大學物理上海電力學院第一節氣體分子動理論對象：大量分子作熱運動所表現出的熱現象及其規律。任務：研究熱現象的本質，揭露宏觀與微觀的關系。方法：力學定律+統計方法——主要是求“統計平均值”。重點：理想氣體一、基本概念（一）熱力學系統與平衡狀態系統：大量分子組成的物體，稱為“熱力學系統”；平衡狀態：系統在條件（與外界無能量交換、無外力、

內部無能力轉換）下，宏觀性質不隨時間

變化，稱系統處于平衡狀態。注意：處于平衡狀態下的系統，其內部分子運動仍在激烈的運動。此時，宏觀量P（壓強）、T（溫度）不隨時間變化。一、基本概念（一）熱力學系統與平衡狀態系統：大量分子組成的物體，稱為“熱力學系統”；平衡狀態：系統在條件（與外界無能量交換、無外力、

內部無能力轉換）下，宏觀性質不隨時間

變化，稱系統處于平衡狀態。注意：處于平衡狀態下的系統，其內部分子運動仍在激烈的運動。此時，宏觀量P（壓強）、T（溫度）不隨時間變化。P—V圖上一點表示平衡態：PV.aP—V圖上一點表示平衡態：PV.a（二）、平衡過程系統與外界有能量交換時，狀態發生變化。若狀態變化過程中任一中間狀態無限接近平衡態，則該過程為平衡過程（準靜態過程）。（三）、狀態參量描述系統宏觀狀態的物理量。壓強（P）：氣體作用在容器器壁單位面積上的垂直力；單位：牛頓/米2（帕斯卡Pa）

標準大氣壓（atm）

1atm=1.013×10-5Pa（三）、狀態參量描述系統宏觀狀態的物理量。壓強（P）：氣體作用在容器器壁單位面積上的垂直力；單位：牛頓/米2（帕斯卡Pa）

標準大氣壓（atm）

1atm=1.013×10-5Pa溫度（T）：氣體分子的平均平動動能的量度——描述分子運動激烈程度的物理量。

T=273.15+tT：熱力學溫度（K氏）t：攝氏溫度體積（V）：分子熱運動達到的空間。（不是分子的體積）（四）、氣體分子熱運動及其特征作無規則、永恒的運動——與溫度有關；特征：頻繁碰撞、兩次碰撞之間是自由運動。（五）、理想氣體的模型宏觀——溫度不太低、壓強不太大的真實氣體；微觀——大量的作無規則熱運動的彈性小球（遵守牛頓定律）。（六）、氣體分子的自由度（i）

決定物體空間位置的獨立坐標數。單原子分子：i=3，

剛性雙原子：i=5，

剛性三原子以上：i=6（七）、理想氣體的內能——理想氣體分子熱運動的動能之和。（平+轉）（八）、平均碰撞次數（Z）和平均自由程（λ）Z：每秒一個分子與其他分子碰撞的平均次數。λ：每兩次碰撞間一個分子所走過的平均路程。（九）、統計方法描述大量粒子綜合性質和規律的一種方法。設：系統中有N個粒子，M為某物理量或某事件，

NA（或NB）是出現MA（或MB）數值的次數。1、幾率（概率）：2、平均值：3、歸一化條件：4、起伏與漲落。二、基本內容（一）、理想氣體狀態方程在平衡狀態下：二、基本內容（一）、理想氣體狀態方程在平衡狀態下：——摩爾氣體常數——玻耳茲曼常數——單位體積內的分子數（二）、理想氣體的壓強公式

宏觀量壓強與微觀量分子的平均平動動能之間的關系其中——分子的平均平動動能可見：P為統計平均值，揭露宏微關系，少數分子無意義（三）、理想氣體的溫度公式｛分子的平均平動動能同溫度成正比由此可得方均根速率（四）、能量按自由度均分原理（能量統計分布規律）

平均每個理想氣體分子的每一個自由度分得能量為：一個分子的總平均動能：一摩爾理想氣體的內能：摩爾理想氣體的內能：（四）、能量按自由度均分原理（能量統計分布規律）

平均每個理想氣體分子的每一個自由度分得能量為：一個分子的總平均動能：一摩爾理想氣體的內能：摩爾理想氣體的內能：——理想氣體的內能是宏觀量，是溫度的單值函數。（五）、速率統計分布規律——麥克斯韋速率分布1、速率分布函數（五）、速率統計分布規律——麥克斯韋速率分布1、速率分布函數重點理解：——內的分子數；——內的分子數占總分子數的百分比；——附近單位速率區間內分子數所占百分數（幾率）2、速率分布曲線T一定、平衡態：～曲線2、速率分布曲線T一定、平衡態：～曲線（1）圖中小矩形面積的意義內的分子數占總分子數的百分比；（2）曲線和橫坐標所圍面積等于1。——歸一化（3）最可幾速率（最慨然速率）

T一定時，位于附近分子的幾率最大。令：得：（4）同種分子T變化時，曲線的變化規律（4）同種分子T變化時，曲線的變化規律T增大時，由于曲線面積不變、增大，曲線趨向平滑。（5）T相同，不同分子的曲線位置：3、三種速率統計平均值我們已知：最可幾速率：方均根速率：算術平均速率：3、三種速率統計平均值我們已知：最可幾速率：方均根速率：算術平均速率：顯然，（六）、平均碰撞次數和平均自由程定性記住比值關系第二節熱力學基礎對象：大量分子熱運動的宏觀現象。重點：理想氣體任務：研究宏觀狀態變化過程中的熱功轉換的規律。方法：以實驗為基礎，從功能角度分析研究。（一）熱力學第一定律1、三個基本物理量：內能（E）、功（A）、熱量（Q）（1）理想氣體的內能：（2）功（A）——系統壓力對外作功——過程量微小過程作功有限過程作功P用過程曲線方程代入（2）功（A）——系統壓力對外作功——過程量微小過程作功有限過程作功P用過程曲線方程代入等溫過程：等壓過程：P=C等容過程：V=C絕熱過程：γ為絕熱系數（下面將復習）（3）熱量Q：系統與外界或物體之間由于溫度不同而交換的熱運動能量。——過程量

定容摩爾熱容量：一摩爾理想氣體在等容過程中，溫度沒升高1度所吸收（或放出）的熱量。（3）熱量Q：系統與外界或物體之間由于溫度不同而交換的熱運動能量。——過程量

定容摩爾熱容量：一摩爾理想氣體在等容過程中，溫度沒升高1度所吸收（或放出）的熱量。如：等容過程系統吸熱：定壓摩爾熱容量：一摩爾理想氣體在等壓過程中，溫度沒升高1度所吸收（或放出）的熱量。如：等壓過程系統吸熱：比熱容比（絕熱系數）：2、熱力學第一定律能量守恒與轉換定律在熱力學中的表現形式微小過程：有限過程：定律中單位一律使用國際單位：焦耳（τ）1卡=4.18焦耳定律適用始末狀態為平衡態的任何過程、任何系統。本課程中僅研究平衡過程。3、循環過程：

系統從某狀態出發，經一系列變化過程回到初始狀態。特征：一個循環后，系統始末狀態相同：PVPV此時，系統從高溫熱源吸熱Q1Q1而對外作功，同時向低溫熱源放出熱量Q2。Q2一個循環中系統對外所作的凈功等于系統的凈吸熱。研究循環的目的：制造“熱機”“致冷機”熱機效率（正循環）：卡諾循環效率：致冷系數（逆循環）：卡諾循環致冷系數：（二）熱力學第二定律及其統計意義任何熱力學過程都必須遵守熱力學第一定律，但遵守熱力學第一定律的過程并非都能實現。這里有一個方向、條件、和限度。1、可逆過程、不可逆過程PVaLcoV1V2正過程沿原過程，回到a態，系統和外界均無變化，則L過程稱：

可逆過程*實際過程均是不可逆過程——單向性；*可逆過程是實際過程的抽象。2、熱力學第二定律的兩種表述（可有多種表述）開爾文表述：不可能制成一種“循環動作”的熱機，只從“單一熱源”吸熱，使之“完全”變為有用功，開爾文表述：不可能制成一種“循環動作”的熱機，只從“單一熱源”吸熱，使之“完全”變為有用功，而“其他物體不發生變化”。（排除了熱機效率η=100%的理想熱機）克勞修斯表述：熱量不可能“自動地”從低溫物體傳向高溫物體。（排除了理想制冷機，ω=Q2/A外=∞，A外=0）*熱力學第二定律反映熱力學過程以及自然界一切自發過程進行的單向性。微觀意義：

自然界的一切自發過程總是沿著分子運動更加無序的方向進行。統計意義：微觀意義：

自然界的一切自發過程總是沿著分子運動更加無序的方向進行。統計意義：一個孤立系統內部發生的過程總是由對應微觀數目少的宏觀態向著微觀數目多的宏觀態的方向進行，即由熱力學幾率小的宏觀態向熱力學幾率大的宏觀態方向進行。3、熵

克勞修斯熵公式：波爾茲曼熵公式：其中Ω為熱力學幾率：某一宏觀態所包含的微觀數目。熵增原理：孤立系統的熵永不減小dS≥0。“=”對應可逆過程，“＞”對應不可逆過程熱學部分典型例題均為單選題，體型分基本概念、記憶類、計算選擇、分析比較等類型。特別應注意對四基（基本概念、基本理論、基本規律、基本方法）的領會和理解、及靈活應用，不必追求繁瑣、疑難題型。1、分子的平均平動動能，分子的平均動能，分子的平均能量，在一定溫度時有如下關系（）（A）三者一定相等；（B）前兩者相等；（C）后兩者相等；（D）對單原子理想氣體三者相等。知識點：D2、在溫度一定時，氣體分子的平均自由程λ和壓強P的關系為（）（A）λ與P

成正比；（B）λ與P

成正比；（C）λ與P

成反比；（D）λ與P

成反比；知識點：C3、一定量的理想氣體等容升溫，則分子的（）（A）λ增加，Z增加；（B）λ不變，Z增加；（C）λ不變，Z不變；（D）λ增加，Z不變；知識點：同2題B4、是麥克斯韋速率分布函數，則表示哪種速率？（）（A）方均根速率；（B）最可幾速率；（C）算術平均速率；（D）與速率無關。C5、對于理想氣體，下例過程中，哪個過程系統吸熱、內能的增量和對外作功均為負值（）（A）等容降壓過程；（B）等溫膨脹過程；（C）絕熱膨脹過程；（D）等壓壓縮過程。知識點：PVoABCDD6、一物質系統從外界吸收一定的熱量，則（）（A）系統的溫度一定保持不變；（B）系統的溫度一定降低；（C）系統的溫度可能升高，降低或保持不變；（D）系統的溫度一定升高。知識點：Q=△E+A＞0C7、一定量的理想氣體經歷了下列哪個狀態變化過程后，它的內能變化是增大的？（）（A）等溫壓縮；（B）等容降壓；（C）等壓壓縮；（D）等壓膨脹。知識點：同上D8、關于可逆過程的判斷正確的是（）（A）可逆過程一定是準靜態過程；（B）準靜態過程一定是可逆過程；（C）可逆過程就是能向相反方向進行的過程；（D）是無摩擦的過程一定是可逆過程。知識點：一切實際過程均不可逆。A9、如圖所示的兩個卡諾循環，第一沿ABCDA進行，第二個沿ABC'D'A進行，這兩個循環的效率η1和η2的關系及這兩個循環所作凈功A1和A2的關系是（）（A）η1=η2A1=A2

（B）η1＞η2A1=A2

（C）η1=η2A1＞A2

（D）η1=η2A1＜A2

PVoABCDC'D'T1T2知識點：D10、當氣體的溫度升高時，麥克斯韋速率分布曲線的變化為（）（A）曲線下的面積增大，最可幾速率增大；（B）曲線下的面積增大，最可幾速率減小；（C）曲線下的面積不變，曲線的最高點升高；（D）曲線下的面積不變，曲線的最高點降低。知識點：歸一化條件D11、熱力學第二定律指出了熱力學過程進行的方向性和條件，下列表述中正確的是（）（A）功可以全部轉化為熱，但熱不能全部轉化為功；（B）熱量可以從高溫物體傳向低溫物體，反之不能；（C）對孤立系統而言，其內部發生的過程，總是由幾率小的宏觀態向幾率大的宏觀態進行；（D）不可逆過程就是不能向相反方向進行的過程。C12、4mol的雙原子分子理想氣體，在溫度為T時，其內能為（）（A）12RT；（B）10RT；（C）12kT；（D）10kT知識點：B第三節波動學基礎對象：研究由無數個連續不斷的質點群構成的系統——彈性介質的運動任務：討論機械波的特征和基本規律（波的基礎是振動在理論力學中考）重點：平面簡諧波——簡諧振動狀態在介質中沿一個方向的傳播一、波動的基本概念（一）機械波的產生和傳播機械振動在彈性媒質中的傳播過程——機械波（彈性波）產生機械波的條件：波源和彈性介質（二）波的傳播特征1、波在傳播過程中，各質點只在各自平衡位置振動，不隨逐流，而狀態（相位）向前傳播；（二）波的傳播特征1、波在傳播過程中，各質點只在各自平衡位置振動，不隨逐流，而狀態（相位）向前傳播；2、簡諧波中各質點振動的頻率、振幅、周期相同，但相位沿前進方向依次落后；3、隨著波的傳播，波形向前傳播（現象），能量在傳播（實質）。（三）波的分類根據性質：機械波、電磁波、物質波根據振動與傳播的方向：縱波、橫波根據波陣面形狀：平面波、柱面波、球面波…根據波源的狀態：脈沖波、連續波（四）波的幾何描述（四）波的幾何描述1、波面和波前：介質中相位相同的點所連成的曲面稱波面，在某一時刻最前方的波面稱波前。波面波前2、波線：沿波的傳播方向取線又稱波射線。波線波線與波面正交平面波：波面為平面；球面波：波面為球面。（五）描述波的物理量及其關系波長（λ）——同一波線上振動位相差2π的兩相鄰質點間的距離；周期（T）——一個完整波形通過波線上一點所需要的時間；（五）描述波的物理量及其關系波長（λ）——同一波線上振動位相差2π的兩相鄰質點間的距離；周期（T）——一個完整波形通過波線上一點所需要的時間；頻率（ν）——單位時間內通過波線上一點的完整波形的數目。

波的頻率等于波源振動質點的頻率，與介質無關。波速（u）——振動狀態（位相）在介質中的傳播速度。同振動無關，僅取決于介質的性質和溫度：繩上的橫波波速：二、平面簡諧波的波函數——解析描述y（質點的振動方向）x（波線）o設原點處質點的振動方程為：沿x方向傳播的波速為uuP點的振動情況，.Px落后0點x/u時間，即P點的振動為：——波函數——波函數討論：1、x=常數，振動表示；2、t=常數，波形；3、x≠常數、t≠常數，反映波在傳播；4、縱波、橫波都適用，若沿X軸負向傳播，則三、波的能量（一）體積之能量動能勢能（取）總能量：（二）能量密度平均能量密度：（三）能流和能流密度通過某面積S的平均能流（波的功率）：能流密度——單位時間內通過單位面積的能流：又稱“波的強度”：光強、聲強等。四、惠更斯原理介質中波面上各點都可看著次級波的波源，任一時刻這些子波的包跡就是新的波面。五、波的疊加原理、干涉、駐波（一）波的疊加原理當幾列波在同一介質中傳播而相遇時，在相遇區域內任一質點振動的位移是各列波單獨存在時在該點引起位移的矢量和。（二）波的干涉1、干涉條件：同頻率、同振動方向、相遇點位相差恒定的相干波。2、干涉公式：（二）波的干涉1、干涉條件：同頻率、同振動方向、相遇點位相差恒定的相干波。2、干涉公式：..s1s2r1r2.PP點的合振動為：其中：當干涉加強干涉減弱當干涉加強干涉減弱若波程差干涉加強干涉減弱（三）駐波1、產生條件：兩列振幅相等的相干波，在同一直線上相向傳播。2、特征：波節波腹（三）駐波1、產生條件：兩列振幅相等的相干波，在同一直線上相向傳播。2、特征：波節波腹駐波是干涉的特例——穩定的分段振動。（1）波腹處合振幅最大、波節處合振幅最小；（2）相鄰波節（或波腹）間距為λ/2；（3）兩波節間位相相同（或為2π）；（4）波節兩側位相相反，為π的突變；（5）駐波的能量在波節的勢能和波腹的動能之間轉換，但不傳播。3、半波損失當波由波疏介質垂直入射至波密介質，并在交界面上反射，則反射點為波節，即反射波有半波損失（位相發生π的突變）。六、多普勒效應

當波源或觀察者或兩者皆相對介質運動時，使觀察者接受到的頻率有所改變的現象稱“多普勒效應”。令：——觀察者的速度——波源的速度——波的傳播速度，且三者在同一條直線上。其中，“+”對應接近波源、“-”對應遠離波源令：——觀察者的速度——波源的速度——波的傳播速度，且三者在同一條直線上。其中，“+”對應接近波源、“-”對應遠離波源其中，“-”對應接近波源、“+”對應遠離波源如：生活中“鳴笛的火車接近我們時，頻率變高。七、聲波、超聲波、次聲波如果波源在彈性介質中激起的機械縱波的頻率在20Hz＜ν＜20000Hz，則引起人的聽覺，為聲波。

ν＞20000Hz——超聲波

ν＜20Hz——次聲波前面所講的機械波規律適用于聲波。波動學例題1、機械波的波動方程為y=0.04cos8π（t+0.02x），則（）（A）其波速為20m/s；（B）振幅為4m；（C）波沿X軸負向傳播；（C）其周期為4s。知識點：C2、一平面簡諧波的方程為y=Acos（Bt-Cx），式中A、B、C均為正值恒量，則（）（A）B為波的頻率，2π/C為波長；（B）2π/B為波長，C/B為波速；（C）2π/B為波的周期，B/C為波速；（D）B/2π為頻率，C/B為波速。知識點：C3、波沿一種介質進入另一種介質時，其傳播速度、頻率、波長都（）（A）都不發生變化；（B）速度和頻率變，波長不變；（C）都發生變化；（D）速度和波長變化，頻率不變。知識點：波速與傳播介質有關，頻率同介質無關，又u=λνD4、波長為λ的駐波中，相鄰波節之間的距離為（）（A）λ/4（B）λ/2（C）3λ/4（D）λB5、當機械波在介質中傳播時，一介質元的最大形變發生在（）（A）介質元離開平衡位置的最大位移處；（B）介質元離開平衡位置-A/2處；（C）介質元在其平衡位置處；（D）介質元離開平衡位置A/2處。知識點：dEK、dEP

同位相、同大小C6、頻率為500Hz的機械波，波速u=360m/s，則同一波線上位相差為π/3的兩點間的相距為（）（Ａ）0.12ｍ；（Ｂ）0.48；（Ｃ）0.36ｍ；（Ｄ）0.24ｍ。知識點：A7、在同一媒質中兩列相干平面簡諧波的強度之比為

I1/I2=4，則兩列波的振幅之比為（）（A）A1/A2=4；（B）A1/A2=2；（C）A1/A2=16；（D）A1/A2=1/4。知識點：B8、圖為沿X軸負方向傳播的平面簡諧行波t=0時的波形，若波動方程用余弦函數表示，則O點處的質點的振動位相為（）（A）0；（B）π/2；（C）π；（D）3π/2。yxou知識點：看波形移動方向，可知＞0，D9、頻率為4Hz沿X軸正向傳播的簡諧波，波線上兩點a和b，若它們開始振動的時間差為0.25秒，則它們的位相差為（）（A）π/2；（B）π；（C）3π/2；（D）2π知識點：D10、兩相干波源A和B，振幅為2cm，相位差為π相距20m，則在兩波源連線的中垂線上任意一點P，兩波迭加后合振幅為（）（A）0；（B）2cm；（C）4cm；（D）2.82cm知識點：波程相等，只與位相差有關，該題位相差為π，故合振幅最小。A第四節波動光學對象：光的波動性干涉、衍射——論述光的波動性偏振——論述光的偏振——橫波重點：干涉關鍵：光程概念、光程差的計算一、基本內容（一）光的干涉1、相干光、相干光的獲得（1）光的相干條件：ν相同，振動方向相同，相遇點位相差恒定。（2）熱光源發光特點：普通光源——原子發光｛獨立性：ν、振向、位相均不同間歇性：持續10-8s—波列通常兩獨立光源或同一光源上的不同部分發光不相干。（3）相干光的獲得（3）相干光的獲得一束光分兩路經不同路徑相遇相干分振幅法分波振面法2、光程、光程差（1）光程=介質折射率×幾何路程（=nd）（2）附加光程=（n－1）t，如：A.B.ntd光程=d+（n－1）t（3）光程差δ：兩相干光在相遇點的光程差δ=｛干涉相長干涉相消3、楊氏雙縫干涉（分波振面法）SS2S1雙狹縫干涉屏干涉圖r1r2dDθxP光程差δ=r2－r1=dsinθ條紋特點：（1）單色光照射，明暗條紋交替，等距分布；（2）白光照射，中央明紋白光，其余各級：紫到紅彩帶；（3）條紋間隔：4、薄膜干涉（重點：垂直入射）（1）均勻薄膜干涉（等傾干涉）en1n2n2討論n1＞n2情況：a.反射光干涉δ=2n1e+？（半波損失）反射光入射光透射光有半波損失無半波損失故，b.透射光干涉干涉同上相反。（2）等厚干涉（劈尖、牛頓環）a.劈尖干涉θ（1）（2）e光（1）和（2）在表面相遇，光程差為：——同一厚度e對應同一干涉（明或暗）條紋。10條紋定位：e=0處（棱邊）對應暗條紋，其余明暗交替；20條紋間隔：b.牛頓環b.牛頓環nnλ原理同劈尖，所不同的是厚度（θ）成非線性變化。反射光干涉圖樣：中央為暗斑的明暗相間的同心圓環。牛頓環半徑：其中R為牛頓環裝置中半圓透鏡的曲率半徑。（3）邁克爾遜干涉儀邁克耳遜干涉儀邁邁克克耳耳遜遜干干涉涉儀儀（3）邁克爾遜干涉儀M1G1半透明鍍銀層M1反射鏡1M2反射鏡2G2補償玻璃板單色光源M2移動距離△d和條紋移動的個數N之間的關系：（二）光的衍射1、惠更斯—菲涅爾原理：子波干涉。2、夫瑯和費單縫衍射：S*屏幕屏幕解決問題的方法：

波帶法1）設狹縫寬為a，明暗條紋（除中央明紋外）對應的衍射角θ由下式確定：θ2）中央明紋的寬度半角寬度為：2）中央明紋的寬度半角寬度為：寬度：3）相鄰明紋寬度：特點：除中央明紋外，單色光照射時，是明暗交替等距分布的干涉條紋；白光照射時，除中央明紋外，為彩色衍射條紋。4）當a＞＞λ時，衍射不顯著，光以直線傳播。3、光柵衍射1）光柵常數d=a+ba：縫寬、b：不透光部分寬度；2）光柵衍射明暗條紋總效應=單縫衍射+多縫干涉3）光柵公式（主極大公式）3、光柵衍射1）光柵常數d=a+ba：縫寬、b：不透光部分寬度；2）光柵衍射明暗條紋總效應=單縫衍射+多縫干涉3）光柵公式（主極大公式）fxab0屏j()ab+sinjj衍射角4）缺級：對應某一主極大的衍射角正好為單縫衍射極小，則該主極大不存在。4）缺級：對應某一主極大的衍射角正好為單縫衍射極小，則該主極大不存在。即：同時滿足出現缺級得：缺級條件4、小圓孔衍射、光學儀器的分辨率D為圓孔直徑提高分辨率的途徑：D或λ5、X射線衍射相鄰上下兩層原子晶面散射的X射線光程差滿足：d為晶格常數布喇格公式（三）光的偏振1、自然光和偏振光（1）自然光：光矢量E在垂直與傳播方向的平面上。.可以分解為：EyEx且光強Ix=Iy

=I/2（2）振動面：波的振向與傳播方向組成的平面。（3）偏振光表示：10自然光：或20完全偏振光（線偏振光、平面偏振光）：30部分偏振光：40橢圓偏振光：光矢量端點旋轉（振動面）的軌跡是橢圓。2、起偏及其方法（1）偏振片起偏與檢偏a.起偏：偏振片偏振化方向自然光線偏振光I012I0I=b.檢偏、馬呂斯定律線偏振光線偏振光I0II=I0cos2α——馬呂斯定律α是入射光偏振方向與偏振化方向的夾角。（2）利用反射與折射起偏（2）利用反射與折射起偏a.反射與折射起偏n1n2iiγ反射與折射均為部分偏振光b.布儒斯特定律當i=i0

時，（）n1n2i0i0γ完全偏振光i0—布儒斯特角（3）晶體的雙折射起偏（3）晶體的雙折射起偏當一束自然光通過各向異性晶體時（如：方解石），出射光o光和e光均為偏振光。主截面i0γo光e光o（尋常光）光和e（非常光）光均為偏振光3、橢圓偏振光和圓偏振光晶體的“光軸”：光在晶體中沿某一確定方向傳播時，尋常光和非常光不在分開。——這一方向稱為光軸3、橢圓偏振光和圓偏振光晶體的“光軸”：光在晶體中沿某一確定方向傳播時，尋常光和非常光不在分開。——這一方向稱為光軸晶體有“單軸晶體”和“雙軸晶體”方解石、石英云母、硫磺晶片：將晶體表面磨成與光軸平行的厚度為d的晶體薄片d光軸方向單色偏振光垂直晶面入射出射為o光和e光光軸方向AαAOAed光軸方向單色偏振光垂直晶面入射出射為o光和e光光軸方向AαAOAe經過晶片后，o、e二光的位相差為：當△φ=

時，π2d=λ4（no-ne）稱波片14當△φ=

時，πd=λ2（no-ne）稱波片12當△φ=

時，π2d=λ4（no-ne）稱波片14當△φ=

時，πd=λ2（no-ne）稱波片12線圓圓線線線圓圓旋轉方向相反旋轉π24、人工雙折射有一些非晶體（塑料、玻璃、環氧樹脂等）通常是各向同性的，無雙折射現象。但它們經受脅變時，就變成各向異性而顯示出雙折射性質。一些液體在外電場作用下也出現雙折射性質。——這些因外界影響而出現雙折射的現象叫人工雙折射二、波動光學例題1、在楊氏雙縫實驗中，若用白光作光源，干涉條紋的情況為（）（A）中央明紋是白色的；（B）紅色條紋較密；（C）紫色條紋間距較大；（D）干涉條紋為白色。知識點：A2、波長為λ的單色光在折射率為n的媒質中由a點傳到b點位相改變了π，則光從a到b的幾何路程為（）（A）λ/2n；（B）nλ/2；（C）λ/2；（D）λ知識點：A3、在雙縫干涉實驗中，為使屏上的干涉條紋間距變大，可以采用的方法是（）（A）使屏幕靠近雙縫；（A）使兩縫間距變小；（C）把縫寬稍調笮；（D）改用波長小的光源。3、在雙縫干涉實驗中，為使屏上的干涉條紋間距變大，可以采用的方法是（）（A）使屏幕靠近雙縫；