鐵磁質(zhì)1.磁化曲線實驗裝置：環(huán)形螺繞環(huán)，用鐵磁質(zhì)充滿環(huán)內(nèi)空間。實驗測量B(在螺繞環(huán)磁隙處測量)由(1)鐵磁質(zhì)的r

不是個常數(shù)，它是H

的函數(shù)。原理：根據(jù)安培環(huán)路定理由通有的傳導電流得:得到曲線一.鐵磁質(zhì)的磁化規(guī)律得到B～H曲線解：其軌道角動量與外磁場方向（z方向）的夾角的允許值分別為：例根據(jù)空間量子化條件，給出角量子數(shù)l=1時，其軌道角動量與外磁場方向（z方向）的夾角的允許值。z方向例根據(jù)泡利不相容原理，在主量子數(shù)n=2的電子殼層上，最多可能有多少個電子？試寫出每個電子所具有的四個量子數(shù)n、l、值。答：而每一個值又都可取兩個值∴最多可能有個電子它們是：∴幾率：

時，各處幾率相同。例試求一維無限深勢阱中粒子處在和兩種狀態(tài)下，粒子出現(xiàn)在x=0到x=區(qū)間的幾率，什么情況下可以近似認為粒子在各處出現(xiàn)的幾率相同？解：∵一維無限深勢阱中粒子的波函數(shù)為：例己知粒子在一維矩形無限深勢阱中運動，其波函數(shù)為：那么粒子在處出現(xiàn)的幾率密度為[]答:A例如圖所示，K是一細金屬絲電極，A是以K為軸的半徑R的圓筒形電極，其內(nèi)部有沿軸向的均勻磁場B。在A、K之間接有一個靈敏計G，當波長為的單色光照射到Ｋ上時，G可以測到光電流的大小，如果逐漸加大磁感應強度B，當B=B0時恰好光電流為零，試求金屬絲K的脫出功。解：光電流為0時，光電子被限制于磁場內(nèi)，所有的光電子均不能到達A極板有：B的變化落后于H，從而具有剩磁，即磁滯效應每個對應不同的,與磁化的歷史有關。起始磁化曲線剩磁飽和磁感應強度矯頑力2.磁滯回線

--不可逆過程在交變電流的勵磁下反復磁化使其溫度升高的磁滯損耗與磁滯回線所包圍的面積成正比。1.軟磁材料：

適用于變壓器、繼電器、電機、以及各種高頻電磁元件的磁芯、磁棒。鐵磁質(zhì)的分類特點：矯頑力(Hc)小，磁滯回線的面積窄而長，損耗小（HdB面積小）。易磁化、易退磁

純鐵，坡莫合金(Fe，Ni)，硅鋼，鐵氧體等。如2.硬磁材料：鎢鋼，碳鋼，鋁鎳鈷合金矯頑力(Hc)大，剩磁Br大磁滯回線的面積大，損耗大。適用于做永磁鐵。耳機中的永久磁鐵，永磁揚聲器等。不同的鐵磁質(zhì)的磁滯回線的形狀不同鐵磁質(zhì)的微觀結(jié)構(gòu)

-----鐵磁性機制存在大量原子分子磁矩自發(fā)平行排列的區(qū)域----磁疇當加以外磁場且逐漸增大時,其磁矩方向和外場方向相近的磁疇逐漸擴大,而方向相反的磁疇逐漸縮小.最后當外場大到一定程度后,所有磁疇的磁矩都取同一方向,此時鐵磁質(zhì)達到磁飽和狀態(tài).磁滯現(xiàn)象可用磁疇的疇壁很難按原來的形狀恢復來說明.在每個磁疇中,所有原子的磁矩全都沿同一方向排列.無外磁場時,不同磁疇的磁矩的取向是無規(guī)則的,鐵磁質(zhì)宏觀上無明顯的磁性.紅外區(qū)紫外區(qū)紅外區(qū)萊曼系(1914年)帕邢系(1908年)普豐特系(1924年)布喇開系(1922年)紅外區(qū)玻爾將光譜實驗規(guī)律、盧瑟福的原子模型、普朗克和愛因斯坦的光量子說結(jié)合起來，提出了三條假設。(1913年)玻爾的氫原子理論（1）氫原子的電子只能在一系列一定大小、分立的軌道上運動；電子在每個軌道上運動的能量是一定的，稱為定態(tài)——定態(tài)假設（2）電子軌道運動的角動量是

的整數(shù)倍——角動量量子化假設代入，取Z=1得軌道半徑量子化代入，取Z=1得能量量子化玻爾半徑玻爾量子化條件能級軌道第一激發(fā)態(tài)第二激發(fā)態(tài)第三激發(fā)態(tài)基態(tài)巴耳末系m=2萊曼系m=1帕邢系m=3電離態(tài)（3）電子從高能級向低能級躍遷，多余的能量以光子形式釋放出來——頻率躍遷假設里德伯公式的推導對每一個m,構(gòu)成一個譜線系實驗值理論值代入玻爾理論的成功與缺陷光譜線規(guī)律是令人信服的。1914年，弗蘭克-