1、1真空中的靜電場2靜電場中的導體和電介質3穩恒電流的磁場4電磁感應與電磁場5氣體動理論6熱力學7量子物理開學補考時間：9月13日（第2周周五）18:30-20:30；內容為上學期期末考試的內容（即只考振動與波動、波動光學、狹義相對論這幾部分）考題為單選題15道，填空題一10道，填空題二5道。查卷手續：9月10日前到理學院樓321，填寫查卷申請表電磁相互作用電磁相互作用物質的物質的4種基本相互作用之一；在很大程種基本相互作用之一；在很大程 度上決定了物質的物理化學性質。度上決定了物質的物理化學性質。電磁學電磁學電工、電子技術等學科的理論基礎。電工、電子技術等學科的理論基礎。電磁學的研究內容電磁學

2、的研究內容“場場”和和“路路”兩種觀點、方法。兩種觀點、方法。“場場”靜電場靜電場靜磁場靜磁場統一電磁場統一電磁場“路路”歐姆定律歐姆定律KCL定律定律KVL定律定律空間各點所發生空間各點所發生的電磁現象的電磁現象一個特定的一個特定的局部空間局部空間路量是由場量來定義的，路量是由場量來定義的，電路規律可從場理論導出電路規律可從場理論導出；路量都與場量的積分對應，故路量與較大空間尺寸相關。路量都與場量的積分對應，故路量與較大空間尺寸相關。電路過程是電磁場在特定邊界條件下的表現電路過程是電磁場在特定邊界條件下的表現宏觀電磁場理論的麥克斯韋方程組宏觀電磁場理論的麥克斯韋方程組力學中的牛頓定律力學中的

3、牛頓定律StBlESLddSSiqSD內0d0dSSBSLd)(dSjlHtD電場的性質電場的性質磁場的性質磁場的性質變化磁場與電場的關聯變化磁場與電場的關聯變化電磁與磁場的關聯變化電磁與磁場的關聯預言了電磁波，實現電、磁、光的統一預言了電磁波，實現電、磁、光的統一 2003年年4月月22日，三峽工程左岸電廠日，三峽工程左岸電廠2號機組定子順利完成整體吊裝。號機組定子順利完成整體吊裝。該機組發電機定子的外徑該機組發電機定子的外徑21.45米，重米，重655.9頓，該機組當年頓，該機組當年9月發電。三峽月發電。三峽水電站水電站70萬千瓦機組萬千瓦機組26臺，總裝機臺，總裝機1820萬千瓦，是當今

4、世界最大的電站。萬千瓦，是當今世界最大的電站。7.1 電荷電荷 庫侖定律庫侖定律主要內容：主要內容：1. 電荷及其屬性電荷及其屬性2. 點電荷點電荷(系系)3. 庫侖定律庫侖定律4. 靜電力疊加原理靜電力疊加原理5. 計算帶電體間的靜電力計算帶電體間的靜電力7.1.1 電荷電荷 1. 正負性正負性 2. 量子性量子性C10)063 000 0.000462 176 602. 1 (e19eNq19641964年美國物理學家蓋爾年美國物理學家蓋爾曼提出夸克模型曼提出夸克模型, ,并預言夸克并預言夸克的電荷應為的電荷應為e31e323. 守恒性守恒性在一個孤立系統中在一個孤立系統中, ,系統所具有

5、的正負電荷的代數和保持系統所具有的正負電荷的代數和保持不變不變, ,這一規律稱為這一規律稱為電荷守恒定律。電荷守恒定律。 自然界中只存在兩類電荷自然界中只存在兩類電荷: :正電荷和負電荷。正電荷和負電荷。任何物體所帶的電荷量都是任何物體所帶的電荷量都是 e 的整數倍：的整數倍：或或4. 相對論不變性相對論不變性電荷的電量與它的運動速度和加速度無關。電荷的電量與它的運動速度和加速度無關。 7.1.2 庫侖定律庫侖定律1. 點電荷點電荷(1) 無大小和形狀的幾何點無大小和形狀的幾何點(2) 具有電量具有電量 ( Q)l 理想模型理想模型l 對實際帶電物體有條件的合理抽象對實際帶電物體有條件的合理抽

6、象2. 庫侖定律庫侖定律在真空中，兩個靜止的點電荷在真空中，兩個靜止的點電荷 q1 和和 q2 之間的靜電相互之間的靜電相互作用力作用力( 靜電力或庫侖力靜電力或庫侖力) 與這兩個點電荷所帶電荷量的與這兩個點電荷所帶電荷量的乘積成正比，與它們之間距離的平方成反比，作用力的乘積成正比，與它們之間距離的平方成反比，作用力的方向沿著兩個點電荷的連線，同號電荷相斥，異號電荷方向沿著兩個點電荷的連線，同號電荷相斥，異號電荷相吸。相吸。 1q2qrrererqqkF22121電荷電荷q1 對對q2 的作用力的作用力F2121F12F電荷電荷q2對對q1的作用力的作用力F12 rerqqkF22112041

7、k 真空中的電容率真空中的電容率(介電常數介電常數) F/m 1082 187 854. 841120krerqqF221041實驗測得比例系數實驗測得比例系數 k 為為2212CmN 1055 987. 8k令令 , 則則 真空中庫侖定律真空中庫侖定律 討論討論(2) 庫侖定律適用于真空中的點電荷；庫侖定律適用于真空中的點電荷；(3) 庫侖力滿足牛頓第三定律。庫侖力滿足牛頓第三定律。(1) 庫侖定律是物理學中著名的平方反比定律之一；庫侖定律是物理學中著名的平方反比定律之一；7.1.3 靜電力疊原理靜電力疊原理1r1FnFFFF.21riiiiiierqqF20041由由n 個點電荷個點電荷q

8、1, q2, , qn組成的組成的點電荷系對點電荷點電荷系對點電荷q0 的靜電力的靜電力1qiq2q0q1re2r2F2reiriFrie某點電荷受到來自其它點電荷的總靜電力等于所有其它某點電荷受到來自其它點電荷的總靜電力等于所有其它點電荷單獨存在時的靜電力的矢量和。這稱為點電荷單獨存在時的靜電力的矢量和。這稱為靜電力疊靜電力疊加原理。加原理。對電荷連續分布的帶電體對電荷連續分布的帶電體rerqqF2004ddQrerqqF2004dQrqd0qFdre如圖所示，已知點電荷帶電量為如圖所示，已知點電荷帶電量為q0，細，細桿均勻帶電，電量桿均勻帶電，電量為為q，長度為，長度為L L，點電荷與細點

9、電荷與細桿近端相距桿近端相距a 解解xdLq/2004ddxxqFLaaxxqF2004d例例點電荷與點電荷與帶電直桿之間的靜電力。帶電直桿之間的靜電力。求求)11(400aLaqa+LaxOu 若若L a , F =?設細設細桿的桿的電荷線密度為電荷線密度為 x)(4)(40000LaaqqLaaLq0qLaxqdd7.2 真空中的靜電場真空中的靜電場 電場強度電場強度主要內容：主要內容：1.靜電場靜電場2.電場強度電場強度3.電場強度疊加原理電場強度疊加原理4.電場強度的計算電場強度的計算7.2.1 靜電場靜電場早期早期“超距超距作用作用”學說；學說； 后來法拉第提出后來法拉第提出場場的概

10、念的概念. 歷史上曾有過兩種對立的學說歷史上曾有過兩種對立的學說 電場的特點電場的特點(1) 對位于其中的帶電體有力的作用對位于其中的帶電體有力的作用.(2) 帶電體在電場中運動帶電體在電場中運動,電場力對其作功電場力對其作功.電荷電荷電荷電荷電場電場 7.2.2 電場強度電場強度場源電荷場源電荷q 產生電場的電荷產生電場的電荷檢驗電荷檢驗電荷q0帶電量足夠小帶電量足夠小點電荷點電荷q0qP在電場中任一位置處：在電場中任一位置處：= 1F2F2q1qEq1qP2qP電場中某點的電場強度的大小等于單位電荷在該點電場中某點的電場強度的大小等于單位電荷在該點受力的大小，其方向為正電荷在該點受力的方向

11、。受力的大小，其方向為正電荷在該點受力的方向。 定義：定義：0/qFE7.2.3 電場強度的計算電場強度的計算1. 點電荷的電場強度點電荷的電場強度rerqqF20041rerqqFE20041iriiiiiiierqEqFE20041點電荷系點電荷系在點電荷系所激發的電場中，某點的電場強度等于各個在點電荷系所激發的電場中，某點的電場強度等于各個點電荷單獨存在時在該點產生的電場強度的矢量和。這點電荷單獨存在時在該點產生的電場強度的矢量和。這稱為稱為電場強度疊加原理。電場強度疊加原理。2. 電場強度疊加原理電場強度疊加原理3. 連續分布電荷的電場強度連續分布電荷的電場強度rerqE20d41dr

12、erqE204dqd : 線密度線密度 : 面密度面密度 : 體密度體密度qdrEdP）（線分布l d（面分布）Sd（體分布）Vdre求電偶極子在延長線上和中垂線上一點產生的電場強度求電偶極子在延長線上和中垂線上一點產生的電場強度qqlOxP解解EEilxqE20)2(4例例l qp電偶極矩電偶極矩:對于延長線上任一點對于延長線上任一點ilxqE20)2(4EEEilxxlq2220)4(422220)4(42lxpx302xpEu 若若l x ，則，則qqlPrEEE)4(4220lrqEE對于中垂線上任一點對于中垂線上任一點cos2 EE42cos22lrl2/3220)4(4lrpEu

13、若若l L 桿可以看成點電荷桿可以看成點電荷0yE204xqEx 討論討論(2) 無限長直導線無限長直導線012xEx020yE“無限長無限長” 均勻帶電直線均勻帶電直線xExE02 P圓環軸線上任一點圓環軸線上任一點P 的電場強度。的電場強度。RP解解dqlqdd20d41drqEEExcosddEEsinddr EdEd例例半徑為半徑為R 的均勻帶電細圓環，帶電量為的均勻帶電細圓環，帶電量為q 。求求0E圓環上電荷分布關于圓環上電荷分布關于x 軸對稱軸對稱 rqExcosd4120rqcos4120rx cos2/122)(xRr2/3220)(41xRqxEx由圖上的幾何關系由圖上的幾何

14、關系 OxxEd(1) 當當 x = 0（即（即P點在圓環中心處）時，點在圓環中心處）時， 0E(2) 當當 xR 時時 2041xqE可以把帶電圓環視為一個點電荷。可以把帶電圓環視為一個點電荷。 討論討論RPPExOx(3) 令令 dE/dx=0，則得，則得E 的極值條件的極值條件2/522220)()2(41ddxRxRqxE0222Rx 2/2Rx面密度為面密度為 ，半徑為半徑為R 的均勻帶電的均勻帶電圓板在軸線上任一點的圓板在軸線上任一點的電場強度。電場強度。 解解rrqd2d2/3220)(d41dxrqxEEEdixRxRqE)(1 22/12220PrxOEd2/3220)(d2

15、xrrrx)(1 22/1220 xRxRxrrrx02/3220)(d2例例Rrd(1) 當當R x ，圓板可視為無限大薄板，圓板可視為無限大薄板02E 討論討論+電電場場強強度度垂垂直直帶帶電電平平面面l“無限大無限大”均勻帶電平板均勻帶電平板電電場場強強度度垂垂直直帶帶電電平平板板ddx02ddE薄板電荷面密度為薄板電荷面密度為 d xVd1d體積體積帶電量帶電量xd d單位面積薄板單位面積薄板02ddEE d0022ddxl“無限大無限大”均勻帶電平板均勻帶電平板(2)E1E2021IEEE021IIEEE021IIIEEE(3) 補償法補償法ixRxRx)(1)(122/12222/

16、1221012RREEE1R2RpxOE1E2E1E2 例例解解EqFEqF相對于相對于O點的力矩點的力矩lFlFMsin21sin21qlEsinEpEl qM(1)力偶矩最大力偶矩最大 2力偶矩為零力偶矩為零 (電偶極子處于穩定平衡電偶極子處于穩定平衡)0(2)(3)力偶矩為零力偶矩為零 (電偶極子處于非穩定平衡電偶極子處于非穩定平衡)EqqlFFp求電偶極子在均勻電場中受到的力偶矩。求電偶極子在均勻電場中受到的力偶矩。 討論討論O& 解題思路解題思路對于電荷連續分布的帶電體，應用疊加原理求電場強度的對于電荷連續分布的帶電體，應用疊加原理求電場強度的方法和步驟是：方法和步驟是：(1

17、) 根據給定的電荷分布，選定便于計算的坐標系，確根據給定的電荷分布，選定便于計算的坐標系，確定電荷元定電荷元 dq ( dl, ds, dV )(2) 將將dq 作為點電荷，列出場點處作為點電荷，列出場點處 的大小，并圖示的大小，并圖示 的方向：的方向：EdEd204ddrqE寫出寫出 的分量式的分量式EdzyxEEEd ,d ,d(3) 統一變量，計算積分統一變量，計算積分zzyyxxEEEEEEddd7.3 電場強度通量電場強度通量 高斯定理高斯定理主要內容：主要內容：1. 電場線電場線2. 電場強度通量電場強度通量3. 高斯定理高斯定理 4. 庫侖定律的實驗證明庫侖定律的實驗證明5. 高

18、斯定理的應用高斯定理的應用7.3.1 電場線電場線l場強方向沿電力線場強方向沿電力線切線方向，切線方向，場強大小決定電力線的場強大小決定電力線的疏密。疏密。SNEddl 電場線是非閉合曲線，不相交。電場線是非閉合曲線，不相交。l起始于正電荷起始于正電荷(或無窮遠處或無窮遠處)，終止于負電荷，終止于負電荷(或無窮遠處或無窮遠處)。ESddN7.3.2 電場強度通量電場強度通量 在電場中穿過任意曲面在電場中穿過任意曲面 S 的電場線條數的電場線條數 (穿過該面的穿過該面的) 電通量電通量(F Fe)1. 均勻場中均勻場中SSne E ESecosESSESdneSSdd定義定義SEedd2. 非均

19、勻場中非均勻場中SdESEeddSSeeSEdd對閉合曲面對閉合曲面SeSEd 非閉合曲面非閉合曲面凸為正，凹為負凸為正，凹為負閉合曲面閉合曲面向外為正，向內為負向外為正，向內為負(2) 電通量是代數量電通量是代數量為正為正 ed2為負為負 ed20方向的規定：方向的規定：S(1) 討論討論E穿出為正穿出為正 穿入為負穿入為負 0dd11SEe1dS2dS0dd22SEe均勻電場中有一個半徑為均勻電場中有一個半徑為R 的半球面的半球面例例ER通過此半球面的電通量通過此半球面的電通量求求方法方法1:解解 900- - d d2dRrSSEedd202d 2sindREeecosRr 方法方法2：

20、通過通過dS 面元的電通量面元的電通量SEd)90cos(0ER2構成一閉合面，通過閉合面的電通量構成一閉合面，通過閉合面的電通量0dd 底面半球面SESEERSESE2dd 底面半球面r7.3.3 高斯定理高斯定理SSEedFSSE d2204 4rrql q 在在任意閉合面內，電通量為任意閉合面內，電通量為SSEedF0qF Fe 只只與與閉合閉合曲面曲面包圍的電荷電量包圍的電荷電量 q 有有關。關。以點電荷以點電荷(系系)為例建立為例建立F Fe q 的關系的關系:0qqSSEd穿過球面的電場線條數為穿過球面的電場線條數為 q / 0穿過閉合面的電場線穿過閉合面的電場線條數仍為條數仍為

21、q / 0SdEl q 在球心處，球面電通量為在球心處，球面電通量為ru 點電荷點電荷0eF+ ql q 在閉合面外在閉合面外u 點電荷系點電荷系521.EEEEFSEEESEed).(d52100030201qqq 是所有電荷產生的是所有電荷產生的; F F e 只與內部電荷有關。只與內部電荷有關。ESESESEd.dd521q1q2q3q4q5內qSE01d穿出、穿入的電場線條數相等。穿出、穿入的電場線條數相等。任意閉合面電通量為任意閉合面電通量為F內qSEe01dS真空中的任何靜電場中，穿過任一閉合曲面的電通量，等真空中的任何靜電場中，穿過任一閉合曲面的電通量，等于該曲面所包圍的電荷電量

22、的代數和乘以于該曲面所包圍的電荷電量的代數和乘以1 / 0 靜電場靜電場高斯定理高斯定理VeVSEd1d0S對于連續分布的源電荷對于連續分布的源電荷反映靜電場的性質反映靜電場的性質 有源場有源場意義：意義：*7.3.4 庫侖定律的實驗證明庫侖定律的實驗證明實驗者實驗者年代年代偏差偏差d d羅伯遜羅伯遜1769 0.06卡文迪許卡文迪許1773 0.02庫侖庫侖1785 0.04麥克斯韋麥克斯韋1873 510-5普林頓和洛敦普林頓和洛敦1936 210-9威廉斯等人威廉斯等人1971 310-16量子電動力學理論指出：庫侖定律中分母量子電動力學理論指出：庫侖定律中分母 r 的指數與光子的靜的指

23、數與光子的靜止質量有關，如果光子的靜止質量為零，則該指數嚴格為止質量有關，如果光子的靜止質量為零，則該指數嚴格為2。 ( (普林頓普林頓洛敦實驗洛敦實驗) ) 7.3.5 高斯定理的應用高斯定理的應用均勻帶電球面，電量均勻帶電球面，電量Q，半徑，半徑R 。電場強度分布電場強度分布R解解+例例求求OSESEddSE d24 rE由高斯定理由高斯定理0EQq內204 rQE24 rE0內q 球外球外 ( r R ) 球內球內 ( r R )r2303rRE 球內球內 ( r R ) 對球面內任一點對球面內任一點P ( r R ) rEVpoutd2rq04對球面內任一點對球面內任一點P ( r r

24、 時，時，xqVp04電荷線密度為電荷線密度為 的的無限長均勻無限長均勻帶電直線帶電直線例例 其電勢分布。其電勢分布。求求Pr解解 根據高斯定律得：根據高斯定律得：rE02若仍以無窮遠為電勢零點，則由積分若仍以無窮遠為電勢零點，則由積分rrVrpd20得出的電勢為無窮大，無意義；若以得出的電勢為無窮大，無意義；若以 r = 0為電勢零點，也為電勢零點，也無意義。為此，我們選取無意義。為此，我們選取 r = r0 處為電勢零點，得處為電勢零點，得rrrrVrrp000ln2d20u 當取當取 r 0=1時，時，rVpln20如圖所示，球體半徑如圖所示，球體半徑R，均勻帶，均勻帶電量電量Q，細桿長

25、，細桿長l，均勻帶電量，均勻帶電量q.例例求求 (1) 桿在帶電球的電場中所具有桿在帶電球的電場中所具有的電勢能；的電勢能；(2) 桿受到的電場力；桿受到的電場力；解解 (1) 球體外任一點的電勢球體外任一點的電勢(以無窮遠為電勢零點以無窮遠為電勢零點)rQV04在細桿上取電荷元在細桿上取電荷元 dq= dr ( =q/l )，并取無窮遠為勢能零點，并取無窮遠為勢能零點，則電荷元則電荷元 dq 在帶電球體電場中所具有的電勢能在帶電球體電場中所具有的電勢能rlqrQqrQVd4d4d00(3) 當桿的左端從球面運動到圖示位置電場力所作的功。當桿的左端從球面運動到圖示位置電場力所作的功。RQqrx

26、ld dr細桿具有的電勢能細桿具有的電勢能lxxrlqrQVd40 (2) 桿受到的電場力桿受到的電場力xVF)(14)11(400lxxqQlxxlqQ (3) 細桿左端在球面處時的電勢能細桿左端在球面處時的電勢能RlRlqQVln401細桿左端移到距球心細桿左端移到距球心 x 處時的電勢能處時的電勢能xlxlqQVln402RQqrxld drxlxlqQln40細桿左端從球面移到距球心細桿左端從球面移到距球心 x 處處的過程中，電場力所作的功為的過程中，電場力所作的功為21VVA)ln(ln40 xlxRlRlqQRlxxlRlqQ)()(ln40RQqrxld dr7.5 等勢面等勢面

27、 電場強度與電勢的微分關系電場強度與電勢的微分關系主要內容：主要內容：1. 等勢面等勢面2. 電場強度與電勢的微分關系電場強度與電勢的微分關系7.5.1 等勢面等勢面電場中電勢相等的點連成的面稱為等勢面。電場中電勢相等的點連成的面稱為等勢面。點電荷點電荷電偶極子電偶極子電場線電場線等勢面等勢面電場線電場線等勢面等勢面帶電平板電容器內部帶電平板電容器內部示波管內部的電場示波管內部的電場電場線電場線等勢面等勢面電場線電場線等勢面等勢面等勢面的性質等勢面的性質:(1) 電場線與等勢面處處正交。電場線與等勢面處處正交。 abldElEqlEqAdcosdd00)(d0baVVqAbaVV 0dcos0

28、lEq0cos2沿等勢面移動電荷時，電場力所作的功為零。沿等勢面移動電荷時，電場力所作的功為零。(2) 規定相鄰兩等勢面間的電勢差都相同規定相鄰兩等勢面間的電勢差都相同 等勢面密等勢面密大大等勢面疏等勢面疏小小(3) 電場強度的方向總是指向電勢降落的方向。電場強度的方向總是指向電勢降落的方向。EE7.5.2 電場強度與電勢的微分關系電場強度與電勢的微分關系取兩相鄰的等勢面取兩相鄰的等勢面ValdbV+dVEnend把點電荷把點電荷 q0 從從 a 移到移到 b ，電，電場力作功為場力作功為nEqd0lEqlEqAdcosdd00VqVVVqAd)d(d00VnElEdddcosnVEdd任意一

29、場點處電場強度的大小等于沿過該點等勢面法任意一場點處電場強度的大小等于沿過該點等勢面法線方向上電勢的變化率，負號表示電場強度的方向指線方向上電勢的變化率，負號表示電場強度的方向指向電勢減小的方向。向電勢減小的方向。元功元功 dA 也可按如下方法表示也可按如下方法表示lEqlEqAdcosdd00lEqld0Vq d0nldd 電場強度在電場強度在 方向的投影等于電勢沿該方向變化率的負值。方向的投影等于電勢沿該方向變化率的負值。u 在直角坐標系中在直角坐標系中nVlVddddxVExyVEyzVEz電勢沿等勢面法線方向的變化率最大電勢沿等勢面法線方向的變化率最大lVElddld進一步可表示為矢量

30、形式進一步可表示為矢量形式VkzVjyVixVE grad)(某點的電場強度等于該點電勢梯度的負值某點的電場強度等于該點電勢梯度的負值例例求求電場強度的分布。電場強度的分布。 已知已知22766zyxxV解解)126(xyxVEx26xyVEyzzVEz14kzjxixykEjEiEEzyx146)612(2例例證證任一點任一點 P 的電勢為的電勢為證明電偶極子任一點電場強度證明電偶極子任一點電場強度) )3(410030rrpprE- -q+qlPrrrVVV)11(40rrqlr cos2 ,cos2lrrlrr2 ,cosrrrlrr0rP點電勢可改寫為點電勢可改寫為)11(40rrqV

31、rrrrq04204cosrqll qprzcoszxy232220)(4zyxpzV2222zyxrrzzrryxyrxxr/ ,/ ,/5043rpzxxVEx5043rpzyyVEy)31(45230rzrpzVEz建立圖示坐標系，有建立圖示坐標系，有P 點電勢為點電勢為因此，因此，P 點電場強度的分量點電場強度的分量- -q+qlPrrr0rkEjEiEEzyxkrpkzj yi xrpz30504)(43寫成矢量式寫成矢量式- -q+qlPrrr0r又又krzr rrkpp , ,0由此，由此，P 點電場強度可寫為點電場強度可寫為zxy)(3(4120030prr rkr rprE)

32、3(410030rrppr例例解解EqqlFFp求電偶極子在均勻電場中所具有的電勢能。求電偶極子在均勻電場中所具有的電勢能。 OVV電偶極子在電場中具有的電勢能電偶極子在電場中具有的電勢能qVqVWWW)(VVq(V- - -V+ + )為為 - -q 和和 + +q 所在處的電勢差，由定義有所在處的電勢差，由定義有cosdEllEVVcosqElWEpW進一步可表示為進一步可表示為本章小結本章小結描述靜電場基本性質的兩個物理量描述靜電場基本性質的兩個物理量E電場強度電場強度 電勢電勢 V兩個基本定理兩個基本定理靜電場的高斯定理靜電場的高斯定理靜電場的環路定理靜電場的環路定理1. 電場強度電場強度(1) 定義式定義式0qFE電場強度是描述靜電場性質的物理電場強度是描述靜電場性質的物理量，其是空間點坐標的單值函數，量，其是空間點坐標的單值函數，是一個矢量。是一個矢量。真空中的庫侖定律真空中的庫侖定律 rerqqF221041(2) 點電荷點電荷 q 產生的電場強度產生的電場