1、第一章地震勘探的理論基礎(chǔ)1、各向同性介質(zhì)：彈性與空間方向無(wú)明確關(guān)系的介質(zhì)稱各向同性介質(zhì)，否則是各向異性介質(zhì)。2、泊松比：彈性體受力縱向伸長(zhǎng) (縮短 )與橫向收縮 (膨脹 )的比值。d / dL / L3、對(duì)于大多數(shù)沉積巖石，=0.25， V P=1.73VS。4、瑞雷面波 (R 波)特點(diǎn)：(1) 波的能量分布在地表附近的介質(zhì)中并隨深度迅速衰減。(2) 質(zhì)點(diǎn)振動(dòng)方向分上、下、坐、右，合成的振幅軌跡是橢圓 (逆時(shí)針?lè)较?)，長(zhǎng)軸垂直地面，長(zhǎng)短軸比值是 2/3。(3) 當(dāng) =0.25 時(shí)， V R= 0.92VS =0.54V P，速度低、頻率低 (1030Hz)，波形寬。(4) 有頻散 (波散 )

2、現(xiàn)象，不同頻率的成分傳播速度 (相速度 )不同，即群速度不等于相速度。5、拉夫面波 (L 波) 特點(diǎn)：能量沿地震界面分布，振動(dòng)方向與傳播方向垂直，振動(dòng)平面平行界面，即為 SH 波，由于水平振動(dòng)，檢波器接收不到。6、地震波的特征：運(yùn)動(dòng)學(xué)特征研究波在地層中傳播的空間位置與傳播時(shí)間的關(guān)系。動(dòng)力學(xué)特征研究波在地層中傳播的能量(振幅 )變化和波形特征 (頻譜 )。7、惠更斯原理 (1690)也叫波前原理，說(shuō)明波向前傳播的規(guī)律。在彈性介質(zhì)中，任意時(shí)刻波前面上的每一點(diǎn)，都可看作是一個(gè)新的波源(子波 )而產(chǎn)生二次擾動(dòng)，新波前的位置可認(rèn)為是該時(shí)刻各子波波前的包絡(luò)。惠更斯原理只給出了波傳播的空間位置，而不能給出波

3、傳播的物理狀態(tài)。菲涅爾(1814)對(duì)惠更斯原理進(jìn)行了補(bǔ)充：波在傳播時(shí)， 任意點(diǎn)處的振動(dòng)， 相當(dāng)于上一時(shí)刻波前面上全部新震源產(chǎn)生的子波在該點(diǎn)處相互干涉的合成波。18、視速度定理地震波的傳播是沿射線方向進(jìn)行的，而觀測(cè)地震波是沿測(cè)線方向進(jìn)行的，其方向和射線方向不一致。波前沿測(cè)線傳播的速度不是真速度V ，而是視速度 V 。Vs /tsVx /tsinxVVVcossin式中射線與地面法線的夾角，稱入射角；波前與地面法線的夾角，稱出射角。圖 1 13視速度定理結(jié)論：(1)當(dāng)=90?時(shí)，即波沿測(cè)線方向傳播， V V 。(2)當(dāng)=0?時(shí)，即波垂直測(cè)線方向傳播，波前同時(shí)到達(dá)地面各點(diǎn)，V。(3)當(dāng)?shù)卣鸩ǖ娜肷浣?/p>

4、由 0?增大至 90?時(shí)，視速度由無(wú)限大變至真速度。因此，在正常情況下， VV 。(4) 在均勻各向同性介質(zhì)中， V 是常數(shù)， V 大小和正負(fù)主要反映射線入射到地表的方向。9、研究地震波振幅和相位隨頻率的變化規(guī)律叫做頻譜分析，前者為振幅譜 A(f) ，2后者為相位譜(f) 。10、頻譜曲線極大值所對(duì)應(yīng)的頻率稱為主頻f 0 。地震信號(hào)的大部分能量都集中在主頻附近，若以 A( f ) 的值為 1，可找出對(duì)應(yīng)于A( f ) = 0.707 的兩個(gè)頻率值f1 和f 2 ，并且把ff 2f1 叫做頻帶寬度。11、介質(zhì)對(duì)地震波能量的吸收作用A A0 e r r式中吸收系數(shù)，表示單位距離振幅的衰減率，dB

5、/。介質(zhì)的吸收系數(shù)與巖性有關(guān)，疏松巖石大，緻密巖石小。吸收系數(shù)與頻率成正比，頻率越高，則吸收越大。因此，地震波在傳播過(guò)程中，高頻成分損失較快，大地相當(dāng)于一個(gè)低通濾波器。A反2V21V1r 2r112、反射系數(shù)： K2V21V1r2r1A入A透2r11 K透射系數(shù)： qr 2 r1A入3第二章地震波時(shí)距曲線1、反射波時(shí)距曲線的特點(diǎn)（ 1）反射波時(shí)距曲線是關(guān)于時(shí)間軸對(duì)稱的雙曲線，而直達(dá)波、面波、聲波和折射波的時(shí)距曲線均是直線。（ 2）傾斜界面反射波時(shí)距曲線的極小點(diǎn)在虛震源的正上方，而且，反射波時(shí)距曲線是以極小點(diǎn)為對(duì)稱的。（ 3）視速度與真速度的關(guān)系是 vv， 反射波前與測(cè)線的夾角。sin（ 4）深

6、層反射波的視速度要大于淺層反射波的，即淺層反射波時(shí)距曲線較深層反射波時(shí)距曲線彎曲的多。2、煤田地震勘探而言，把地層看成層狀介質(zhì)比較合理。煤田地震勘探中，觀測(cè)排列長(zhǎng)度一般較短， 即可視為在激發(fā)點(diǎn)附近進(jìn)行觀測(cè)， 這樣便使多層介質(zhì)問(wèn)題得以簡(jiǎn)化。其基本思路是： 可以把某個(gè)界面以上的多層介質(zhì)用一層虛構(gòu)的均勻介質(zhì)來(lái)代替，波在這種均勻介質(zhì)中以某個(gè)速度傳播， 它到達(dá)接收點(diǎn)的反射波旅行時(shí)間與實(shí)際情況非常接近， 于是單個(gè)界面條件下的理論便可以推廣到多個(gè)界面條件下使用。3、地層的總厚度除以地震波在地層中垂直傳播的總時(shí)間，并記作 v 。有了平均速度，便可以把 n 層介質(zhì)簡(jiǎn)化為一層均勻介質(zhì)，其速度就是平均速度。4、在多

7、層水平層狀介質(zhì)條件下，在激發(fā)點(diǎn)附近（炮檢距x 較小時(shí)），可用均方根速度 vR 代替第 n 個(gè)界面以上多層介質(zhì)的速度值，即把具有不同速度的n 層介質(zhì)視為具有均方根速度的均勻介質(zhì)。5、多次反射波是一種干擾波，它與一次反射波互相干涉疊加，破壞了對(duì)有效波的識(shí)別和追蹤。更為嚴(yán)重的是如果把淺層的多次反射波誤認(rèn)為是深層的一次反射波，就會(huì)模糊深層構(gòu)造的真實(shí)形態(tài)，從而導(dǎo)致錯(cuò)誤的地質(zhì)推斷。6、 長(zhǎng)程多次波是與相同深度界面的一次反射波相比其傳播路徑更長(zhǎng)，在地震記4錄上作為獨(dú)立的波出現(xiàn)； 短程多次波則是緊接在一次反射波之后到達(dá)， 常與一次反射波干涉或作為一次反射的延續(xù)波， 它改變了一次反射波的波形， 在地震記錄上很難

8、識(shí)別。7、地震波傳播到巖性突變點(diǎn)上，如斷層的斷棱、地層尖滅點(diǎn)、不整合面的突變點(diǎn)處，它們就會(huì)成為新震源，再次發(fā)射球面波，向四周傳播，這種現(xiàn)象叫做波的繞射。由繞射形成的波稱為繞射波。8、繞射波的主要特點(diǎn)（ 1）繞射波時(shí)距曲線是一支對(duì)稱于過(guò)繞射點(diǎn)R 時(shí)間軸的雙曲線。（ 2）繞射波時(shí)距曲線的極小點(diǎn)位置與激發(fā)點(diǎn)位置無(wú)關(guān)，始終位于繞射點(diǎn)R 的正上方。當(dāng)激發(fā)點(diǎn)沿測(cè)線移動(dòng)時(shí)，繞射波的極小點(diǎn)位置不變。（ 3）繞射波的 t0 R 時(shí)間是繞射波從激發(fā)點(diǎn)到繞射點(diǎn)之間的雙程旅行時(shí)間。（ 4）在 O 點(diǎn)激發(fā)，水平界面 R1 的反射波時(shí)距曲線的極小點(diǎn)位于 O 點(diǎn)正上方，反射波的接收范圍到斷棱點(diǎn) R 為止。RM 不但是反射波

9、的最后一條射線， 而且是一條繞射波射線。故兩條時(shí)距曲線在 M 點(diǎn)上相切。（ 5）繞射波時(shí)距曲線的斜率比反射波時(shí)距曲線的斜率大，所以繞射波時(shí)距曲線較反射波時(shí)距曲線要彎曲，這本質(zhì)上是由于繞射波的繞射點(diǎn)R 較反射波的虛震源 O* 要淺。59、對(duì)水平界面上的同一反射點(diǎn)進(jìn)行多次重復(fù)觀測(cè)，并將多張地震記錄中含有該反射點(diǎn)的地震道抽取出來(lái)，形成一個(gè)新的地震道集，通常叫共反射點(diǎn)（ CDP）道集。對(duì)共反射點(diǎn)道集進(jìn)行一系列的處理， 最后得到水平疊加剖面。 多次疊加技術(shù)也適用于非水平界面， 這時(shí)界面上的反射點(diǎn)不是一個(gè)而是多個(gè)， 所得到的地震道集是共中心點(diǎn)（ CMP）道集。10、水平界面的共炮點(diǎn)時(shí)距曲線方程式與共反射點(diǎn)

10、時(shí)距曲線方程式在形式上一樣，均代表一條對(duì)稱的雙曲線，但二者的物理意義完全不同。它們的區(qū)別是：共反射點(diǎn)時(shí)距曲線反映的是界面上一個(gè)點(diǎn)（共反射點(diǎn) R）的情況，而共炮點(diǎn)時(shí)距曲線反映的是一段界面的情況； 共反射點(diǎn)時(shí)距曲線的 t0 時(shí)間表示炮檢距中點(diǎn) 9 共中心點(diǎn)） M 的垂直反射時(shí)間，而共炮點(diǎn)時(shí)距曲線的t 0 時(shí)間表示激發(fā)點(diǎn)O 的垂直反射時(shí)間；共反射點(diǎn)時(shí)距曲線的正常時(shí)差t 是各疊加道的反射時(shí)間與共中心點(diǎn)M的垂直反射時(shí)間之差，而共炮點(diǎn)時(shí)距曲線的正常時(shí)差 t 是各道的反射時(shí)間與激發(fā)點(diǎn) O 的垂直反射時(shí)間之差。11、p 域內(nèi)各種波的分布直達(dá)波和面波均自震源出發(fā)，在時(shí)間軸上的截距為零，因此它們位于=0的 p 軸

11、上。由于直達(dá)波時(shí)距曲線是反射波時(shí)距曲線的漸進(jìn)線， 即在無(wú)限處二者相切，因而反射波最大斜率的點(diǎn)就是直達(dá)波在 p 域的位置。面波的速度小于直達(dá)波的速度， 即它的 p 值大，因而它位于橢圓之外的 p 軸上。折射波在始點(diǎn)與反射波相切，因而它必定在橢圓上。6第三章地震數(shù)據(jù)的采集1、幾種典型的干擾波：（ 1）聲波坑炮激發(fā)、干井爆炸、漂藥爆炸（能量向上），往往有強(qiáng)聲波。這種在空氣中傳播的波，也能引起檢波器的振動(dòng)，速度340m/s，頻率高（ 100Hz 以上），波形是尖銳脈沖狀。（ 2）面波主頻低（ 1030Hz）、速度低（幾百m/s）、振幅強(qiáng)。（ 3）頻干擾（ 4）淺層折射波（ 5）微震2、觀測(cè)系統(tǒng)是指檢波

12、器排列和爆炸點(diǎn)相對(duì)位置的關(guān)系，要求是不僅在單張記錄上可靠追蹤有效波， 且要保證在所得資料上連續(xù)追蹤地震界面。 觀測(cè)系統(tǒng)參數(shù)是 n =12， =2， =0，是煤田地震勘探常用的觀測(cè)系統(tǒng)。 n 疊加次數(shù)； 炮點(diǎn)距道數(shù)；偏移距道數(shù)，x1 /x ；3、觀測(cè)系統(tǒng)特點(diǎn)（ 1）儀器道數(shù) N，一般為 48 或 96 道。（ 2）排列長(zhǎng)度為檢波器安置在地表的長(zhǎng)度，l(N1) x ，道間距x 。（ 3）放炮形式分單邊放炮和雙邊放炮兩種。（ 4）偏移距 x1 為震源到第一個(gè)接收點(diǎn)的距離，其長(zhǎng)度為道間距的整數(shù)倍。（ 5）最大炮檢距 xmax 為震源到最遠(yuǎn)接收點(diǎn)的距離。4、正常時(shí)差：共反射點(diǎn)道集內(nèi)各道反射波到達(dá)時(shí)間與t

13、0 時(shí)間的時(shí)差。5、從各道反射波到達(dá)時(shí)間中減去正常時(shí)差，則反射點(diǎn)時(shí)距曲線t( x) 變成直線7t 0 ( x) ，這個(gè)過(guò)程稱為動(dòng)校正。6、時(shí)距曲線進(jìn)行動(dòng)校正， 它不能變成直線，信號(hào)時(shí)間與 t0 時(shí)間總存在一個(gè)時(shí)差，稱為剩余時(shí)差。8第四章地震分辨率1、分辨率是指將兩個(gè)靠得非常近的異常區(qū)分開的能力，地震分辨率分為縱向分辨率和橫向分辨率。2、可檢測(cè)性是指能夠檢測(cè)到來(lái)自地下某一薄層的復(fù)合反射波，并不考慮能否區(qū)分薄層的頂、底界面，即不考慮能否將復(fù)合反射波分成單個(gè)子波。3、煤層縱向分辨率就是剛好分開煤層頂、底界面反射波的極限厚度或雙程旅行時(shí)間。4、一個(gè)反射波有三個(gè)基本參數(shù)：時(shí)間、波形和噪音。時(shí)間參數(shù)取決于

14、主峰的寬度，其寬度越小，反射波越趨于一尖脈沖，縱向分辨率越高。波形參數(shù)取決于主峰中反射能量所占的百分比，其比值越大，反射波越趨于一尖脈沖，縱向分辨率越高。噪音參數(shù)與反射波的絕對(duì)振幅有關(guān)，在一定程度上限制了縱向分辨率。5、在煤田地震勘探中，煤系地層主要是由砂巖、泥巖、灰?guī)r等構(gòu)成，巖石界面的反射系數(shù)一般小于 0.2，而煤層頂?shù)装宓姆瓷湎禂?shù)很大，一般在 0.5 左右。6、未經(jīng)偏移的時(shí)間剖面上，通常用第一Fresnel 帶來(lái)描述橫向分辨率。第一Fresnel 帶的大小與地震子波的頻率、蓋層速度、反射界面的深度有關(guān)。頻率越高、速度越低和界面深度越淺，第一Fresnel 帶越小，橫向分辨率越高。9第五章地

15、震波的傳播速度1、平均速度是地震波沿直線傳播的速度。在層狀介質(zhì)情況下，只有炮檢距為零時(shí)地震波的射線才是直線， 故平均速度是準(zhǔn)確的； 隨著炮檢距的增大， 平均速度就不適用。2、射線平均速度是地震波在層狀介質(zhì)中傳播，沿不同的射線路徑有不同的傳播速度。3、平均速度、射線平均速度和均方根速度的關(guān)系(1) 利用射線平均速度的概念， 能夠反映地震波沿不同射線傳播這一特點(diǎn)。 因此，可以利用射線平均速度作為衡量其它速度的精度標(biāo)準(zhǔn)。(2) 平均速度和均方根速度都把層狀介質(zhì)看成某種假想的均勻介質(zhì)。 因此，對(duì)于某一介質(zhì)結(jié)構(gòu)， 只有一個(gè)平均速度和一個(gè)均方根速度。 但是，地震波在這種介質(zhì)結(jié)構(gòu)中，沿不同射線傳播其速度是不

16、同的。 這說(shuō)明用同一速度對(duì)道集中各道作動(dòng)校正是不準(zhǔn)確的，其誤差隨炮檢距增大而增大。(3) 平均速度一定小于或等于均方根速度。10第六章地震資料處理1、地震資料處理包括觀測(cè)系統(tǒng)定義、預(yù)處理、能量關(guān)系恢復(fù)校正、疊前去噪、反褶積、靜校正、速度分析、動(dòng)校正、DMO 校正、疊加、偏移、疊后修飾等主要步驟。2、觀測(cè)系統(tǒng)定義也叫建立空間屬性是地震資料處理的最基本步驟，特別是對(duì)于三維地震勘探而言。地震資料的野外采集，一般都是按照勘探設(shè)計(jì)方案實(shí)施的，如觀測(cè)系統(tǒng)的類型，測(cè)線的長(zhǎng)度、位置和方位，接收排列的長(zhǎng)度，炮點(diǎn)、檢波點(diǎn)的間距和坐標(biāo)位置等。 這些參數(shù)描述了地震記錄的空間位置及記錄之間的相對(duì)關(guān)系。但是受野外條件的限

17、制，采集過(guò)程中經(jīng)常“變觀” （調(diào)整或改變觀測(cè)系統(tǒng)的參數(shù)）。此外，還有一些參數(shù)是在地震資料采集時(shí)實(shí)測(cè)獲得的，如炮點(diǎn)和檢波點(diǎn)的地表高程、井口時(shí)間等。3、預(yù)處理是在正式處理前對(duì)地震數(shù)據(jù)進(jìn)行的預(yù)備性處理工作，是后續(xù)處理的基礎(chǔ)性工作，通常包括解編、編輯、觀測(cè)系統(tǒng)質(zhì)量控制、切除、濾波等。4、野外地震數(shù)據(jù)的記錄格式和地震資料處理系統(tǒng)中使用的記錄格式也完全不同，前者一般使用 SEG-2、SEG-D 等格式，它們都是美國(guó)勘探地球物理家協(xié)會(huì) (SEG) 推薦的野外記錄標(biāo)準(zhǔn)格式，在工業(yè)界中得到普遍應(yīng)用。 SEG-Y 格式是美國(guó)勘探地球物理家協(xié)會(huì)推薦使用的不同處理或解釋系統(tǒng)間數(shù)據(jù)交換的標(biāo)準(zhǔn)通用格式， 已在全球范圍內(nèi)普

18、遍應(yīng)用。5、道編輯包括不正常炮、不正常道及尖脈沖干擾等非期望波動(dòng)能量的剔除。6、完成觀測(cè)系統(tǒng)的定義后，還需要對(duì)定義的觀測(cè)系統(tǒng)進(jìn)行嚴(yán)格的檢查，即所謂的質(zhì)量控制。 觀測(cè)系統(tǒng)的質(zhì)量控制分為三個(gè)基本環(huán)節(jié)， 即簡(jiǎn)單初疊加、 觀測(cè)系統(tǒng)數(shù)據(jù)核查和線性動(dòng)校正。7、在地震記錄的頭部往往會(huì)有各種初至干擾波，如直達(dá)波、折射波、折射多次11波等，它們的能量很強(qiáng)， 對(duì)于淺層反射信號(hào)非常不利。 這類干擾波一般采用切除的方法予以消除。切除處理是一種“充零”處理，即將地震道上某時(shí)刻以前的所有數(shù)據(jù)用零值代替。8、抽道集是把地震記錄按某種原則進(jìn)行排列，以便于進(jìn)行某些處理。為了便于計(jì)算速度譜和疊加，需要把共中心點(diǎn)的各道記錄按炮檢距

19、從小到大的順序排列，即抽取共中心點(diǎn)道集； 為了做剩余靜校正， 需要把共炮點(diǎn)或共接收點(diǎn)的各道記錄按炮檢距從小到大的順序排列， 即抽取共炮點(diǎn)道集和共接收點(diǎn)道集； 為了檢查地震記錄質(zhì)量，需要把相同炮檢距的記錄道按中心點(diǎn)位置順序排列， 即抽取共炮檢距道集。9、濾波是信號(hào)分析、圖像處理、通信、地震數(shù)據(jù)處理等領(lǐng)域廣泛應(yīng)用的信號(hào)處理的通用技術(shù)。 在信號(hào)處理中， 濾波是一種從數(shù)據(jù)中清除無(wú)用成分、 保留有用成分的處理過(guò)程或運(yùn)算過(guò)程。需要清除的成分是噪聲，而需要保留的成分是信號(hào)。10、地震波能量恢復(fù)與校正的目的是消除外界因素對(duì)地震波振幅的影響，使處理后的地震波振幅能反映反射系數(shù)的大小。11、地震波振幅補(bǔ)償是指不考

20、慮透射損失、散射作用、激發(fā)與接收條件變化，只補(bǔ)償波前擴(kuò)散和介質(zhì)吸收作用。12、動(dòng)平衡是顯示地震剖面時(shí)廣泛采用的能量控制技術(shù)， 它使得能量差異很大的地震信號(hào)能在剖面上顯示出來(lái)。 動(dòng)平衡也稱道內(nèi)均衡， 其基本做法是計(jì)算地震道在一個(gè)時(shí)窗內(nèi)的平均能量，以它的倒數(shù)作為權(quán)系數(shù) (動(dòng)平衡系數(shù) )，對(duì)該時(shí)窗中心點(diǎn)振幅加權(quán)。動(dòng)平衡處理后，能量弱的深層反射，由于其權(quán)系數(shù)大，加權(quán)后能量變強(qiáng)；能量強(qiáng)的淺層反射，由于其權(quán)系數(shù)小，加權(quán)后能量變?nèi)酢Ｓ谑牵麄€(gè)地震道的振幅得到均衡。13、道間均衡是指對(duì)于單炮記錄，由于各道的偏移距不同， 造成反射信號(hào)能量的12不均衡。道間均衡是使各道之間的同組有效波能量均衡的一種方法。14、最

21、小延遲信號(hào)地震子波的能量集中在前面，最大延遲信號(hào)地震子波的能量集中在后面，混合延遲信號(hào)地震子波的能量集中在中部。15、地表一致性地面上同一點(diǎn)對(duì)上行波和下行波的影響相同， 即不考慮不同傳播方向的波的不同濾波作用。 同一炮點(diǎn)位置對(duì)于共炮點(diǎn)道集， 具有相同的炮點(diǎn)影響； 同一接收點(diǎn)位置對(duì)于共接收點(diǎn)道集， 具有相同的接收影響。 換句話說(shuō)，同一炮的所有道具有同一振幅因子，同一檢波點(diǎn)的所屬各道也具有相同的振幅因子。16、區(qū)域剩余靜校正剩余靜校正量呈區(qū)域性變化（變化在一個(gè)排列以上） ，也稱長(zhǎng)波長(zhǎng)剩余靜校正或低頻剩余靜校正，這是形象的比喻說(shuō)法，本質(zhì)上靜校正和波長(zhǎng)、頻率無(wú)關(guān)。區(qū)域剩余靜校正會(huì)引起疊加速度的變化，

22、但不會(huì)引起一個(gè)共反射點(diǎn)時(shí)距曲線中各道的相對(duì)時(shí)移，即它仍然是雙曲線。17、局部剩余靜校正局部剩余靜校正量變化范圍小 (變化在一個(gè)排列以內(nèi) )，也稱短波長(zhǎng)剩余靜校正或高頻剩余靜校正。 局部剩余靜校正不會(huì)引起疊加速度的變化， 時(shí)距曲線不是雙曲線。18、 t 0 波的能量與疊加速度va 的關(guān)系叫做速度譜。19、速度掃描是一項(xiàng)速度精細(xì)分析技術(shù)。 在地下構(gòu)造比較復(fù)雜或是資料信噪比較低的情況下，通過(guò)速度譜技術(shù)難以求準(zhǔn)疊加速度， 可以利用速度掃描方法來(lái)提高速度分析的精度。20 、 DMO （ Dip Moveout ）也稱傾角時(shí)差校正，是一種疊前部分偏移方法。1321、反射波旅行時(shí)由三部分組成：（ 1）共中心

23、點(diǎn)處的自激自收時(shí)間；（ 2）只與炮檢距有關(guān)的部分，也即與正常時(shí)差有關(guān)；（ 3）與界面傾角有關(guān)的部分，與傾角時(shí)差有關(guān)。22、疊加的主要作用是利用NMO （動(dòng)校正）后一次反射波信號(hào)的統(tǒng)計(jì)相似性來(lái)壓制噪聲能量，提高信噪比。14第七章波動(dòng)方程偏移1、在水平疊加時(shí)間剖面上，反射點(diǎn)位置是沿地層下傾方向偏離了其真實(shí)位置，這種現(xiàn)象稱為偏移。2、波動(dòng)方程偏移方法（ 1）以克希荷夫方程為基礎(chǔ)的積分法（ 2）以頻率波數(shù)域的解為基礎(chǔ)的方法（ 3）在時(shí)間域的有限差分法3、利用水平疊加時(shí)間剖面作為原始資料進(jìn)行偏移處理，稱為疊加偏移或疊后偏移，從原始的野外資料開始進(jìn)行偏移處理，稱為偏移疊加或疊前偏移。4、按處理過(guò)程中是否考

24、慮了速度在橫向上的變化或波的折射效應(yīng)分為時(shí)間偏移和深度偏移。5、進(jìn)行疊后偏移時(shí)，基于兩點(diǎn)基本假設(shè)：（ 1）輸入數(shù)據(jù)是自激自收的零炮檢距剖面，即地震數(shù)據(jù)放在共中心點(diǎn)的正下方。（ 2）反射界面上覆地層為常速介質(zhì)，射線為直射線。6、偏移的目標(biāo)是得到反射層的正確空間位置，但是通常不能準(zhǔn)確得到時(shí)深轉(zhuǎn)換所需要的速度值，所以偏移結(jié)果一般是時(shí)間剖面。7、疊前偏移方法基本上分為三大類：疊前部分偏移（DMO ）、疊前時(shí)間偏移和疊前深度偏移。15第八章反射資料的構(gòu)造解釋1、地震資料解釋包括：（ 1）構(gòu)造解釋主要運(yùn)用地震波的運(yùn)動(dòng)學(xué)特征來(lái)解決巖層空間分布問(wèn)題。野外原始資料初步整理數(shù)字處理時(shí)間剖面(水平剖面和偏移剖面 )

25、對(duì)比解釋 (找出界面反射波 )成果圖（ 2）巖性解釋主要運(yùn)用地震波的動(dòng)力學(xué)特征來(lái)解決巖石性質(zhì)問(wèn)題。野外原始資料初步整理數(shù)字處理提取巖性參數(shù)(密度、速度、吸收系數(shù)、反射系數(shù)等 )巖性剖面 (三瞬剖面、波阻抗剖面、速度剖面等 ) 成果圖2、煤田地震資料解釋的發(fā)展方向：（ 1）解決小構(gòu)造問(wèn)題，如 3m 落差的斷層；（ 2）巖性解釋，特別是煤層底板的巖性；（ 3）解釋工作的完全自動(dòng)化。3、地震時(shí)間剖面也稱水平疊加剖面、t 0 時(shí)間剖面，是構(gòu)造解釋的基礎(chǔ)資料。由于進(jìn)行了動(dòng)校正，它記錄的是界面的法線反射時(shí)間（t 0 時(shí)間）。因此，時(shí)間剖面相當(dāng)于自激自收剖面。4、地震時(shí)間剖面不同于沿測(cè)線鉛垂向下的地質(zhì)深度剖

26、面，它們之間存在以下重要差別：（ 1）時(shí)間剖面的縱坐標(biāo)是雙程旅行時(shí)，而地質(zhì)剖面的縱坐標(biāo)是鉛垂深度，二者需經(jīng)過(guò)時(shí)深轉(zhuǎn)換才能等價(jià)；（ 2）地質(zhì)剖面中的界面與時(shí)間剖面中的反射波同相軸，在數(shù)量上、出現(xiàn)位置上并不一一對(duì)應(yīng)；（ 3）反射波包含了地層的構(gòu)造和巖性信息，它不是與地層界面簡(jiǎn)單對(duì)應(yīng)的，而是與界面兩側(cè)的地層巖性有關(guān)；（ 4）反射波是由多個(gè)地層界面上的子波疊加而成的復(fù)合波，各個(gè)子波的振幅、16極性和出現(xiàn)時(shí)間不同；（ 5）在構(gòu)造復(fù)雜地區(qū)，時(shí)間剖面上會(huì)出現(xiàn)異常波，如斷面波、繞射波、回轉(zhuǎn)波等；（ 6）地下各界面傾角、 走向各不相同時(shí)， 各界面的法線不在一個(gè)射線平面內(nèi)，所以不能直接把時(shí)間剖面用于解釋；（ 7）

27、時(shí)間剖面把界面的法線反射時(shí)間記錄在正下方，產(chǎn)生偏移問(wèn)題。5、在時(shí)間剖面上波峰或波谷稱為相位，二者構(gòu)成的光滑曲線叫同相軸。6、振幅增強(qiáng)、波形相似、時(shí)間相近是認(rèn)識(shí)時(shí)間剖面上反射波的基本標(biāo)志。7、時(shí)間剖面上識(shí)別斷層的標(biāo)志（ 1）標(biāo)準(zhǔn)波組或波系的突然消失或出現(xiàn)，反射層次的突然減少或增加，這是區(qū)域性斷層的特征；（ 2）標(biāo)準(zhǔn)波組或波系的錯(cuò)斷，這是中型斷層的特征；（ 3）反射產(chǎn)狀突變；（ 4）記錄面貌變壞，剖面上出現(xiàn)空白帶；（ 5）記錄上同相軸扭曲、分叉、合并、強(qiáng)相位轉(zhuǎn)移，這是小斷層的特征；（ 6）出現(xiàn)明顯的特殊波，如繞射波、斷面波等。8、在地震勘探工作中，測(cè)線盡量沿傾向方向布置。否則，視傾角和視深度分別小

28、于真傾角和真深度，地震剖面與地質(zhì)剖面不重合。17第九章三維地震勘探1、一維：地震道；二維：地震剖面；三維：地震數(shù)據(jù)體。2、三維地震勘探是把沿測(cè)線觀測(cè)的二維地震方法擴(kuò)展到三維空間。通過(guò)面積測(cè)量技術(shù)獲得與地質(zhì)體相適應(yīng)的三維數(shù)據(jù)體。面積測(cè)量技術(shù)是把觀測(cè)系統(tǒng)布置在一定的面積內(nèi),利用炮點(diǎn)和檢波點(diǎn)的靈活組合,獲得地下均勻分布的數(shù)據(jù)點(diǎn)網(wǎng)格。三維地震勘探中 ,CDP 道集內(nèi)的各疊加道分布在理論共反射點(diǎn)的周圍 , 稱為“共反射面元” 。3、三維地震觀測(cè)系統(tǒng)設(shè)計(jì)原則（ 1）在“共反射面元”道集內(nèi) ,地震道的炮檢距應(yīng)當(dāng)是從小到大均勻分布 ,能夠保證同時(shí)勘探淺、中、深各個(gè)目的層。（ 2）在“共反射面元”道集內(nèi) ,各炮

29、檢距連線的方位方向應(yīng)當(dāng)是均勻分布在共中心點(diǎn)的 360°的方位上。（ 3）在全區(qū)范圍內(nèi) ,地下反射點(diǎn)的覆蓋次數(shù)盡量相同。這是保證記錄振幅和頻率成分均勻的前提。（ 4）考慮測(cè)區(qū)內(nèi)的地面條件。5、垂直剖面分為三種,垂直于構(gòu)造走向的剖面稱為主測(cè)線剖面,通常表示為Inline 方向（圖中 EFGH 剖面）；與主測(cè)線剖面相垂直的為聯(lián)絡(luò)測(cè)線剖面 ,通常表示為 Crossline 方向（圖中 MNOP 剖面）；實(shí)現(xiàn)地震資料與地質(zhì)資料直接對(duì)比而連結(jié)部分鉆孔的測(cè)線稱為聯(lián)井測(cè)線 ,對(duì)應(yīng)的剖面為聯(lián)井剖面。圖三維數(shù)據(jù)體18水平切片是三維地震資料特有的成果,通常表示為Time Slice 。每一張切片是地下不同

30、層位的信息在同一時(shí)間內(nèi)的反映,它相當(dāng)于某一等時(shí)面的地質(zhì)圖 ,即同一張切片里顯示了不同層位的信息。而同一層位的信息又連續(xù)清晰地反映到多張切片上。19第十章巖性地震勘探技術(shù)1、巖性地震勘探的主要手段：（ 1）高分辨率地震勘探；（ 2）地震正反演技術(shù)；（ 3）多波勘探；（ 4） VSP 技術(shù)；（ 5）特殊處理，包括三瞬剖面、碳?xì)錂z測(cè)等。2、我國(guó)煤田巖性地震勘探尚在起步階段，主要的研究方向是：（ 1）高分辨率地震勘探技術(shù)；（ 2）多波地震勘探技術(shù)；（ 3）煤層巖性變化規(guī)律；（ 4）煤層厚度變化趨勢(shì)；（ 5）煤層底板巖溶和裂隙發(fā)育帶分布。3、地震模擬技術(shù)是指用物理模型和數(shù)學(xué)模型代替地下真實(shí)介質(zhì)，用物理實(shí)

31、驗(yàn)和數(shù)學(xué)計(jì)算模擬地震記錄的形成過(guò)程，以得到理論地震記錄的各種方法、技術(shù)。4、合成地震記錄的定義：根據(jù)鉆孔的速度和密度測(cè)井資料把地層分成許多具有某一反射系數(shù)的反射層，再選擇一定形狀的地震子波，計(jì)算地震子波在這些界面上的反射，并把它們相加合成一道地震記錄。5、制作合成地震記錄的假設(shè)條件是：（ 1）地下介質(zhì)是水平層狀的，無(wú)巖性橫向變化，各層間密度變化不大，均可視為常數(shù)；（ 2）地震子波以平面波形式垂直向下入射到界面，各層反射波的波形與子波波形相同，只是振幅和極性不同；（ 3）所有波的轉(zhuǎn)換、吸收、繞射等能量損失均不考慮。206、AVO（ Amplitude Versus Offset ）技術(shù)是利用反射系數(shù)隨入射角變化的原理，在疊前道集上分析振幅隨炮檢距變化的規(guī)律，以估求巖石的彈性參數(shù)、鑒別巖性、直接找礦。本質(zhì)上也是一種地震反演方法。7、垂直地震剖面（Vertical Seismic Profiling ），簡(jiǎn)稱 VSP，這種方法是在地表設(shè)置震源，在井內(nèi)安置檢波器接收地震波，即在垂直方向觀測(cè)波場(chǎng)，對(duì)所得資料經(jīng)過(guò)各種處理，得到垂直地震剖面。8、三瞬剖面是指瞬時(shí)振幅、瞬時(shí)相位、瞬時(shí)頻率剖面。21第十一章折射波法地震勘探1、折射波法地震勘探是觀測(cè)折射波時(shí)間場(chǎng)沿測(cè)線的時(shí)空分布規(guī)律，從而確定折