向的過渡區。疇壁內的交換能、磁晶各向異性能與磁彈性能都可能比疇內的高，所高出的這局部能量稱為疇壁能，用E表示。疇壁單位面積的能量叫疇wγJ/m2。假設原子磁矩在相鄰兩原子間突然w4Aσ2n個等距離的原面間逐步均勻轉向，則在n+1個自旋磁矩的轉向中，交換能的總變化為E A22/nex假設只考慮交換能，則疇壁越厚，交換能越小，即交換能使疇壁無限地加寬。但n越大，就有更多的原子磁矩偏離易磁化方向．使磁晶各向異性能增加，即磁晶各向異性力氣圖使疇壁變薄。綜合考慮以上兩方面因素．為使總能量最小，可求得疇單能γδ為下式。式中A=Aσ2/a，A為交換積分w 1AKA/K1 1AKA/K1 1 2w 1 1

四、永磁材料的技術磁參量技術磁參量可分為非構造敏感參量(即內稟磁參量)，如飽和磁化強度M、居里溫度T等，和構造敏s c感磁參量，如剩磁M或B，矯頑力H 或H。磁能積(BH) 等。前者主要由材料的化學成分和晶體結r r cb cj m構打算；后者除了與內稟參量有關外，還與晶粒尺寸、晶粒取向、晶體缺陷、摻雜物等因素有關。Ms磁化過程中，當磁矩轉動完成后，磁體被磁化到飽和狀態，此時所具有的磁化強度稱為飽和磁化強MM越高越好。M打算于組成材料s s s的磁性原子數、原子磁矩和溫度。試驗結果說明，Fe、Co、NiJ2.16T、1.79T0.6T。以Fe為基體sCoCoJCo的質量分s40％時，其Js2.4T。除Co以外，所有添加元素均使Fe的J降低，最近試驗覺察Fe N化s 16

永磁材料的技術磁化曲線Js

2.83T4.2KJs

3.2T。當合金中存在兩個鐵磁性相時，合金的Ms

Ms1

和M 滿足下式：s2MVM VM Vs s11 s22如其次相是非鐵磁件相(M＝0)，則s

M Ms

1

1V /V2 1〕VVV分別為合金樣品和樣品內兩個相的體積。上式說明削減合金的非鐵磁性相有利于提高合l 2M。s、剩磁退磁曲線與磁滯回線鐵磁體磁化到飽和后，每個晶粒的磁化矢量都大體上轉向外磁場的方向。去掉外磁場后，各晶粒的磁化矢量都轉動到最靠近退磁曲線與磁滯回線M或B簡稱為剩r r磁。因此多晶體的剩余磁化強度為：M 1nMVCosθr V si iVi

i

iMs

方向與外VBμMB的極限是μM。r 0 r r 0 s剩磁是組織敏感參量，它對晶體取向和疇構造格外敏感。上式也MMθ。為獲得高剩磁，首先應中選擇高Mr s i s材料。θi

主要打算于晶粒的取向與疇構造，通常用獲得晶體織構和磁織構的方法來提高剩磁。鐵磁性的粉末冶金制品的剩磁與正向疇的體積分數ACosθd/d、非0βM有關，即sdM A(1β) CosθMr d s0可見提高粉末制品的取向度、提高相對密度、盡量削減非鐵磁性其次相的體積分數β和提高正向疇的體A等是提高材料的剩磁的主要途徑。、矯頑力與矯頑力理論鐵磁體磁化到飽和后，使它的磁化強度或磁感應強度降低到零所需要的反向磁場稱為矯頑力，分別HcjHcbMrM=0的反磁化過程的難易程度有關。和技術磁化過程一樣，磁體的反磁化過程也包括疇壁位移和磁矩轉動兩個根本方式。、疇壁移動引起的矯頑力在平衡狀態時，疇壁位于某處。在磁場的作用下，疇壁向右移動了x的距離，則單位面積的疇壁位x后，引起靜磁能變化為E 2μMHCosθxH 0 sx距離后，系統的能量變化為依據(ΔE)

ΔEγ

0 sγx 2μM0

HCosθs

ω(x)s邊是疇壁能梯度，是疇壁位移的阻力。隨著畸壁右移，畸壁位移的AxA點有最大的阻力峰。一旦疇壁位0移到AE點，即巴克豪森跳動。此時去掉外磁xD點，即發生了不行逆0H，表達式為oH 1

γ ω ω0 2μ M0

Cosθss

max一般說的使疇壁越過最大阻力峰所需要的磁場就相當于材料的矯頑力。、磁矩轉動引起的矯頑力磁矩(或磁化矢量)的轉動是磁化與反磁化過程的重要方式之一。隨著磁化進展，疇壁消逝，磁疇變為一個個單疇顆粒。單疇粒子由于不存在疇壁，連續磁化只能通過磁矩轉動來實現。如以下圖的單疇體中，MxxsMθ角，系統總能量為s

E sin2θ 0 s CosθK Ku uH為確定時，θE為最小。由于d E μMH( 2θ 0 s sinθdθ K K單疇體的反磁化u u單疇體的反磁化udθ2 Ku

μMH0 sK

cosθH2Kuμ

uM0 sH 2K

u ,θ180μM0 so 當磁化場小于2Ku/μM以前，單疇體的磁化強度始終停留在θ＝0o u o s 2K/μM180。這是一種不行逆的轉動，因此它的臨界場Hu o s 2KH u0、矯頑力理論 μMs0反磁化疇反磁疇是指技術飽和后的磁性材料在反向磁場的作用下，產生的磁矩方向與正向疇磁矩方向相反的磁疇，如以下圖。要形成反磁化疇首先要發生磁矩旋轉并形成磁疇壁。需反磁化疇壁位移過程n n 要磁矩從易磁化軸方向發生旋轉，致使磁各向異性能增加。而且，由于鄰近原子間的磁矩不再平行，也會造成交換能的增加。因此，抱負狀態下為產生反磁疇需要的磁場H比僅考慮磁各向異性能增加的各向異性磁場H大。但是，由于晶界四周的構造不完整性以及雜質的吸附等，造成磁各向的反磁場。基于這些因素，HH反磁化疇壁位移過程n n 在反向磁場作用下，反向疇的靜磁能低，反向疇要長大。疇壁沿箭頭ci方向移動。當反磁化場較低時，疇壁位移是可逆的；當反磁化場增加到臨界場時，疇壁就要發生不行逆傳移。和磁化過程一樣，在不行逆疇壁位移過程中，疇壁要發個假設干次巴克豪森跳動，反向疇跳動式地長大。當反向疇的體積長大到和正向疇的體積相等時，M＝0H。ci形核場打算的矯頑力(形核場理論)1某些單相的多疇的永磁材料中，假設疇壁位移的阻力格外小，很簡潔磁化到飽和；同時，假設材料K一個臨界大小的反磁化疇核，它就會快速地長大，實現反磁化。因此形成—個臨界大小的反磁化疇核所需要的反磁化場(稱為形核場)就是材料的矯頑力。1形核場打算的退磁曲線和磁滯回線(a)1、起始磁化曲線格外陡；2、形核場打算的退磁曲線和磁滯回線(a)到矯頑力的最大值時，磁化場連續增加而矯頑力不再增加。，wdS，則疇壁能增加.γdS，w由于反磁化疇核的磁矩與四周環境的磁矩方向相反，反磁化核的外表存在退磁場。當反磁化疇核長大時，退磁場能增加dEd，反磁化疇核的長大是疇壁位移過程，疇壁位移抑制最大阻力所做的功為2H0Msμ0dV，其中H0是反磁化疇核發生不行逆長大時所需的磁場。dV2Hs0d前三項限礙反磁化疇核長大，而后一項促進反磁化疇核長大。因此反磁化疇核長大的能量條件為2HM

μdVγ ds0 w

dEd

2HM0

μdVs0H H5π γws 0 8μM d0 sHs稱為形核場(或稱發動場)，也就是矯頑力。形核場與疇壁密度γw成正比，疇壁能密度很大的材料，形SmCo1200-4800kA/m。γw不均勻，消滅某些低γw的區域，這些區域可成為反磁化畸核的形成中心，使材料過早地實現反磁化，導致矯頑力的降低。在磁體內可能成為反磁化疇形核中心的有空洞、非鐵磁性摻雜物或其次相、晶粒邊界、反相疇界、位錯、堆垛層銷等晶體缺陷。對于形核場打算其矯須力的磁性材料來說，要力爭最大限度地削減反磁化疇的形核中心，這是提高矯頑力的重要途徑。釘扎場打算的矯頑力(釘扎場理論)磁滯回線(a)磁滯回線(a)以及矯頑力和磁場的關系(b)P壁能低的位置或(中心)釘扎住了。這種鐵磁體的磁化與反磁化(H)時，磁化P強度急劇增加，直到飽和。只要磁化場大于H

P，矯頑力就達P到最大值。如以下圖。H稱為釘扎場，釘扎就等于矯頑力。晶界、空位、位錯、堆垛層錯、反相疇邊界等。不同的釘扎中P心對疇壁的釘扎機理和釘扎場是不同的。如點缺陷主要指空位和錯位原子。在SmCoSmCo化合5-x 5+x有氣隙磁體的示意圖物中，存在高濃度的空位或Co的錯位原子，它們破壞原子間的近鄰關系，因而引起交換作用或磁晶各(大于原子間距為長程)，位錯與應力的相互作用是通過應力與磁致伸縮的耦合作用來實現的。在3d金屬及合金中，位錯將是疇壁的很強的釘扎中心，而稀土鈷化合物中位錯是較弱的釘扎中心。有氣隙磁體的示意圖、磁能積(BH)m永磁材料用作磁場源或磁力源(動作源)，主要是利用它在空氣隙中產生的磁場。圖為有氣隙的環狀磁鐵。設S、L、B、H 和S、L、B、H分別代表磁鐵與氣隙的截面積、m m m m g g g g長度、磁感應強度和磁場強廢。依據安培環路定律，可得磁動勢守恒原理，即H L H Lm m g g依據磁通連續性原理，得

S B SμHm m g 0 gH BmHmg 〔 μ0

Vg

1/2〕V、V分別代表磁鐵和氣隙的體積。磁鐵在空氣隙中產生的磁場強度HVV有關外，主m g g m g要打算于磁鐵內部的B 和H 的乘積。因此BH 代表永磁體的能量，稱為磁能積。開路(有缺口)永磁m m m m體的退磁曲線上各點的磁能積隨B的變化如圖，其中BH＝(BH) 為最大磁能積。(BH)

越大，在氣隙d d m m中產生的磁場就會越大，因此要求永磁體的(BH)越大越好。mB點r做縱軸的垂直線由H 點做橫軸的垂直線兩直線相交于s點。cbSDDBdH的乘積，就是最大磁能積，單位是kJ/m3。d(BH)/(BH)＝γ稱為退磁曲線的隆起度，磁能積還可表示為m r cb(BH)m

γBH退磁曲線與理論磁能積r cb退磁曲線與理論磁能積實際永磁體可獲得的(BH)m

Ms

藝因素親熱相關。d(BH) 1A2cosθ2(1β)2( )2μ2M2dm 4 d 0 s0、退磁曲線的方形度(隆起度,磁滯回線的矩形性)退磁曲線的方形度取決于充磁方向與易磁化軸方向所成角度。易磁化軸方向與磁場方向完全全都時θ消滅偏差或不全都，矩形性下降，磁體性能下降。這是由于Bθ而變化。rB J J cosθr r s假設θ=0，cosθ=1，B=J，則磁性體的磁極化強度全部保存為剩磁。相反，假設磁化方向與易磁化軸方向r sθ＝90B＝0，磁滯回線的肩部會在其次象限完全消逝，造成(BH)＝0。r m五、如何提高永磁體的強度作為永磁體強度的最大磁能積(BH)m

(BH)m

個條件。首先，BB削減應盡量小，也就是說，方形度要盡量大：最終，r r具有較大的矯頑力。上述特征都與材料的晶體微觀組織親熱相關，在制造工藝中應實行一系列措施加以保證。因此，原始的材料設計、原材料的制造、材料協作等格外重要。、提高剩磁的方法為提高殘留磁化強度，要選用飽和磁化強度高的物質，同時要通過制造工藝等保證方形度接近1。實際的工藝過程中，可承受下述技術實現單軸磁各向異性。這些技術包括：①使鑄造組織柱狀晶化；②通過冷加工形成加工纖維組織；③通過磁場中加工誘導磁各向異性；④通過磁場中熱處理誘導磁谷向異性。、柱狀晶化熔融金屬冷卻凝固時得到的金屬結晶組織稱為鑄造組織。典型的幾類宏觀組織如以下圖。冷卻效果由冷卻條件和材料打算。一般說來，表層細晶區的形成主要與靠近模壁液體引起的猛烈過冷以及模壁對形核的催化作用有關。由于大量自發與非自發晶核的形成和快速成長的結果產生了激冷層。在細晶區形成的同時，模壁開頭受熱升溫，加之結晶潛熱的釋放作用，液體的冷卻速度和過冷度快速減小，形核率也快速降低。由于沿垂直模壁的方向散熱最快，以及細晶區各晶粒的結晶位向不同，只有那些主枝晶與熱流方向平行的晶粒將擇優生長，形成粗大的垂直于模壁的柱狀晶區。在中心區域，熔液中有很多細小的枝晶作為晶核的，但由于冷卻速度和過冷度進一步下降，晶粒可以充分長大，形成粗大的等軸晶。假設把握熱流向某一方向流淌，可得沿該方向相反方向凝固的柱狀晶。稱這種方法為熱流把握凝固或定向凝[100][100]方向正好是鐵的易磁化方向。因此，對于這類材料，通過柱狀晶化，即可得到明顯的磁各向異性。實際的永磁材料，例如AlNiCo永磁體就是實行柱狀晶化提高其磁性能。(a)快冷；(b)冷卻不充分；(c)緩冷、加工纖維組織多晶體金屬材料經拔絲、軋制、擠壓、壓縮等塑性變形，由于晶粒轉動等，晶粒的晶體學方位發生確定程度的定向排列，稱其為擇優取向、織構等。這種因加工產生的定向排列組織稱為加工組織或加工織構。加工織構由加工方法和材料雙方打算。例如．對Fe來說，其加工織構舉例如下：拉拔加工；[110]，即晶粒的[110]方向指向拉拔方向；擠壓加工：[111][001]，即晶粒的[001]或[111]方向指向擠壓方向。加工纖維組織會因拉拔(拉絲)、軋制、壓縮(含鍛造)等塑性變形方磁粉在磁場中壓縮成型響。在制作薄板及細絲狀永磁體時，可通過塑性加工，使析出物產生變形織構而誘導磁各向異性。、磁場中加工誘導磁各向異性在用磁體加工成形過程中，通過施加外部磁場，誘導磁各向異性，可以顯著改善永磁體的矩形比。其中在壓制過程中施加外部磁場可制取各向異性永磁體。在磁場作用下，被磁化的磁粉都成為在磁化方向具有N、S磁極的單磁疇微粒，這些微粒可以像小磁針那樣在磁場中旋轉。在此狀態下壓縮成型，可得到易磁化軸全都的壓縮磁體。這種壓縮粉體經燒結或經樹脂固化，可以制成磁滯回線矩形性良好的永磁體。易磁化軸取向全都的磁體稱為各向異性磁體，顯示出優異的磁特性。易磁化軸無序分布的磁體稱為各向同性磁體。由于各向同性永磁體中的易磁化軸方向是無序分布的，因此，其在各個方向的磁特性是一樣的。但是其磁滯回線的矩形性差，(BH)m

較低，、磁場中熱處理誘導磁各向異性利用磁場熱處理使鐵磁性晶粒產生趨向排列；(b)與磁場垂直組織在鐵系合金中，使高溫相的兩相分解熱處理在磁場中進展，這樣析出的鐵磁性晶粒可在磁場方向生長。在磁場中進展熱處理得到的合金永磁體的金相組織可明顯地看出，鐵磁性晶粒在磁場方向伸長。由于附利用磁場熱處理使鐵磁性晶粒產生趨向排列；(b)與磁場垂直組織、提高矯頑力的方法NdFe

B基體相的各向異2 141性常數K起著重要的作用。1、合金元素c r 在實際NdFeB系永磁材料中，除了Nd、Fe、B、O等元素，還可能含有其它稀土元素和Fe以外的其他金屬元素。下表是RFe B化合物在295K的磁性能。可見Pr的T、J與H與Ndc r 2 14PrNd來制造燒結永磁體。由于目前PrPrNdPrcNdHNdFeB永磁體，應盡可能避開其他輕稀土元素(La、Ce等)進入磁體。在重稀土元素中，DyTbHA比Nd23倍，用局部Dyc或Tb取