1、1-1 解 ： yyj1yjr0108. 409cm 1y.0022y21802000108.0 573 cm .0 022yjr 0，j2d又yjr 0(21)2180(70005000 )d0 . 0220.327 cmor:y2y22y 10. 328cm yr0.yjr 0j=0,11-2 解：ddy1(0 )5064.105.0 08cm (1) 0. 04(2) 2dy20. 04.00014j2r0506 .41054A 1 2I41A 2cos 2221I0(3) 214I pcos24cos 280. 8541-3 解：0I2)ndd(n)1d(2j

2、2而：jdnj1561076106m6104cm.00351 . 511-4 解: yr 0505000108.0 125cmd.0 02IA 2I12I2A 12A 2220 . 943ImaxImin2A 1A 222VImaxImin1A 1A 22123or:V2I1I22222I1I270001080123yrl1-5 解:2rsinsinrrl201801-6 yr 0d2y22001.sin10.00350.2o12:(1) 1875 mm0. 19mm22利用2j2,dy2亦可導出同樣結果。 (mm)r0（2）圖p0p 1Btg1BAaC0 .552

3、1.11 .16(mm)0 . 5504.0 . 95p 0p2(CB)tg2(CB)a(0 . 55.04)23 .45A0 . 55p 1p2lp0p2p 0p 13 .451 . 162. 29(mm)Nl2 .2912(條）y0 .19即：離屏中央 1.16mm 的上方的 2.29mm 范圍內，可見 12 條暗紋。（亮紋之間夾的是暗紋）1-7解 ：:2hn 2 2n 1 2sin2i1(2j)12二級j01, ,orh2j1700 442600 An 2 2n 1 2sin2i142111 . 3321 2sin230 o2 hn 2 2n 1 2sin2i122 hn 2 2n 1

4、2sin2i1(2j1 )2hn 2 22j12i14取j2 ,合題意n 1 2sin1-8.解：:2d0n0cosi2(2j1)121 )2.5i10ori20j0(2j2hn2 02 n 1sin2i1d0min4n550010710cm4. 381-9.解：薄膜干涉中，每一條級的寬度所對應的空氣劈的厚度的變化量為：若認為薄膜玻璃片的厚度可以略去不計的情況下，則可認為Or：而厚度 h 所對應的斜面上包含的條紋數為：故玻璃片上單位長度的條紋數為：1-10解：對于空氣劈，當光垂直照射時，d 0 ( j 1 )有 2 2又而dd 0d02d0 12.14nmdxld0l2.0 0360ll2 d

5、0l2l179104563 1.5 . 631( mm )1-11解：是正射，1-12解 ：1-13 解：1-14解 : (1)中心亮斑的級別由下式決定：（）所以，第 j 個亮環的角半徑 滿足于是：第 1 級暗環的角半徑 為(對于第 1 級暗環，每部分j=0 時亮斑 ) （2）解之：1-15解：亦即：于是：8 1-16解：j=1 、2、3 即：而：即：而1-17解：又 對于暗環來說，有18,解：光源和雙棱鏡的性質相當于虛光源由近似條件和幾何關系：得：而 2A+所以： A=（rad ）又因為：為插入肥皂膜前，相長干涉的條件為：插入肥皂膜后，相長干涉的條件為：所以：故：1-19，（1）圖（ b）中

6、的透鏡由A，B 兩部分膠合而成，這兩部分的主軸都不在該光學系統的中心軸線上， A 部分的主軸OA在系統中心線下0.5cm 處，B 部分的主軸OBP 經則在中心線上方0.5cm 處，分別為 A，B 部分透鏡的焦點。由于單色點光源凸透鏡 A 和 B 后所成的像是對稱的，故僅需考慮P 經 B 的成像位置即可。所以：，所以：所以：又因為：所以：故所成的虛像 在透鏡 Bd 的主軸下方 1cm 處，也就是在光學系統的對稱軸下方0.5cm 處。同理，單色點光源 P 經透鏡 A 所成的虛像 在光學系統對稱軸上方 0.5cm 處，其光路圖僅繪出點光源 P 經凸透鏡 B 的成像，此時，虛像 和 就構成想干光源。它

7、們之間的距離為 1cm，所以：想干光源 發出的光束在屏上形成干涉條紋，其相鄰條紋的間距為：（2）光屏上呈現的干涉條紋是一簇雙曲線。1-19 題圖：1-20，解，（1）如圖（ a）所示，對透鏡 L 的下半部分，其光心仍在，故成像位置不 變 ， 即但對透鏡得上半部分，和位于主軸上相距這樣，兩個半透鏡，其光心不在，而移到，則成像位置將在處，像距，所成的實像0.83cm 的兩點， 光束在和之間的區域交疊。和（2）由于實像和購車國內一對想干光源，兩想干光束的交疊區域限制在之間，依題意，光屏D 至于離透鏡10.5cm 處，恰好在和之間，故可以觀察到干涉條紋， 其條級為半圓形。 根據光程差和相位差的關系可以

8、進一步計算出條級的間距。1-21，解，（1）因為 :在反射光中觀察牛頓環的亮條紋，及干涉級 j 隨著厚度 h 的增加而增大，即隨著薄膜厚度的增加，任意一個指定的 j 級條紋將縮小其半徑， 所以各條紋逐漸收縮而在中心處消失，膜厚 h 增加就相當于金屬 的長度在縮短。所以，但到牛頓環條紋移向中央時，表明 C 的長度在減少。（2）因為：所以，2-1. 解：（1）詳見書P7475 2-2. 解：k 為奇數時， P 點總得極大值，k 為偶數時， P 點總得極小值。書 P103 倒 1211 行（2）2-3. 解：2-4. 解：（1）K 為偶數（2）欲使其與（ 1）相反，即為暗點，故; 應向前移動0.25

9、m，或向后移動0.25m 2-5. 解：（1）（2） 由題意知，該屏對于所參考的點只讓偶數半波 帶透光，故：（3）2-6. 解：當移去波帶片使用透鏡后，透鏡對所有光波的相位延遲一樣，所以 的方向是一致的，即：2-7. 解2-8. 解：2-9. 解：（1）（2）（3）2-10. 解：（ 1）Y= k/b （2）2-11. 解：2-12. 解：2-13. 解：2-14. 解：2-15. 解：2-16. 解：2-17解：（1）（2）（3）2-18. 解：（1）（2）219. 解：2-20.證：設單縫衍射的振幅為a,三縫衍射的總振幅為A，則Axa（ cos+cos）又Aya（ sin+sin）,I=A

10、2=Ax2+Ay2）2 =a2（ cos+cos3）2+（ sin+sin3=a23+2 (cos+cos2+cos3) sinubsinaaa 0u，u=2dsin2 u, v=dsinI=a02(sinu) 23+2(cos2v+cos4v+cos6v) usinu=0I(u) 23+2(cos2v+cos4v+cos6v) b sinadsin其中u=, v=，得證A a2a2-21.解：A A1 .00 .5=0.025 （rad）18020（=0.025=1.433o）0.025=0.0125（rad）而單色平行光距劈后的偏向角0（ n-1）A=(1.5-1) 未知劈波前dsin=j

11、當 j=1 時，=d=sin-1（d）= sin-1（50010712000）2= sin-1（0.3）=17.460加上劈潑后， d（sin/+0） =即：/=d-0=-sin(n-1)A +0.2875 -(n-1)A= 0.3-0.0125= -0.3125 /=sin =/+0.2875 = +16.17o o=-0.75o=-45/ -0.3125 +16.17o -18.21o -18.21o17.462-22.（1）以題意得：d(0)=j(同側 ) o 5317 7.o1/d()=j(異側 ) 2sin0=(0) 0=1(/)=1(sin53o-sin11o) 221=2(0.7986-0.1908)=0.3039 0=sin10 .303917. 69o17.7o(2). 當位于法線兩側時： d(0)=j即0jd對于 j=1 譜線 , 53o17.7od,d=對于 j=2 譜線 , 02d177.o2 (53o177.o)=0 . 3039.12912o 5317 . 7o20 . 7989在法線兩側時,觀察不到第二級譜線7o)0 . 6861當位于法線同側時, d(0)=jj=2 時2d02(53o17.0 . 3039= 2o 53317 .o 720 . 79893在法線同側時