1、電機與拖動基礎電機與拖動基礎測控教研室徐小玲第第8 8章章 交流電機的共性問題交流電機的共性問題電機及拖動基礎電機及拖動基礎 8.1 交流電機的電樞繞組交流電機的電樞繞組 交流電機的定子是由硅鋼片疊壓而成的，在定子鐵心內圓周交流電機的定子是由硅鋼片疊壓而成的，在定子鐵心內圓周上沖有若干定子槽，三相電樞繞組嵌放在定子槽中。三相電樞繞上沖有若干定子槽，三相電樞繞組嵌放在定子槽中。三相電樞繞組是對稱分布的，它們匝數相等，在空間互差組是對稱分布的，它們匝數相等，在空間互差120 電角度。電角度。第第8 8章章 交流電機的共性問題交流電機的共性問題8.1.1 常用術語常用術語 1. 繞組元件繞組元件 與

2、直流電機一樣，交流電機的繞組也是由線圈按照一定規律與直流電機一樣，交流電機的繞組也是由線圈按照一定規律連接而成的，因而稱線圈為繞組元件，它也有單匝與多匝之分。連接而成的，因而稱線圈為繞組元件，它也有單匝與多匝之分。 2. 極距極距 極距是指沿定子鐵心內圓每個磁極所占的范圍，可用長度或極距是指沿定子鐵心內圓每個磁極所占的范圍，可用長度或槽數來表示，即槽數來表示，即第第8 8章章 交流電機的共性問題交流電機的共性問題)(2)m(2p1p1 i槽nZnD（8-1） np: :磁極對數；磁極對數；Z1：總槽數：總槽數 3. 節距節距 槽中線圈的兩根有效邊之間所跨的槽數稱為節距，用符號槽中線圈的兩根有效

3、邊之間所跨的槽數稱為節距，用符號y表表示。線圈的節距示。線圈的節距 y 一般等于或小于極距一般等于或小于極距，若，若 y =，稱為，稱為整距線整距線圈圈；若；若 y ，則稱為，則稱為短距線圈短距線圈。若若 y ，則稱為，則稱為長距線圈長距線圈。 4. 機械角度與電角度機械角度與電角度第第8 8章章 交流電機的共性問題交流電機的共性問題mp n 5. 槽距角槽距角 槽距角是指相鄰兩槽之間的槽距角是指相鄰兩槽之間的電角度電角度，用符號，用符號表示，即表示，即第第8 8章章 交流電機的共性問題交流電機的共性問題1op360Zn （8-3） 6. 每極每相槽數每極每相槽數 為了確保三相繞組的對稱性，為

4、了確保三相繞組的對稱性，每相繞組每相繞組在在每磁極下每磁極下應占有應占有相相等的槽數等的槽數，該槽數稱為每極每相槽數，用符號，該槽數稱為每極每相槽數，用符號q 表示，即表示，即 mnZqp12（8-4） 7. 相帶相帶 為了確保三相繞組的對稱性，為了確保三相繞組的對稱性，每相繞每相繞組在每磁極下應占有相等的區域，這個區組在每磁極下應占有相等的區域，這個區域常用電角度表示，稱為相帶。域常用電角度表示，稱為相帶。由于每極由于每極所對應的電角度是所對應的電角度是180，對三相電機而言，對三相電機而言，每個相帶將占有每個相帶將占有60電角度。電角度。 8. 槽電勢星形圖槽電勢星形圖 當把槽中各線圈的導

5、體按正弦規律變當把槽中各線圈的導體按正弦規律變化的電動勢分別用相量表示時，這些相量化的電動勢分別用相量表示時，這些相量將構成一個輻射狀的星形圖，稱為槽電勢將構成一個輻射狀的星形圖，稱為槽電勢星形圖。星形圖。由槽距角的定義可知，相鄰兩槽由槽距角的定義可知，相鄰兩槽中的導體在空間上互差中的導體在空間上互差電角度，反映到電角度，反映到時間上就是相應的導體感應電動勢互差時間上就是相應的導體感應電動勢互差電角度。電角度。 第第8 8章章 交流電機的共性問題交流電機的共性問題 槽電勢星形圖反映了定槽電勢星形圖反映了定子槽中導體感應電動勢之間子槽中導體感應電動勢之間的相位關系，是交流繞組分的相位關系，是交流

6、繞組分相（在星形圖上劃分各相所相（在星形圖上劃分各相所屬槽號）的基本依據。屬槽號）的基本依據。 第第8 8章章 交流電機的共性問題交流電機的共性問題302436023601Znp槽距角槽距角720360 pn電角度電角度 交流電機電樞繞組的分類比較復雜：交流電機電樞繞組的分類比較復雜： 按照線圈節距按照線圈節距 y，可分為，可分為整距繞組整距繞組和和短距繞組短距繞組； 按照每極每相槽數按照每極每相槽數 q，可分為，可分為整數槽繞組整數槽繞組和和分數槽繞組分數槽繞組； 按照槽內嵌放導體的層數，可分為按照槽內嵌放導體的層數，可分為單層繞組單層繞組和和雙層繞組雙層繞組。 下面簡要介紹三相單層繞組和三

7、相雙層繞組的繞制方法。下面簡要介紹三相單層繞組和三相雙層繞組的繞制方法。第第8 8章章 交流電機的共性問題交流電機的共性問題8.1.2 三相單層繞組三相單層繞組第第8 8章章 交流電機的共性問題交流電機的共性問題2pn241Zo1op30360Zn22p1mnZq62p1nZy 在圖在圖8-4中，如果中，如果N極下導體的感應電動勢極下導體的感應電動勢方向向上，則方向向上，則S極下導體的感應電動勢方向向極下導體的感應電動勢方向向下，下， 組成組成A相繞組的相繞組的8根導體是順著電動勢方根導體是順著電動勢方向串聯起來的。向串聯起來的。實際上，只要將這實際上，只要將這8根導體順根導體順著電動勢方向串

8、聯起來就行，至于串聯的先后著電動勢方向串聯起來就行，至于串聯的先后次序是無關緊要的，次序是無關緊要的， 并不影響合成電動勢的并不影響合成電動勢的大小和相位。大小和相位。 單層繞組的優點是結構簡單，但缺點是當單層繞組的優點是結構簡單，但缺點是當導線較粗時，導線較粗時， 繞組端部排列困難，所以只在繞組端部排列困難，所以只在小容量電機中使用。小容量電機中使用。 當電機容量較大，導線當電機容量較大，導線較粗時，為了端部排列整齊，下線方便，較粗時，為了端部排列整齊，下線方便， 一一般采用般采用雙層繞組雙層繞組。 第第8 8章章 交流電機的共性問題交流電機的共性問題8.1.3 三相雙層繞組三相雙層繞組第第

9、8 8章章 交流電機的共性問題交流電機的共性問題2pn241Z566565y 在雙層繞組中在雙層繞組中，線圈的尾邊可以放在任何一個槽的下層，這線圈的尾邊可以放在任何一個槽的下層，這樣非常便于短距繞組的設計。樣非常便于短距繞組的設計。 短距繞組可以節約材料并改善電短距繞組可以節約材料并改善電動勢波形，所以動勢波形，所以現代交流電機大都采用雙層短距繞組現代交流電機大都采用雙層短距繞組。 從以上介紹可以看出，從以上介紹可以看出，槽電勢星形圖是分析交流繞組的一槽電勢星形圖是分析交流繞組的一個有效方法個有效方法， 不僅可以分析三相單層繞組和三相雙層繞組，還不僅可以分析三相單層繞組和三相雙層繞組，還可以分

10、析比較復雜的繞組，可以分析比較復雜的繞組， 如分數槽繞組、變極調速繞組、多如分數槽繞組、變極調速繞組、多相繞組（六相、十二相等）。相繞組（六相、十二相等）。第第8 8章章 交流電機的共性問題交流電機的共性問題 對比圖對比圖8-5與圖與圖8-4可知，可知，雙層繞組的線圈組數等于磁極數，雙層繞組的線圈組數等于磁極數，是單層繞組的兩倍是單層繞組的兩倍。8.2 電樞繞組的感應電動勢電樞繞組的感應電動勢 設在交流電機定、轉子之間的氣隙中存在著旋轉磁場，該磁設在交流電機定、轉子之間的氣隙中存在著旋轉磁場，該磁場可以是定子或轉子單獨產生，也可以是定、轉子共同產生。旋場可以是定子或轉子單獨產生，也可以是定、轉

11、子共同產生。旋轉磁場的基波分量在氣隙空間按正弦規律分布，其轉速為轉磁場的基波分量在氣隙空間按正弦規律分布，其轉速為n1，稱，稱為為同步轉速同步轉速。第第8 8章章 交流電機的共性問題交流電機的共性問題 根據電磁感應定律，旋轉磁場將切割定、轉子繞組，并在繞根據電磁感應定律，旋轉磁場將切割定、轉子繞組，并在繞組中產生感應電動勢。按照交流繞組的基本構成，組中產生感應電動勢。按照交流繞組的基本構成，先討論一根導先討論一根導體的感應電動勢，再討論線圈及線圈組的感應電動勢，最后討論體的感應電動勢，再討論線圈及線圈組的感應電動勢，最后討論電樞繞組的感應電動勢。電樞繞組的感應電動勢。第第8 8章章 交流電機的

12、共性問題交流電機的共性問題Blve n（8-5） 8.2.1 導體的感應電動勢導體的感應電動勢 在圖在圖8-6中，畫出了定子中，畫出了定子A相繞組的相繞組的一個線圈一個線圈A-X，下面從波形、頻率和大，下面從波形、頻率和大小三個方面分析導體小三個方面分析導體A中的感應電動勢。中的感應電動勢。 1. 感應電動勢的波形感應電動勢的波形 根據電磁感應定律，位于磁場中的根據電磁感應定律，位于磁場中的導體其感應電動勢的瞬時值為導體其感應電動勢的瞬時值為 對于現有的電機，導體的長度和導體切割磁場的速度都是一對于現有的電機，導體的長度和導體切割磁場的速度都是一定的，導體中的感應電動勢與導體切割到的磁通密度成

13、正比，所定的，導體中的感應電動勢與導體切割到的磁通密度成正比，所以以感應電動勢的波形取決于磁通密度的波形感應電動勢的波形取決于磁通密度的波形。顯然，磁通密度在。顯然，磁通密度在空間是正弦分布的（圖空間是正弦分布的（圖8-6b），對應地感應電動勢在時間上也是），對應地感應電動勢在時間上也是正弦分布的，如圖正弦分布的，如圖8-7 所示。所示。 第第8 8章章 交流電機的共性問題交流電機的共性問題Blve n（8-5） 2. 感應電動勢的頻率感應電動勢的頻率 由圖由圖8-6可見，當磁場旋轉過一對極時，導體可見，當磁場旋轉過一對極時，導體A中的感應電中的感應電動勢將變化一個周期。當磁場旋轉一圈轉過動勢

14、將變化一個周期。當磁場旋轉一圈轉過 np 對極對極時，時， 導體導體A中的感應電動勢將變化中的感應電動勢將變化 np 周期。周期。 旋轉磁場的旋轉磁場的轉速是轉速是 n1，其單，其單位是位是r/min，表示磁場旋轉，表示磁場旋轉n1圈的時間是圈的時間是60s，所以感應電動勢，所以感應電動勢en的頻率為的頻率為 第第8 8章章 交流電機的共性問題交流電機的共性問題601pnnf （8-6） 赫茲赫茲（Hz） 3. 感應電動勢的大小感應電動勢的大小 設氣隙磁通密度的最大值為設氣隙磁通密度的最大值為B，則感應電動勢，則感應電動勢en的最大值為的最大值為 第第8 8章章 交流電機的共性問題交流電機的共

15、性問題（8-8） lvBEnmaxfnnnDnDv26022601pp1 i11 iav2BB 1nmaxfE11nmaxn22. 222ffEE（8-6） （8-7） （8-9） （8-10） 每極磁通每極磁通lBav1感應電動勢感應電動勢有效值有效值8.2.2 線圈的感應電動勢線圈的感應電動勢 一匝線圈由兩根導體連接而成，根據線圈節距與電機極距的一匝線圈由兩根導體連接而成，根據線圈節距與電機極距的大小關系，可以分為大小關系，可以分為整距線圈（整距線圈（y =）和和短距線圈（短距線圈（ y ）。 下面分別討論這兩種線圈的感應電動勢。下面分別討論這兩種線圈的感應電動勢。 1. 整距線圈的感應電

16、動勢整距線圈的感應電動勢第第8 8章章 交流電機的共性問題交流電機的共性問題n1n2n1y2EEEE1n1y44. 42fEE1yy44. 4fNE 2. 短距線圈的感應電動勢短距線圈的感應電動勢第第8 8章章 交流電機的共性問題交流電機的共性問題n2n1yEEEy1n1n1y22cos2kEEE2cos22cos2n1n1y1EEk整距線圈感應電動勢短距線圈感應電動勢基波短距因數，其值總是小于基波短距因數，其值總是小于1，表示線圈，表示線圈短距后感應電動勢對比整距時應打的折扣。短距后感應電動勢對比整距時應打的折扣。 y11yy44. 4kfNE 在交流繞組中采用短距線圈后，線圈中的感應電動勢

17、比整距時在交流繞組中采用短距線圈后，線圈中的感應電動勢比整距時雖然有所減小，但是有利于改善旋轉磁場的波形，使之更接近于正雖然有所減小，但是有利于改善旋轉磁場的波形，使之更接近于正弦，同時在旋轉磁場作用下的感應電動勢也更接近于正弦，這些都弦，同時在旋轉磁場作用下的感應電動勢也更接近于正弦，這些都有利于電機性能的改善。有利于電機性能的改善。8.2.3 繞組的感應電動勢繞組的感應電動勢 繞組是將若干個線圈組繞組是將若干個線圈組串聯或者并聯串聯或者并聯而構成的，所以下面先討而構成的，所以下面先討論線圈組的感應電動勢。論線圈組的感應電動勢。 1. 線圈組的感應電動勢線圈組的感應電動勢 不論是單層繞組還是

18、雙層繞組，每一線圈組都是由不論是單層繞組還是雙層繞組，每一線圈組都是由q個線圈串聯個線圈串聯而成的，并且這些串聯線圈分別安置在相鄰的槽中，而成的，并且這些串聯線圈分別安置在相鄰的槽中， 在空間依次相在空間依次相隔隔槽距角，由此構成的繞組即為槽距角，由此構成的繞組即為分布繞組分布繞組，如圖，如圖8-10a所示。所示。第第8 8章章 交流電機的共性問題交流電機的共性問題第第8 8章章 交流電機的共性問題交流電機的共性問題2sin2qqRE q1yyyq2sin2sin2sin2sinkqEqqqEqEE2sin2sinyqq1qqqEEk集中繞組合成電動勢分布繞組合成電動勢w11yq1y11yq)

19、(44. 4)(44. 4kqNfkkqNfE分布因數，其值也總是小于分布因數，其值也總是小于1，表示分布繞組，表示分布繞組感應電動勢對比集中繞組應打的折扣。感應電動勢對比集中繞組應打的折扣。 繞組因數繞組因數q11yw1kkk2sin2yRE 單個線圈的電動單個線圈的電動勢勢 2. 繞組的感應電動勢繞組的感應電動勢 上式中的上式中的qNy是線圈組是線圈組q個串聯線圈的總匝數，如果每相繞組個串聯線圈的總匝數，如果每相繞組的總串聯匝數為的總串聯匝數為N1，則，則每相繞組每相繞組的感應電動勢就是的感應電動勢就是第第8 8章章 交流電機的共性問題交流電機的共性問題w11144. 4kfNE（8-24

20、） 對于單層繞組對于單層繞組aqNnNyp1對于雙層繞組對于雙層繞組aqNnNyp12w11yq1y11yq)(44. 4)(44. 4kqNfkkqNfEa:一相一相繞組繞組有有a條條支路，一支路，一條條支路由若干支路由若干個線個線圈圈組組串串聯聯而成而成第第8 8章章 交流電機的共性問題交流電機的共性問題8.3 電樞繞組的磁動勢和旋轉磁場電樞繞組的磁動勢和旋轉磁場 如果交流電機的定子電樞繞組通入三相對稱的交流電流，如果交流電機的定子電樞繞組通入三相對稱的交流電流，將產生一定的磁動勢及磁場。下面首先分析將產生一定的磁動勢及磁場。下面首先分析單相電樞繞組單相電樞繞組的磁的磁動勢，然后討論動勢，

21、然后討論三相電樞繞組三相電樞繞組的合成磁動勢及磁場。的合成磁動勢及磁場。8.3.1 8.3.1 單相電樞繞組的磁動勢單相電樞繞組的磁動勢 1. 1. 整距集中繞組的磁動勢整距集中繞組的磁動勢 圖圖8-11a8-11a所示是一臺兩極電機的示所示是一臺兩極電機的示意圖。在定子上畫出了一相的整距集中意圖。在定子上畫出了一相的整距集中繞組，當線圈中通過電流時，便產生了繞組，當線圈中通過電流時，便產生了一個兩極磁場。顯然，磁場的強弱取決一個兩極磁場。顯然，磁場的強弱取決于定子線圈匝數于定子線圈匝數Ny和線圈電流和線圈電流iy的乘積的乘積Nyiy，即，即磁動勢磁動勢fy。第第8 8章章 交流電機的共性問題

22、交流電機的共性問題tIicos2yytINtfcos22)(yyy（8-27） 任何瞬間單相電樞任何瞬間單相電樞繞組的磁動勢在空間以繞組的磁動勢在空間以矩形波分布，矩形波的矩形波分布，矩形波的高度隨時間按正弦規律高度隨時間按正弦規律變化。這種在空間位置變化。這種在空間位置固定，而大小隨時間變固定，而大小隨時間變化的磁動勢稱為化的磁動勢稱為脈振磁脈振磁動勢動勢。 第第8 8章章 交流電機的共性問題交流電機的共性問題 對圖對圖8-11b所示的矩形波磁動勢沿圓周進行傅里葉分解，可所示的矩形波磁動勢沿圓周進行傅里葉分解，可以得到相應的基波分量以得到相應的基波分量 xtFxtINtxfcoscoscos

23、cos224),(1yyyy1（8-28） 基波分量的幅值基波分量的幅值 yyy19 . 0INF定子內表面的定子內表面的圓周距離圓周距離 第第8 8章章 交流電機的共性問題交流電機的共性問題q1yyq1y1q9 . 0kIqNkqFF分布因數分布因數 圖圖8 8- -1 12 2 整整距距分分布布繞繞組組的的磁磁動動勢勢y1Fa)b)y2Fy3Fy1Fy2Fy3FORqFyy1FqF1232sin2sinq1qqk 2. 整距分布繞組的磁動勢整距分布繞組的磁動勢 如圖如圖8-12a所示，由所示，由q個整距線圈串聯所構成的線圈組是最簡個整距線圈串聯所構成的線圈組是最簡單的整距分布繞組，每個線圈

24、所產生的基波磁動勢在空間按正弦單的整距分布繞組，每個線圈所產生的基波磁動勢在空間按正弦規律分布，可以用空間相量來表征，規律分布，可以用空間相量來表征，這些這些空間相量之間的相位差應該就空間相量之間的相位差應該就是線圈之間的位移角是線圈之間的位移角，即槽距角，即槽距角 。 3. 雙層短距分布繞組的磁動勢雙層短距分布繞組的磁動勢 圖圖8-13a所示是雙層短距分布繞組的展開圖，同一相線圈的所示是雙層短距分布繞組的展開圖，同一相線圈的上、下層導體要錯開一個距離，上、下層導體要錯開一個距離， 這個距離剛好就是線圈節距所這個距離剛好就是線圈節距所縮短的電角度縮短的電角度。 從繞組電流產生磁場的角度看，從繞

25、組電流產生磁場的角度看，合成磁動勢的大小及波形合成磁動勢的大小及波形只取決于導體電流的大小和方向以及導體的分布情況，而與導只取決于導體電流的大小和方向以及導體的分布情況，而與導體之間的連接次序無關體之間的連接次序無關。因此，可以。因此，可以將所有上層導體看成是一將所有上層導體看成是一個的整距分布繞組，而將所有下層導體看成是另一個的整距分個的整距分布繞組，而將所有下層導體看成是另一個的整距分布繞組布繞組。如圖。如圖8-13b所示，這兩個繞組的基波磁動勢大小相等，所示，這兩個繞組的基波磁動勢大小相等，相位差為電角度相位差為電角度 。 第第8 8章章 交流電機的共性問題交流電機的共性問題第第8 8章

26、章 交流電機的共性問題交流電機的共性問題y1q1yyq)2(9 . 02cos2kkIqNFF2cosy1k短距因數短距因數 4. 單相繞組的磁動勢單相繞組的磁動勢 為了使公式簡明并使用方便，一般采用繞組相電流為了使公式簡明并使用方便，一般采用繞組相電流I 和每相和每相串聯總匝數串聯總匝數N1來計算磁動勢。設繞組的來計算磁動勢。設繞組的并聯支路數為并聯支路數為a，則線圈，則線圈電流電流Iy=I/a；另外，對于；另外，對于雙層繞組雙層繞組， 由式（由式（8-26）可知線圈匝數）可知線圈匝數Ny=aN1/(2npq)。 把這兩個關系式代入上式，把這兩個關系式代入上式， 可得單相繞組基波可得單相繞組

27、基波磁動勢的幅值磁動勢的幅值 第第8 8章章 交流電機的共性問題交流電機的共性問題aqNnNyp12w1p119 . 0knINFy1q1w1kkk繞組因數繞組因數 y1q1yyq)2(9 . 02cos2kkIqNFF 上式對于單層繞組同樣適用。這樣，上式對于單層繞組同樣適用。這樣，單相繞組基波磁動勢單相繞組基波磁動勢的完整表達式為的完整表達式為 第第8 8章章 交流電機的共性問題交流電機的共性問題xtFtxfcoscos),(11（8-31） 該磁動勢的軸線在該磁動勢的軸線在空間固定不動，而空間固定不動，而振幅不斷地隨時間振幅不斷地隨時間做正弦變化。做正弦變化。 8.3.2 三相電樞繞組的

28、合成磁動勢三相電樞繞組的合成磁動勢 通過合理布置定子槽中的三相電樞繞組，能夠有效地減小通過合理布置定子槽中的三相電樞繞組，能夠有效地減小氣隙中的磁動勢諧波。可以認為每相電樞繞組產生的磁動勢在氣隙中的磁動勢諧波。可以認為每相電樞繞組產生的磁動勢在空間是正弦分布的，并且三相磁動勢在空間互差空間是正弦分布的，并且三相磁動勢在空間互差120電角度。電角度。三相電樞繞組的基波磁動勢為三相電樞繞組的基波磁動勢為（8-32）第第8 8章章 交流電機的共性問題交流電機的共性問題)32cos()32cos(),()32cos()32cos(),(coscos),(1C11B11A1xtFtxfxtFtxfxtF

29、txf 根據三角函數的積化和差公式，上式可以寫為根據三角函數的積化和差公式，上式可以寫為將上式中三相電樞繞組磁動勢相加，得到合成基波磁動勢將上式中三相電樞繞組磁動勢相加，得到合成基波磁動勢第第8 8章章 交流電機的共性問題交流電機的共性問題)32cos(21)cos(21),()32cos(21)cos(21),()cos(21)cos(21),(11C111B111A1xtFxtFtxfxtFxtFtxfxtFxtFtxf)cos(),(11xtFtxfw1p11135. 123knINFF第第8 8章章 交流電機的共性問題交流電機的共性問題 圖圖8-14說明說明 是一個幅是一個幅值恒定、正

30、弦分布的行波。值恒定、正弦分布的行波。 由于由于 表示三相電樞表示三相電樞繞組基波合成磁動勢沿氣隙圓周繞組基波合成磁動勢沿氣隙圓周的空間分布，所以它是一個沿氣的空間分布，所以它是一個沿氣隙圓周旋轉的行波，其相對于定隙圓周旋轉的行波，其相對于定子的速度是子的速度是 ),(1txf),(1txf1v同步速度同步速度 221v相應的波長相應的波長 )cos(),(11xtFtxf 可見，可見，定子定子A、B、C三相繞組的磁動勢均可以分解為兩個三相繞組的磁動勢均可以分解為兩個大小相等、轉向相反的旋轉磁動勢。大小相等、轉向相反的旋轉磁動勢。正向旋轉的磁動勢相位相正向旋轉的磁動勢相位相同，其合成磁動勢的幅

31、值是每相正轉磁動勢幅值的同，其合成磁動勢的幅值是每相正轉磁動勢幅值的3倍，而反向倍，而反向旋轉的磁動勢相位互差旋轉的磁動勢相位互差120 ，其合成磁動勢為零。，其合成磁動勢為零。 一個三相對稱繞組通入三相對稱電流時，所產生的一定是一個三相對稱繞組通入三相對稱電流時，所產生的一定是個圓形的旋轉磁場。這個概念不僅可以用上面的數學手段來證個圓形的旋轉磁場。這個概念不僅可以用上面的數學手段來證明，還可以進一步用圖明，還可以進一步用圖8-15來解釋。設三相電流為來解釋。設三相電流為 （8-37）第第8 8章章 交流電機的共性問題交流電機的共性問題)32cos()32cos(cosmCmBmAtIitIi

32、tIi第第8 8章章 交流電機的共性問題交流電機的共性問題右手螺旋右手螺旋定則定則2,mCBmAIiiIi2,mCAmBIiiIi2,mBAmCIiiIi8.3.3 旋轉磁場的基本特點旋轉磁場的基本特點 1）三相對稱繞組通入三相對稱電流所產生的三相基波合成）三相對稱繞組通入三相對稱電流所產生的三相基波合成磁動勢是一個旋轉行波磁動勢是一個旋轉行波，合成磁動勢的幅值是單相電樞繞組脈振合成磁動勢的幅值是單相電樞繞組脈振磁動勢幅值的磁動勢幅值的3/2倍。同理可以證明，倍。同理可以證明，對于對于m相對稱繞組通入相對稱繞組通入m相對稱電流，所產生的基波合成磁動勢也是一個旋轉行波，其相對稱電流，所產生的基波

33、合成磁動勢也是一個旋轉行波，其幅值為每相脈振幅值的幅值為每相脈振幅值的m/2倍。倍。 2）根據旋轉磁場的行波性質，旋轉磁場的電角速度和機械）根據旋轉磁場的行波性質，旋轉磁場的電角速度和機械轉速為轉速為 p160nfn 上式表明，旋轉磁場的轉速上式表明，旋轉磁場的轉速n1僅與電源頻率僅與電源頻率f和電機極對數和電機極對數np有關，稱為有關，稱為同步轉速同步轉速。 第第8 8章章 交流電機的共性問題交流電機的共性問題f 21 3）從圖）從圖8-15可見，旋轉磁可見，旋轉磁場的旋轉方向是從電流超前的相場的旋轉方向是從電流超前的相轉向電流滯后的相，即合成磁動轉向電流滯后的相，即合成磁動勢的軸線是從勢的

34、軸線是從A相轉到相轉到B相，再從相，再從B相轉到相轉到C相。因此相。因此要改變旋轉磁要改變旋轉磁場的方向，只要改變電樞繞組的場的方向，只要改變電樞繞組的相序即可相序即可，也就是將連接到電源，也就是將連接到電源的三相繞組的的三相繞組的3根接線中的任意根接線中的任意2根對調就可以了；根對調就可以了； 4）從圖）從圖8-15還可以看出，還可以看出，當當某相電流達到最大時，旋轉磁動某相電流達到最大時，旋轉磁動勢的波幅剛好轉到該相繞組的中勢的波幅剛好轉到該相繞組的中心線上心線上。第第8 8章章 交流電機的共性問題交流電機的共性問題8.4 交流電機的磁場分析交流電機的磁場分析8.4.1 交流電機的主磁通交

35、流電機的主磁通 當交流電機的定子繞組通入三相對稱電流時，當交流電機的定子繞組通入三相對稱電流時， 便在氣隙中便在氣隙中建立基波旋轉磁動勢，同時產生相應的基波旋轉磁場。建立基波旋轉磁動勢，同時產生相應的基波旋轉磁場。與基波與基波旋轉磁場相對應的磁通稱為主磁通，用旋轉磁場相對應的磁通稱為主磁通，用 m表示。表示。由于旋轉磁場由于旋轉磁場是沿氣隙圓周的行波，而氣隙的長度是非常小的，所以相應的是沿氣隙圓周的行波，而氣隙的長度是非常小的，所以相應的主磁通實際上是與定、轉子繞組同時相交鏈的，這也是判斷主主磁通實際上是與定、轉子繞組同時相交鏈的，這也是判斷主磁通的重要依據。磁通的重要依據。主磁通又稱為氣隙磁

36、通，交流電機就是依靠主磁通又稱為氣隙磁通，交流電機就是依靠氣隙磁通來實現定、轉子之間的能量轉換的。氣隙磁通來實現定、轉子之間的能量轉換的。 第第8 8章章 交流電機的共性問題交流電機的共性問題 電機的磁場分布可以用電機的磁場分布可以用計算機仿真的方法來模擬，計算機仿真的方法來模擬，目前有一些專用的磁場分析目前有一些專用的磁場分析軟件，如軟件，如ANSYS，也可以利，也可以利用用MATLAB軟件。圖軟件。圖8-16所所示就是采用示就是采用MATLAB的有限的有限元工具箱建立的一個交流凸元工具箱建立的一個交流凸極電機的磁場仿真模型，當極電機的磁場仿真模型，當電機轉子通以勵磁電流，并電機轉子通以勵磁

37、電流，并假定定子電流為假定定子電流為0時，其磁場時，其磁場分 布 如 圖分 布 如 圖 8 - 1 7 所 示 。所 示 。第第8 8章章 交流電機的共性問題交流電機的共性問題 交 流 電 機交 流 電 機主磁通經過的主磁通經過的路徑為：路徑為：氣隙氣隙定子齒定子齒定定子軛子軛定子齒定子齒氣隙氣隙轉子轉子齒齒轉子軛轉子軛轉子齒轉子齒氣隙氣隙，這與直流電機這與直流電機相類似。相類似。 第第8 8章章 交流電機的共性問題交流電機的共性問題8.4.2 交流電機的漏磁通交流電機的漏磁通 交流電機定子繞組除產生主磁通外，還產生與定子繞組相交交流電機定子繞組除產生主磁通外，還產生與定子繞組相交鏈而不與轉子

38、繞組相交鏈的磁通，稱為鏈而不與轉子繞組相交鏈的磁通，稱為定子漏磁通定子漏磁通，用，用 1 表示。表示。定子漏磁通按磁通路徑可分為定子漏磁通按磁通路徑可分為3類：類： （1）槽漏磁通槽漏磁通 由一側槽壁橫越至另一側槽壁的漏磁通。由一側槽壁橫越至另一側槽壁的漏磁通。 （2）端部漏磁通端部漏磁通 交鏈于繞組端部的漏磁通。交鏈于繞組端部的漏磁通。 （3）諧波漏磁通諧波漏磁通 當定子繞組通入三相交流電時，在氣隙中當定子繞組通入三相交流電時，在氣隙中除產生基波旋轉磁場外，還產生一系列高次諧波旋轉磁場，以及除產生基波旋轉磁場外，還產生一系列高次諧波旋轉磁場，以及相應的高次諧波磁通。這些諧波磁通雖然同時交鏈定、相應的高次諧波磁通。這些諧波磁通雖然同時交鏈定、 轉子繞組，轉子繞組，但一般不利于電機的正常運行，所以我們把它們作為漏磁通處理。但一般不利于電機