1、- 17- 17世紀意大利世紀意大利格里馬蒂格里馬蒂和英國和英國胡克胡克 觀測到光的衍射現象觀測到光的衍射現象- 1690- 1690年海牙物理學家年海牙物理學家惠更斯惠更斯提出光提出光 的波動性學說的波動性學說- 1801- 1801年年托馬斯托馬斯楊楊雙縫干涉實驗雙縫干涉實驗- 1817- 1817年年菲涅爾菲涅爾解釋并重新演示了光解釋并重新演示了光 的衍射的衍射- 1865- 1865年年麥克斯韋麥克斯韋發表電磁場理論并發表電磁場理論并 預言光是一種電磁波預言光是一種電磁波- 1888- 1888年年赫茲赫茲實驗證實了麥克斯韋的實驗證實了麥克斯韋的 預言預言光的波動性光的波動性定義：具有

2、相同相位的點的集合稱為光的等相面或者波前定義：具有相同相位的點的集合稱為光的等相面或者波前性質：光的傳播方向垂直于波前性質：光的傳播方向垂直于波前假設光在各向同性的均勻介質中傳播假設光在各向同性的均勻介質中傳播電場(E)和磁場(H)相互正交作為一種電磁波，光波是一個橫波，其傳播方向垂直于電場(E)和磁場(H)的振動方向 (1821年，菲涅爾)給定一個空間直角坐標系o-xyz，假設一列平面波始終沿 z 方向傳播，那么這列波可測量的電場可以表示為：其中w為光的角頻率，k = 2p/l為光的傳播常數，它表征光向前傳播時相位變化的快慢。E(z, t) = eEcos(wt - kz)根據光的電場矢量在

3、xy平面上的運動軌跡，可以將光分為： 電場矢量在xy平面上的運動軌跡為一條直線的光稱為線偏振光，它可以表示為兩個相互正交的線偏振光：E E(z, t) = E Ex(z, t) + E Ey(z, t) E Ex(z, t) = e exE0 xcos(wt - kz)E Ey(z, t) = e eyE0ycos(wt - kz +)這兩個垂直分量之間的相位差滿足 = 2mp, 其中m = 0, 1, 2,xyEE00arctan2/12020yxEEEq橢圓偏振光 ( 2mp, m = 0, 1, 2,)2002020sincos2yyxxyyxxEEEEEEEE202000cos22ta

4、nyxyxEEEE2022EEEyx特別地，當兩個相互正交的分量特別地，當兩個相互正交的分量幅度相等，且二者之間的相位差幅度相等，且二者之間的相位差 = = p p/2 + 2/2 + 2mmp p 時，橢圓偏振光時，橢圓偏振光變成圓偏振光：變成圓偏振光：迎著光傳播的方向觀察，根據迎著光傳播的方向觀察，根據 d d取取p p/2/2和和- -p p/2/2，圓偏振光分為右旋，圓偏振光分為右旋圓偏振光和左旋圓偏振光圓偏振光和左旋圓偏振光光的粒子性：光電效應光的粒子性：光電效應 (1887(1887年赫茲發現，年赫茲發現，19051905年愛因斯坦年愛因斯坦成功解釋成功解釋) )1. 1. 光能量

5、的發射與吸收總是以光量子的離散形式進行的光能量的發射與吸收總是以光量子的離散形式進行的2. 2. 光子的能量僅與光子的頻率有關光子的能量僅與光子的頻率有關一個頻率為一個頻率為n n的光子能量為的光子能量為E E = = hnhn 其中其中h h = 6.63 = 6.63 10 10-34 -34 JsJs為普朗克常數為普朗克常數在光的照射下，金屬是否發射電子，僅與光的頻率相關，而在光的照射下，金屬是否發射電子，僅與光的頻率相關，而與光的亮度和照射時間無關。不同的金屬材料要求不同的光與光的亮度和照射時間無關。不同的金屬材料要求不同的光照頻率。照頻率。光速 c = 3 108 m/s波長：l =

6、 c/v當光在媒介中傳播時，速度cm = c/n常見物質的折射率：空氣 1.00027；水 1.33；玻璃 (SiO2) 1.47；鉆石 2.42；硅 3.5折射率大的媒介稱為光密媒介，反之稱為光疏媒介光在不同的介質中傳輸速度不同 兩種不同媒介的界面兩種不同媒介的界面 反射光線位于入射光線和法線所決定的平面內，反射光線和反射光線位于入射光線和法線所決定的平面內，反射光線和入射光線處于法線的兩側，且反射角等于入射角：入射光線處于法線的兩側，且反射角等于入射角：q qinin = q = qr r折射光線位于入射光線和法線所決定的平面內，折射光線和折射光線位于入射光線和法線所決定的平面內，折射光線

7、和入射光線位于法線的兩側，且滿足：入射光線位于法線的兩側，且滿足：n n1 1 sinsin 1 1 = = n n2 2 sinsin 2 2空氣空氣玻璃玻璃光從光密媒質折射到光疏媒質光從光密媒質折射到光疏媒質折射角大于入射角折射角大于入射角n n1 1 sin sin c c = = n n2 2 sin 90 sin 90 c c = sin= sin-1 -1( (n n2 2/ /n n1 1), ), n n1 1 n n2 2 玻璃的折射率為玻璃的折射率為1.501.50，空氣的，空氣的折射率為折射率為1.001.00，如果一束光從，如果一束光從玻璃入射到玻璃玻璃入射到玻璃 -

8、- 空氣界面，空氣界面，那么，當入射角大于那么，當入射角大于4242度時度時，入射光將發生全反射。，入射光將發生全反射。 c光密媒質光密媒質光疏媒質光疏媒質全反射中，光的電場矢量與入射面全反射中，光的電場矢量與入射面垂直時的相移垂直時的相移( ( NN) )和與入射面平行時和與入射面平行時的相移的相移( ( p p) )空氣與玻璃界面n = n1/n2 1 p/2 - cc1 50 mm 50 mm。單模光纖單模光纖優點：不存在模間色散，帶寬大，用于長途傳輸優點：不存在模間色散，帶寬大，用于長途傳輸缺點：芯徑小，較多模光纖而言不容易進行光耦合，需要使缺點：芯徑小，較多模光纖而言不容易進行光耦合

9、，需要使用半導體激光器激勵用半導體激光器激勵多模光纖多模光纖優點：芯徑大，容易注入光功率，可以使用優點：芯徑大，容易注入光功率，可以使用LEDLED作為光源作為光源缺點：存在模間色散，只能用于短距離傳輸缺點：存在模間色散，只能用于短距離傳輸模間色散：每個模式在光纖中傳播速度不同，導致光脈沖在模間色散：每個模式在光纖中傳播速度不同，導致光脈沖在不同模式下的能量到達目的的時間不同，造成脈沖展寬不同模式下的能量到達目的的時間不同，造成脈沖展寬漸變光纖可以減小模間色散：沿著軸心傳播的光經歷的路程短漸變光纖可以減小模間色散：沿著軸心傳播的光經歷的路程短但折射率高，沿纖芯外層傳播的光路程長但折射率低。但折

10、射率高，沿纖芯外層傳播的光路程長但折射率低。Step index fiberGraded index fiberG.652G.652光纖光纖( (常規單模光纖常規單模光纖) ) 在在1310 nm1310 nm工作時，理論色散值為零工作時，理論色散值為零 在在1550 nm1550 nm工作時，傳輸損耗最低工作時，傳輸損耗最低G.653G.653光纖光纖( (色散位移光纖色散位移光纖) ) 零色散點從零色散點從1310 nm1310 nm移至移至1550 nm1550 nm，同時，同時1550 nm1550 nm處處 損耗最低損耗最低G.654G.654光纖光纖( (衰減最小光纖衰減最小光纖)

11、 ) 纖芯純石英制造，在纖芯純石英制造，在1550 nm1550 nm處衰減最小處衰減最小( (僅僅0.185 0.185 dB/km) dB/km)，用于長距離海底傳輸，用于長距離海底傳輸G.655G.655光纖光纖( (非零色散位移光纖非零色散位移光纖) ) 引入微量色散抑制光纖非線性，適于長途傳輸引入微量色散抑制光纖非線性，適于長途傳輸n n1 1a) a) ：光線始終在一個包含光纖中心軸線的平面：光線始終在一個包含光纖中心軸線的平面內傳播內傳播 a-1) a-1) 約束光線：約束在纖芯內部傳播的光線約束光線：約束在纖芯內部傳播的光線 a-2) a-2) 非約束光線：將折射到纖芯外面非約

12、束光線：將折射到纖芯外面b) b) ：光線的傳播軌跡不在一個固定的平面內，并且：光線的傳播軌跡不在一個固定的平面內，并且不不 與光纖的軸線相交與光纖的軸線相交OO 0 0OOP Pr rn n2 2n n1 1QQQQn n2 2P P根據根據SnellSnell定理，子午光線產生內全反射定理，子午光線產生內全反射的最小入射角滿足：的最小入射角滿足：sinsin c c = = n n2 2/ /n n1 1空氣的最小入射角應滿足：空氣的最小入射角應滿足：n nsinsinq q0 0 = = n n1 1sin(sin(p p/2-/2- c c) = () = (n n1 12 2 n n

13、2 22 2) )1/21/2所有小于最小入射角投射到光纖端面的所有小于最小入射角投射到光纖端面的光線都將進入纖芯，并在纖芯光線都將進入纖芯，并在纖芯 - - 包層界面包層界面上被全反射，向前傳播。上被全反射，向前傳播。定義：數值孔徑為定義：數值孔徑為NANA = = n nsinsin 0 0=(=(n n1 12 2 n n2 22 2) )1/21/2 = = n n1 1(2(2D D) )1/21/2其中其中D D = ( = (n n2 2 n n1 1)/ )/n n1 1為纖芯為纖芯- -包層相對折射率差包層相對折射率差數值孔徑是一個小于數值孔徑是一個小于1 1的無量綱的數，其

14、值通常在的無量綱的數，其值通常在0.140.14到到0.500.50之間。數之間。數值孔徑大有利于光耦合。但是數值孔徑太大的光纖模畸變加大，使得值孔徑大有利于光耦合。但是數值孔徑太大的光纖模畸變加大，使得通信帶寬較窄。通信帶寬較窄。n n2 2n n1 1n n2 2纖芯纖芯包層包層 0 0n nq qf f階躍光纖中子午光的傳播階躍光纖中子午光的傳播DDDarnnnararnrn212/112/11)1 ()21 (0)/(21)(折射率分布折射率分布其中其中n n1 1為軸心上的折射率，為軸心上的折射率，n n2 2為包層折射率。為包層折射率。arararNAnrnrNA0)/(1)0()

15、()(2/1222D2)0(1nNA在離纖芯距離在離纖芯距離r r處的數值孔徑為：處的數值孔徑為：其中其中NANA(0)(0)為軸心上的數值孔徑為軸心上的數值孔徑d dn n1 1n n2 2n n2 2光線光線1 1光線光線2 2q q假設：一個平面波的兩條光線假設：一個平面波的兩條光線1 1和和2 2，以角度，以角度 q q p/2- H Hz z) ) 相反相反 EH (EH (E Ez z H Hz z) ) 不同入射角的光激勵出不同的模式。下面為光軸剖面的幾不同入射角的光激勵出不同的模式。下面為光軸剖面的幾個低階橫電模式的場分布。模式的階數等于波導橫向場量零個低階橫電模式的場分布。模

16、式的階數等于波導橫向場量零點點的個數。同時，光的入射角越小，激發的模式階數越低。如的個數。同時，光的入射角越小，激發的模式階數越低。如圖圖所示導波模場并不完全局限在纖芯，而是部分進入包層。它所示導波模場并不完全局限在纖芯，而是部分進入包層。它們們在纖芯區域簡諧變化，在包層按指數衰減。在纖芯區域簡諧變化，在包層按指數衰減。 平板介質波導的分析表明，只有那些具有特定入射角的光平板介質波導的分析表明，只有那些具有特定入射角的光才能激勵起導波模。此外還有其他模式：才能激勵起導波模。此外還有其他模式：輻射模：光的入射角過大，導致光在波導表面產生折射進入輻射模：光的入射角過大，導致光在波導表面產生折射進入

17、包包 層形成包層模。包層模會與導波模分布在包層的能量層形成包層模。包層模會與導波模分布在包層的能量 耦合，導致導波模的功率損耗，因此需要抑制。耦合，導致導波模的功率損耗，因此需要抑制。泄漏模：一些高階模的能量在沿光纖傳播的過程中連續輻射泄漏模：一些高階模的能量在沿光纖傳播的過程中連續輻射出出 纖芯，很快衰減并消失。纖芯，很快衰減并消失。NAannaVlplp222/12221 某個模式成為導波模的條件是，它的傳播常數b滿足下列條件：n2k b n1k。導波模和泄漏模的分界點(截止條件)為：b = n2k。與截止條件相對應的重要參數是歸一化頻率V：它決定了光纖可以支持的模式總數。下圖給出了模式歸

18、一化傳播函數和V的關系。如圖所示，當V 00。awr)(awrkv)exp(awr)exp(awr 如果如果ww00， 將在將在振蕩，振蕩， 將轉換為將轉換為，使能量從，使能量從輻射出去。輻射出去。 ww=0(=0(=n=n2 2k)k)介于傳輸模式和輻射模式的臨界狀態，介于傳輸模式和輻射模式的臨界狀態， 這個這個狀態稱為狀態稱為。 其其u u、 ww和和值記為值記為u uc c、wwc c和和c c，此時，此時V=VV=Vc c=u uc c。 對于每個確定的對于每個確定的v v值，可以從特征方程求出一系列值，可以從特征方程求出一系列u uc c值，每值，每個個u uc c值對應一定的模式，

19、決定其值對應一定的模式，決定其值和值和分布。分布。 當當v v=0=0時，時，可分為兩類。一類只有可分為兩類。一類只有E Ez z、E Er r和和H H分量，分量，H Hz z=H=Hr r=0=0，E E=0=0， 這類在傳輸方向無磁場的模式稱為這類在傳輸方向無磁場的模式稱為( (波波) )，記為，記為TMTM00。 另一類只有另一類只有H Hz z、H Hr r和和E E分量，分量，E Ez z=E=Er r=0=0，H H=0=0，這類在傳，這類在傳輸方向無電場的模式稱為輸方向無電場的模式稱為( (波波) )，記為，記為TETE00。 當當v v00時，電磁場六個分量都存在，這些模式稱

20、為時，電磁場六個分量都存在，這些模式稱為。 混合模也有兩類，混合模也有兩類， 一類一類E Ez zHHz z，記為，記為HEHEvv，另一類，另一類H Hz zEEz z，記為記為EHEHvv。下標。下標v v和和都是整數。都是整數。 第一個下標第一個下標v v是貝塞爾函數的階數，稱為是貝塞爾函數的階數，稱為，它表，它表示在纖芯沿方位角示在纖芯沿方位角繞一圈電場變化的周期數。繞一圈電場變化的周期數。 第二個下標第二個下標是貝塞爾函數的根按從小到大排列的序數，是貝塞爾函數的根按從小到大排列的序數， 稱為稱為，它表示從纖芯中心，它表示從纖芯中心(r=0)(r=0)到到與與交界面交界面(r=a)(r

21、=a)電場變化的半周期數。電場變化的半周期數。 波動方程和特征方程的精確求解都非常繁雜，一般要進行簡波動方程和特征方程的精確求解都非常繁雜，一般要進行簡化。化。 大多數通信光纖的纖芯與包層相對折射率差大多數通信光纖的纖芯與包層相對折射率差都很小都很小( (例例如如0.01)1)(v1)由由HEHEv+1v+1和和EHEHv-1v-1組成，包含組成，包含4 4重簡并。重簡并。 若干低階若干低階LPLPvv模簡化的模簡化的和和和和0w405. 20LPuwu0)(J0u00)(J1uuu1LP01LP11LP405. 2832. 3832. 3520. 5016. 7832. 3016. 7.17

22、3.10654. 8792.11016. 7173.10173.10237.1314LP13LP12LP04LP03LP02LP.vLP表表2.1 2.1 模截止值和遠離截止值模截止值和遠離截止值表表2.2 2.2 低階（低階（v v=0=0和和v v=1=1）模式和相應的）模式和相應的V V值范值范圍圍 四個低階模式的電磁場矢量結構圖 HE11HE21TE01TM01電場磁場 3. 3. 多模漸變型光纖的模式特性多模漸變型光纖的模式特性 傳輸常數的普遍公式為傳輸常數的普遍公式為2121)(21DggMmknbb 式中，式中， n n1 1、 g g和和k k前面已經定義了，前面已經定義了，M

23、M是是， mm( () )是傳輸常數大于是傳輸常數大于的的。經計算經計算 2)2()2(22122VggnkaggMD)2(2122212)2()(DggnknkMmbb 由式由式(2.32)(2.32)看到：看到： 對于對于，gg，M=VM=V2 2/2/2； 對于對于，g=2g=2，M=VM=V2 2/4/4。 根據計算分析，在根據計算分析，在中，中， 凡是凡是和和的組合滿足的組合滿足 q q=2=2+ +v v 的模式，都具有相同的傳輸常數，這些簡并模式稱為的模式，都具有相同的傳輸常數，這些簡并模式稱為。 q q稱為稱為，表示模式群的階數，第，表示模式群的階數，第q q個模式群有個模式群

24、有2q2q個模式，個模式， 把各模式群的簡并度加起來，就得到模式數把各模式群的簡并度加起來，就得到模式數m()=qm()=q2 2。 模式總數模式總數M=QM=Q2 2，QQ稱為稱為，表示模式群總數。，表示模式群總數。 用用q q和和QQ代替代替m()m()和和MM，從式，從式(2.31)(2.31)得到第得到第q q個模式群的傳輸常個模式群的傳輸常數數21221)(21DggqQqknb單模光纖中只有最低階模式單模光纖中只有最低階模式HEHE11 11存在，它的光纖橫向光斑圖類似存在，它的光纖橫向光斑圖類似于左上角的截面圖：于左上角的截面圖：圓柱波導中的模式圓柱波導中的模式結論：低階模能量集

25、中在波結論：低階模能量集中在波導中心，而模式階數越高橫導中心，而模式階數越高橫截面直徑越大且能量分布越截面直徑越大且能量分布越分散分散模場直徑模場直徑 (MFD)(MFD)：光功率為：光功率為e e-2-2E E0 0時的光場半徑寬度時的光場半徑寬度( (E E0 0為軸心為軸心 的光功率的光功率) )，即光纖截面的光斑尺寸。，即光纖截面的光斑尺寸。電場分布一般近似為高斯分布，可以得到模場直徑為：電場分布一般近似為高斯分布，可以得到模場直徑為：HEHE1111偏振態相互正交的兩個簡并模偏振態相互正交的兩個簡并模 任何單模光纖中都存在兩個相互獨立且偏振面相互正交任何單模光纖中都存在兩個相互獨立且

26、偏振面相互正交的簡并模式。由于光纖結構的不完善，使得兩個相互簡并的的簡并模式。由于光纖結構的不完善，使得兩個相互簡并的模式在光纖中以不同的相速度傳播，光纖對它們具有不同的模式在光纖中以不同的相速度傳播，光纖對它們具有不同的有效折射率，即雙折射效應：有效折射率，即雙折射效應：b b = = k k0 0( (n ny y - - n nx x) ) 或者或者 B Bf f = = n ny y - - n nx x ( (低雙折射光纖低雙折射光纖) 10) 10-8-8 B Bf f 10 10-3-3 ( (高雙折射光纖高雙折射光纖) ) 兩個簡并模在傳播時會產生相位差。當二者相位差為兩個簡并

27、模在傳播時會產生相位差。當二者相位差為2 2p p整數倍時，則它們在該點處出現整數倍時，則它們在該點處出現“拍拍”，兩個拍之間的間隔，兩個拍之間的間隔稱為拍長：稱為拍長：L LB B = 2 = 2p p/ /b b。2 2p pp p/2/2單模光纖中的特有現象：光偏振態呈周期變化單模光纖中的特有現象：光偏振態呈周期變化實際中，由于受到應力影響，雙折射系數沿軸實際中，由于受到應力影響，雙折射系數沿軸并非常量，因此線偏振光很快變成任意偏振光。并非常量，因此線偏振光很快變成任意偏振光。選材的準則：選材的準則：1. 1. 能拉長、拉細、具有一定的柔韌性、可卷繞能拉長、拉細、具有一定的柔韌性、可卷繞

28、2. 2. 在特定波長損耗低在特定波長損耗低3. 3. 能使纖芯的折射率略高于包層，滿足波導條件能使纖芯的折射率略高于包層，滿足波導條件按材料分類：按材料分類：1. 1. 無源玻璃纖維；無源玻璃纖維；2. 2. 有源玻璃纖維；有源玻璃纖維；3. 3. 塑料纖維塑料纖維玻璃纖維的主材：玻璃纖維的主材：SiOSiO2 2 - - 物理和化學穩定性好物理和化學穩定性好- - 對通信光波段的透明性好對通信光波段的透明性好折射率差的引入：通過在折射率差的引入：通過在SiOSiO2 2中摻入不同雜質中摻入不同雜質增加非線性效應：通過摻入硫屬元素增加非線性效應：通過摻入硫屬元素GeOGeO2 2-SiO-S

29、iO2 2纖芯，纖芯，SiOSiO2 2包層包層P P2 2OO5 5-SiO-SiO2 2纖芯，纖芯，SiOSiO2 2包層包層SiOSiO2 2纖芯，纖芯，B B2 2OO3 3-SiO-SiO2 2包層包層在在0.28mm0.28mm具有極低損耗具有極低損耗有源光纖：在SiO2中摻入稀土元素 (如：鉺)- 光纖放大器 (如：摻鉺光纖放大器)塑料光纖- 更好的韌性、更耐用，可用于環境惡劣的場合- 損耗比玻璃纖維高，一般用于短距離傳輸- 使用范圍還十分有限兩種基本方法兩種基本方法1. 1. 直接熔化法：直接熔化法： 按傳統制造玻璃的工藝將處在熔融狀態的石英玻璃的純凈按傳統制造玻璃的工藝將處在

30、熔融狀態的石英玻璃的純凈 組分直接制造成光纖組分直接制造成光纖2. 2. 汽相氧化過程：汽相氧化過程： - - 高純度金屬鹵化物高純度金屬鹵化物( (如如SiClSiCl4 4和和GeClGeCl4 4) )與氧反應生成與氧反應生成SiOSiO2 2微粒微粒 - ( - (通過四種不同的方法通過四種不同的方法) )將微粒收集在玻璃容器的表面將微粒收集在玻璃容器的表面 - - 燒結燒結 ( (在尚未熔化的狀態將在尚未熔化的狀態將SiOSiO2 2轉化成玻璃體轉化成玻璃體) ) 制成預制棒制成預制棒 - - 拉絲成纖拉絲成纖直接熔化法：直接熔化法：可用于制造石英可用于制造石英光纖、鹵化物光光纖、鹵

31、化物光纖和硫屬光纖纖和硫屬光纖具有可連續制造具有可連續制造的優點的優點但坯料棒熔化過但坯料棒熔化過程中容易帶來雜程中容易帶來雜質，它的最低損質，它的最低損耗值為耗值為5 dB/km5 dB/kmO2+SiCl4+GeCl4蒸汽1970年 康寧 第一根損耗小于20 dB/km的光纖優點：1. 預制棒不再具有空洞2. 預制棒可以任意長3. 沉積室和熔融室緊密 相連，可以保證制作 環境清潔4. 單模光纖所含的OH- 較低，因此損耗較低 在0.20.4 dB/km1977年日本開發貝爾實驗室設計，用于制造低損耗漸變折射率光纖貝爾實驗室設計，用于制造低損耗漸變折射率光纖燒結后，纖芯由汽相沉積材料構成，包

32、層由原始的石英管構成燒結后，纖芯由汽相沉積材料構成，包層由原始的石英管構成飛利浦提出飛利浦提出19781978年應用于量產年應用于量產沉積效率高、沉積沉積效率高、沉積速度快有利于消除速度快有利于消除包層沉積過程中的包層沉積過程中的微觀不均勻微觀不均勻光纖預制棒置備好之后進行光纖拉絲d = 1025 mm; L = 60120 cm1) 1) 光纖的抗拉強度很高，接近金屬的抗拉強度光纖的抗拉強度很高，接近金屬的抗拉強度2) 2) 光纖的延展性光纖的延展性(1%)(1%)比金屬差比金屬差(20%)(20%)3) 3) 當光纖內存在裂紋、氣泡或雜物，在一定張力下容易斷裂當光纖內存在裂紋、氣泡或雜物，在一定張力下容易斷裂4) 4) 包層中摻入二氧化鈦可以增強機械可靠性包層中摻入二氧化鈦可以增強機械可靠性5) 5) 光纖遇水容易斷裂且損耗增大光纖遇水容易斷裂且損耗增大6) 6) 在低溫下損耗隨溫度降