1、 本章主要內容本章主要內容1、法拉第電磁感應定律。、法拉第電磁感應定律。 動生電動勢、感生電動勢（渦旋電場）。動生電動勢、感生電動勢（渦旋電場）。2、自感。、自感。 自感系數、自感系數、RL電路的暫態過程。電路的暫態過程。3、磁場的能量。、磁場的能量。4、電磁場簡介。、電磁場簡介。實驗一實驗一當磁鐵插入或拔出線圈回路時，當磁鐵插入或拔出線圈回路時，線圈回路中會產生電流，而當線圈回路中會產生電流，而當磁鐵與線圈相對靜止時，回路磁鐵與線圈相對靜止時，回路中無電流產生。中無電流產生。以通電線圈代替條形磁鐵以通電線圈代替條形磁鐵當載流線圈當載流線圈 B 相對線圈相對線圈 A 運動運動時，線圈時，線圈

2、A 回路內會產生電流。回路內會產生電流。當載流線圈當載流線圈 B 相對線圈相對線圈 A 靜止靜止時，若改變線圈時，若改變線圈 B 中的電流，中的電流，線圈線圈 A 回路中也會產生電流。回路中也會產生電流。ABRv將閉合回路置于穩恒磁場將閉合回路置于穩恒磁場 中，當導體棒在導體軌道上滑行時，中，當導體棒在導體軌道上滑行時，回路內產生電流。回路內產生電流。總結以上幾個實驗，可知：當穿過閉合回路的磁通量發生變總結以上幾個實驗，可知：當穿過閉合回路的磁通量發生變化時，不管這種變化是由什么原因導致的，回路中有電流產化時，不管這種變化是由什么原因導致的，回路中有電流產生。生。電磁感應現象中產生的電流電磁感

3、應現象中產生的電流稱為感應電流，相應的電動稱為感應電流，相應的電動勢稱為感應電動勢。勢稱為感應電動勢。abcdBddit 式中的負號反映了感應電動勢的方向，是楞次定律（式中的負號反映了感應電動勢的方向，是楞次定律（Lenz law）的數學表示。）的數學表示。楞次定律因此表示為法拉第電磁感應定律數學表達式中的負號：楞次定律因此表示為法拉第電磁感應定律數學表達式中的負號：閉合的導線回路中，產生的感應電流，閉合的導線回路中，產生的感應電流，具有確定的方向，它總是使自己所產具有確定的方向，它總是使自己所產生的通過回路面積的磁通量，去抵消生的通過回路面積的磁通量，去抵消或補償引起感應電流的磁通量的變化。

4、或補償引起感應電流的磁通量的變化。+ + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + +BviImFddti NBSvNSBvII 注意到線圈所在處的磁場注意到線圈所在處的磁場 是不均勻的，并且還是交變的，是不均勻的，并且還是交變的，因此須通過在線圈上取平行導線的面積因此須通過在線圈上取平行導線的面積微元來求磁通量。微元來求磁通量。例例 一長直導線通以電流一長直導線通以電流 ，旁邊有一個共，旁邊有一個共面的矩形線圈面的矩形線圈 a b c d 。求：線圈中的感應電動勢。求：線圈中的感應電動勢。0siniIt

5、1l2ldcbarxix102dd2r lSriBSlxx00 21sinln2I lrltrddit 0012lncos2Irlltr 解外電路：正電荷在靜電場力的作用下外電路：正電荷在靜電場力的作用下從高電勢向低電勢運動。從高電勢向低電勢運動。內電路：正電荷在非靜電力的作用下內電路：正電荷在非靜電力的作用下從低電勢向高電勢運動。從低電勢向高電勢運動。kFABUU-+kkEqF為非靜電場的場強為非靜電場的場強kE電源的電動勢：在電源內部將單位正電荷從負極移動到正極的過電源的電動勢：在電源內部將單位正電荷從負極移動到正極的過程中非靜電力所作的功，因此有和電勢相同的單位。程中非靜電力所作的功，因

6、此有和電勢相同的單位。_kdlE由于非靜電力只存在于內電路上，所以上式可以應用到整個電路由于非靜電力只存在于內電路上，所以上式可以應用到整個電路回路上：回路上：dkLEl于是，法拉第電磁感應定律可以表示為：于是，法拉第電磁感應定律可以表示為：ddddkSElBSt 式中左邊是非靜電力對回路積分，即感應電動勢；右邊是回路式中左邊是非靜電力對回路積分，即感應電動勢；右邊是回路中磁通量變化率的負值。中磁通量變化率的負值。右圖中感應電流的形成是因為運動右圖中感應電流的形成是因為運動導體內的電子受到洛侖茲力作用：導體內的電子受到洛侖茲力作用：()fe vB 這就是非靜電力的來源。因此非靜電場為：這就是非

7、靜電力的來源。因此非靜電場為：BvEk() diLvBl+ + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + + +BviIf這個非靜電場在運動導體上形成了感應電動勢。一般情況下，磁這個非靜電場在運動導體上形成了感應電動勢。一般情況下，磁場可以是不均勻的，運動導線各部分速度也可以不同，產生的電場可以是不均勻的，運動導線各部分速度也可以不同，產生的電動勢可以表達為：動勢可以表達為：這種由于導體運動而產生的電動勢稱為動生電動勢。這種由于導體運動而產生的電動勢稱為動生電動勢。lbav例例 一矩形導體線框，寬為一矩形導體

8、線框，寬為 l ，與運動導體棒構成閉合，與運動導體棒構成閉合回路。如果導體棒以速度回路。如果導體棒以速度 v 在磁場中作勻速直線運動，在磁場中作勻速直線運動，求回路內的感應電動勢。求回路內的感應電動勢。balBvd)(0dlvB lvBl電動勢方向電動勢方向 ab，b為正極。為正極。解這是求動生電動勢的問題。這是求動生電動勢的問題。或通過求磁通量的變化率求解：或通過求磁通量的變化率求解：BlxtxBltdddd vBl電動勢方向可以用楞次定律判斷，結論一樣電動勢方向可以用楞次定律判斷，結論一樣。例例 一根長為一根長為 L 的銅棒，在均勻磁場的銅棒，在均勻磁場 B 中以角速度中以角速度 在在與磁

9、場方向垂直的平面內作勻速轉動。求棒兩端之間與磁場方向垂直的平面內作勻速轉動。求棒兩端之間的感應電動勢。的感應電動勢。0() dLvBlLlvB0dLllB0d221LB電動勢方向：電動勢方向：A o，o正極。正極。 oAldl解求動生電動勢：求動生電動勢：也可通過求磁通量的變化率求解：也可通過求磁通量的變化率求解：22 SL2d1dd2dBLttBS221BLSIlavAB例例 一長直導線中通電流一長直導線中通電流 I = 10 A ，有一長為，有一長為l= 0.2 m 的金屬棒與導線垂直共面。當棒以速度的金屬棒與導線垂直共面。當棒以速度 v = 2 m/s 平行平行與長直導線勻速運動時，求棒

10、產生的動生電動勢。與長直導線勻速運動時，求棒產生的動生電動勢。(a=0.1m)02IBxxBvlBvdd)(dxxIvlaad2060ln4.4 10 V2Ivala ABUU解前述由于導體的切割磁力線運動可以產生動生電動勢。同樣由前述由于導體的切割磁力線運動可以產生動生電動勢。同樣由于磁場變化也可以使某回路中的磁通量發生變化，而產生感應于磁場變化也可以使某回路中的磁通量發生變化，而產生感應電動勢，這樣的感應電動勢叫電動勢，這樣的感應電動勢叫感生電動勢感生電動勢(induced emf)。 即公式：即公式：ddit 中的中的 的變化是由的變化是由磁場變化引起的。先看下述例題。磁場變化引起的。先

11、看下述例題。例例 由導線繞成的空心螺繞環，單位長度上的匝數為由導線繞成的空心螺繞環，單位長度上的匝數為n=5000/m，截面積，截面積S=2 10-3m2，導線和電源以及可，導線和電源以及可變電阻串聯成閉合電路。環上套有一個線圈變電阻串聯成閉合電路。環上套有一個線圈A，共有，共有N=5匝，其電阻匝，其電阻R=2。現使螺繞環的電流。現使螺繞環的電流I1每秒降每秒降低低20A。 求求 (1) 線圈線圈A中的感應電動勢和感應電流。中的感應電動勢和感應電流。(2) 2秒時間內通過線圈秒時間內通過線圈A的電量。的電量。SnA解 （1）螺繞環中的磁感應強度會）螺繞環中的磁感應強度會隨著電流的變化而改變，因

12、此通過隨著電流的變化而改變，因此通過線圈線圈A的磁通量的磁通量 也發生也發生變化變化。因。因此此A中的感應電動勢大小為：中的感應電動勢大小為：01ddd()()dddiNNB SNnISttt310d1.26 10 VdINnStA中的感應電流為：中的感應電流為：426.30 10 AiIR（2）2秒內通過秒內通過A的電量為：的電量為：321.26 10 CqI tNS如圖，線圈中有感應電動勢是因為磁通如圖，線圈中有感應電動勢是因為磁通量或磁場的變化：量或磁場的變化：or:d0 0dBBttddddddiSSBBSSttt diiLEl感生電動勢等于感生電場感生電動勢等于感生電場非靜電場對回路

13、的積分：非靜電場對回路的積分：ddddiLSBElStt ，因此，對感應電場有：，因此，對感應電場有：感生電場的環流不等于零感生電場的環流不等于零表明感生電場為渦旋場，是有旋電表明感生電場為渦旋場，是有旋電場。式中負號表示感生電場與磁場增量的方向成反右手螺旋關場。式中負號表示感生電場與磁場增量的方向成反右手螺旋關系。系。感生電場不是洛侖茲力，不是靜電力。它的力線是閉合的、呈渦感生電場不是洛侖茲力，不是靜電力。它的力線是閉合的、呈渦旋形的，是一種新型的電場，用旋形的，是一種新型的電場，用 E(2) 表示。表示。1861年，麥克斯韋就提出了感生電場的假設。感生電流的產生就年，麥克斯韋就提出了感生電

14、場的假設。感生電流的產生就是這一電場作用于導體中的自由電荷的結果。是這一電場作用于導體中的自由電荷的結果。ddddiLSBElStt 感應電場與靜電場的區別：感應電場與靜電場的區別：（1）靜電場由靜止電荷產生，而感應電場由變化）靜電場由靜止電荷產生，而感應電場由變化的磁場激發。的磁場激發。（2）靜電場是保守場，環流為零，其電場線起始）靜電場是保守場，環流為零，其電場線起始于正電荷，終止于負電荷。而感應電場為非保守于正電荷，終止于負電荷。而感應電場為非保守場，環流不等于零，其電場線為閉合曲線。場，環流不等于零，其電場線為閉合曲線。(2)EtB當大塊導體放在變化的磁場中或對磁場作當大塊導體放在變化

15、的磁場中或對磁場作相對運動時，在導體內部會產生感應電流，相對運動時，在導體內部會產生感應電流，這種電流在導體內自成閉合回路，故稱為這種電流在導體內自成閉合回路，故稱為渦電流渦電流 。IddBt渦電流熱效應：由于大塊導體電阻小，電渦電流熱效應：由于大塊導體電阻小，電流大，容易產生大量的焦耳熱。利用它可流大，容易產生大量的焦耳熱。利用它可實現感應加熱。實現感應加熱。接大功率高頻電源接高頻交流電源抽氣電極玻璃殼高頻爐高頻爐高頻加熱高頻加熱I II I變壓器鐵芯中的渦流變壓器鐵芯中的渦流渦電流機械效應渦電流機械效應 感應電流會反抗引起感應電流的原因，感應電流會反抗引起感應電流的原因，產生機械效應，可用

16、作電磁阻尼。產生機械效應，可用作電磁阻尼。 機械效應機械效應電子感應加速器是利用感電子感應加速器是利用感應電場來加速電子的一種應電場來加速電子的一種設備。設備。線圈線圈鐵芯鐵芯電子束電子束電子感應加速器全貌電子感應加速器全貌電子感應加速器的一部分電子感應加速器的一部分例例 均勻磁場分布在半徑為均勻磁場分布在半徑為 R 的圓柱形空間區域內。已知的圓柱形空間區域內。已知磁感應強度的變化率磁感應強度的變化率dB/dt為大于零的恒量。問在任意半為大于零的恒量。問在任意半徑徑 r 處感生電場的大小以及棒處感生電場的大小以及棒AB上的感生電動勢。上的感生電動勢。2BSB rLklEtddd2d2dkBrE

17、rttBrEkdd21ABkEkEkE解 圓柱形區域內磁場變化，那么空圓柱形區域內磁場變化，那么空 間只要包含該區域的回路，就有感生間只要包含該區域的回路，就有感生電場產生，并且感生電場的方向在同心圓電場產生，并且感生電場的方向在同心圓的圓周切線上。在的圓周切線上。在rR時時: 2BR2d2dkBRErttBrREkdd22ABkEkEkEOR求金屬棒上的感應電動勢：求金屬棒上的感應電動勢：連半徑連半徑OA、OB，注意到感生電場沿圓，注意到感生電場沿圓周方向，與半徑垂直，則感生電場對周方向，與半徑垂直，則感生電場對 ABO回路的積分，在回路的積分，在OA、OB上為零。上為零。即：即：dd dd

18、ddABOkABOABoABOkkkABoABElElElElt 2222ABOLLBR22ddd22dABLLBRtt 方向：方向：AB ，即，即B為正極。為正極。 本題也可以用疊加法求解。如果金屬棒置于圓柱形磁場區域之本題也可以用疊加法求解。如果金屬棒置于圓柱形磁場區域之外，同樣也可以產生感生電動勢。外，同樣也可以產生感生電動勢。 由于回路中電流改變時，通過自身回路中的磁通量發生變化而在由于回路中電流改變時，通過自身回路中的磁通量發生變化而在自身回路中激起感應電動勢的現象。自身回路中激起感應電動勢的現象。設回路中電流為設回路中電流為I I，則根據畢奧，則根據畢奧- -薩伐爾定律，通過自身回

19、路中的薩伐爾定律，通過自身回路中的磁通量磁通量 與與I I成正比：成正比：LI比例系數比例系數L為自感系數，由回路形狀、匝數、周圍介質等決定。為自感系數，由回路形狀、匝數、周圍介質等決定。根據法拉第電磁感應定律，自身回路中的感應電動勢根據法拉第電磁感應定律，自身回路中的感應電動勢：dd()dd ddddLLIILLItttt ddLILt 負號表示自感電動勢總是要阻礙線圈回路本身負號表示自感電動勢總是要阻礙線圈回路本身電流的變化。電流的變化。自感系數：單位為亨利，自感系數：單位為亨利，1H=1Wb/A。 描述線圈電磁慣性的大小，描述線圈電磁慣性的大小，ddLILt II例例 長為長為 l 的螺

20、線管，橫斷面為的螺線管，橫斷面為 S ，線圈總匝數為線圈總匝數為 N ，管中磁介質的，管中磁介質的磁導率為磁導率為 ，求自感系數。，求自感系數。解() BN l I()NBSNN l ISSlNIL2VnL2lSlN22n=N/l，單位長度上的匝數，單位長度上的匝數，V=lS，是螺線管的體積。是螺線管的體積。增大增大V、提高提高 n、放入、放入 值高的介質。值高的介質。1、設線圈中通有電流、設線圈中通有電流 I2、求、求 B3、求全磁通、求全磁通 mILm/4、有一電纜，由兩個有一電纜，由兩個“無限長無限長”的同軸圓桶狀導體組的同軸圓桶狀導體組成，其間充滿磁導率為成，其間充滿磁導率為 的磁介質

21、，電流的磁介質，電流 I 從內桶流從內桶流進，外桶流出。設內、外桶半徑分別為進，外桶流出。設內、外桶半徑分別為 R1 和和 R2 ，求，求長為長為 l 的一段導線的自感系數。的一段導線的自感系數。l2IBrrBlSBddd2121dln22RRIIlRl rrR21ln2lRLIRr解磁場只存在于內外桶之間磁場只存在于內外桶之間電路中有自感與沒有時比較：電路中有自感與沒有時比較：d dILIRtdd()IRtRIL(1)RtLIeRRLK12分析分析RL串聯電路，開關指向串聯電路，開關指向1時時L要出現自要出現自感電動勢并在其中建立磁場：感電動勢并在其中建立磁場：Iot0I00.632IL R

22、從上式可知，開關接通從上式可知，開關接通1的瞬間，的瞬間，電流不能立刻增長到最大值，增長快慢與電流不能立刻增長到最大值，增長快慢與R、L有關。當有關。當t=L/R=時為最大電流值的時為最大電流值的(1-1/e)倍，即倍，即63.2%。 = L/R叫做叫做RL電路的時間常數或馳豫時間。電路的時間常數或馳豫時間。當當t時電流達到最大電流值，即穩定電時電流達到最大電流值，即穩定電流流 I0=/R。 如果此時將開關指向如果此時將開關指向2，斷開電源，斷開電源，L中的中的磁場要消失，電路中電流不會立刻為零，磁場要消失，電路中電流不會立刻為零，而是要經過一個衰減過程：而是要經過一個衰減過程：d dILIR

23、tddIRtILRtLIeRRLK12Iot0I00.368IL R當當t=L/R=時為最大電流值的時為最大電流值的1/e倍，即倍，即36.8%。一個自感很大的一個自感很大的電路，當切斷電源時電流變化值很大，回路中將電路，當切斷電源時電流變化值很大，回路中將產生很大的自感電動勢，會在開關兩端產生火花或電弧，為此電產生很大的自感電動勢，會在開關兩端產生火花或電弧，為此電路中要增加滅弧裝置。但日光燈鎮流器正是利用這一作用來點燃路中要增加滅弧裝置。但日光燈鎮流器正是利用這一作用來點燃日光燈的。日光燈的。以以RL電路為例，在接通電源時，電路為例，在接通電源時，其中的電流增長，同時在其中的電流增長，同時

24、在中建中建立起磁場：立起磁場：ddILRIt2dddI tLI IRIt2000ddd tItI tLI IRItRLK12I22001dd2ttI tLIRIt電源所電源所作的功作的功電阻上的電阻上的焦耳熱焦耳熱電源反抗自感電動勢電源反抗自感電動勢作的功，建立了磁場作的功，建立了磁場磁場的能量：磁場的能量：221LIWmVnL2()IBn2222111222mBBWLIn VVn由此得到單位體積內磁場的能由此得到單位體積內磁場的能量，即能量密度：量，即能量密度：212mBw22212121HBHBwm因為因為B= H，能量密度也可表示為：，能量密度也可表示為：在體積在體積V內磁場能量為：內磁

25、場能量為：21ddd2mmmVVWWwVBV例例 一根長直電纜，由半徑為一根長直電纜，由半徑為 R1 和和 R2 的兩同軸圓筒組成，的兩同軸圓筒組成，穩恒電流穩恒電流 I 經內層流進外層流出。經內層流進外層流出。 試計算長為試計算長為 l 的一段的一段電纜內的磁場能量。電纜內的磁場能量。02IBr22022028mBIwrd2dVrl r解R2R1Ir先求先求r處的磁感應強度：處的磁感應強度：則可得則可得r處的能量密度，同時在處的能量密度，同時在r處取處取dV為厚為厚dr的圓筒：的圓筒：rlrrIVwWRRVmmd28d21222021d420RRrrlI1220ln4RRlI也可由能量法求自

26、感系數也可由能量法求自感系數120ln2RRlL221LIWm1220ln4RRlI當參考系變換時，電場與磁場之間當參考系變換時，電場與磁場之間可以相互轉化，這反映電場、磁場可以相互轉化，這反映電場、磁場是同一物質是同一物質電磁場的兩個方面電磁場的兩個方面。法拉第電磁感應定律涉及到變化。法拉第電磁感應定律涉及到變化的磁場能激發電場，麥克斯韋在研的磁場能激發電場，麥克斯韋在研究了安培環路定理運用于隨時間變究了安培環路定理運用于隨時間變化的電路后，提出了變化的電場激化的電路后，提出了變化的電場激發磁場，從而進一步揭示了電場和磁場的內在聯系及依發磁場，從而進一步揭示了電場和磁場的內在聯系及依存關系，

27、麥克斯韋總結出來的電磁現象的實驗規律歸納存關系，麥克斯韋總結出來的電磁現象的實驗規律歸納成體系完整的普遍的電磁場理論成體系完整的普遍的電磁場理論麥克斯韋方程組。麥克斯韋方程組。進而從理論上預言了電磁波的基本特性。進而從理論上預言了電磁波的基本特性。+-IK電路中開關合上或斷開時，電容器中存在變化電路中開關合上或斷開時，電容器中存在變化的電場，但電路導線上的電流在電容的兩極板的電場，但電路導線上的電流在電容的兩極板間中斷了。因而對整個電路來講，傳導電流是間中斷了。因而對整個電路來講，傳導電流是不連續的。不連續的。為此，麥克斯韋引入了位移電流的概念。為此，麥克斯韋引入了位移電流的概念。在沖、放電過

28、程中，面積為在沖、放電過程中，面積為S 的電容器極板上的電荷的電容器極板上的電荷q以及電荷以及電荷面密度面密度、極板間的電位移、極板間的電位移D和通過極板的電位移通量和通過極板的電位移通量e都是隨都是隨時間改變的。這時的傳導電流為：時間改變的。這時的傳導電流為：cdd()ddddddqSDISStttt并且電位移通量并且電位移通量e對對時間變化率時間變化率 de/dt 數值上等于傳導電流強數值上等于傳導電流強度度Ic。ddd dddeddDDISttt在有電容器的電路中，極板間被中斷的傳導電流在有電容器的電路中，極板間被中斷的傳導電流 I，可以由位移電，可以由位移電流流 Id 繼續下去，從而構

29、成了電流的連續性。繼續下去，從而構成了電流的連續性。 電場中某一點位移電流密度矢量等于該點電場中某一點位移電流密度矢量等于該點電位移矢量對時間的變化率；通過電場中某一截面的位電位移矢量對時間的變化率；通過電場中某一截面的位移電流等于通過該截面電位移通量對時間的變化率，即移電流等于通過該截面電位移通量對時間的變化率，即位移電流與傳導電流在產生磁效應上是等效的。位移電流與傳導電流在產生磁效應上是等效的。產生的原因不同：傳導電流是由自由電荷運動引起的，而位移電產生的原因不同：傳導電流是由自由電荷運動引起的，而位移電 流本質上是變化的電場。流本質上是變化的電場。通過導體時的效果不同：傳導電流通過導體時

30、產生焦耳熱，而位通過導體時的效果不同：傳導電流通過導體時產生焦耳熱，而位 移電流不產生焦耳熱。移電流不產生焦耳熱。(2)ddddddedLSDqHlISttt以以 表示位移電流產生的磁場強度：表示位移電流產生的磁場強度：)2(H)2(HtD與回路與回路L L中中 成右手螺旋關系。成右手螺旋關系。)2(HtD通過某一截面的全電流是傳導電流通過某一截面的全電流是傳導電流 I和位移電流和位移電流 Id 的代數和。的代數和。全電流總是連續的。全電流總是連續的。全電流定律：全電流定律：ddddLSSDHlIISSt 即：在任何磁場中，磁場強度沿任何閉合曲線的線積分等即：在任何磁場中，磁場強度沿任何閉合曲

31、線的線積分等于閉合曲線所包圍的全電流。于閉合曲線所包圍的全電流。ddSVDSqV ddddmLsBElStt d0SBS1、電場的性質：、電場的性質：2、磁場的性質：、磁場的性質：3、變化電場和磁場的關系：、變化電場和磁場的關系：4、 變化磁場和電場的關系：變化磁場和電場的關系：ddddLSSDHlIISSt zDyDxDzyx0zByBxBZyxtDyHxHtDxHzHtDzHyHZzxyyyzxxxyz1、電場的性質：、電場的性質：2、磁場的性質：、磁場的性質：3、變化電場和磁場的關系：、變化電場和磁場的關系：4、 變化磁場和電場的關系：變化磁場和電場的關系：tByExEtBxEzEtBzEyEzxyyzxxyzkzjyix引進哈密頓算符：引進哈密頓算符： ，方程形式可為：，方程形式可為： DtBE0 BtDH還有以下三個關系式：還有以下三個關系式：EEDr0HHBr0E以上四個微分方程加上三個關系式，構成了以上四個微分方程加上三個關系式，構成了Maxwell的電磁場方程的電磁場方程組。它適用于空間某點的電磁場。組。它適用于空間某點的電磁場。Maxwell方程在高速領域中仍然方程在高速領域中仍然適用，但在微觀領域中不完全適用，為此發展了量子電動力學。適用，但在微觀領域中不完全適用，為此發展了量子電動力學。電荷電荷電流電流磁場磁場電場電場運動運動變化變化變化