基于反對稱化分子動力學模型模擬中能重離子碰撞具,理論上可采用分子動力學模型對核反應過程進行模擬.反對稱化分子反應系統的演化過程.6頁(P105-110)追蹤重建重離子碰撞的整個動力學演化過程的方法，這種方法（TransportTheory）。中能重離子反應的反應機制非常復雜，模擬中能重離子碰撞的動力學演化過程本質上是處理一個在強相互作用和庫侖場下的體系的動力學過程，發展這種輸運理論有助于理解同位旋自由度和相——同位旋矢量勢、核介質內同位旋相關的子多體體系的演化是一個十分復雜的過程，尤其是在費米能區重離子碰撞占主導的高能重離子碰撞和以平均場耗散和泡利阻塞效應占主導碰撞的過渡區域。任何想要描述中能重離子碰撞的理論模型都必須同在過去的二十年里，中能重離子核反應半經典微觀輸運模型的發展取展。這些半經典微觀輸運模型主要有兩類，Boltzmann-Uehlin多體可觀測量，特別是無法處理中能重離子碰撞中十分重要的多重碎（CMD）方法，通過考慮了測不準原理和泡利阻塞原理而發展了能夠處理碎片形成問題的量子分子動力學（QMD）模型，每一個核子不再被看作點粒核子的空間波函數采用高斯波包描述，復雜的量子多體體系采用相空間分法處理得到系統的密度和動量分布，計算核子位置和動量的波包中心服從另外，通過考慮波包的彌散（Diffuse）和收縮（Sh其中是核子的空間波函數：力學模型（FMD）中所有波包的寬度都作為動力學變量的處理每個波包的位置和動量構成的矩心：特性，能夠很好地描述穩定核基態的性質，甚至可用于核結構研究夠很好地重建多數原子核結合能的變化趨勢，重建真實的原子核結合能中存些殼效應、團簇效應和奇偶效應[12]等量子特性。此外，團簇波函數矩心不受定諤方程，但實際上不可能求解量子態隨時間的真實演化，而是通過各種終態波函數線性疊加得到：多體密度矩陣則由波函數的集合近似獲得：和同位旋的兩個波包在相空間中非常接近，也不能說它們表示的兩個核子量，如輕粒子和中等質量碎片的多重性、能譜和角分布等，都[14-18]。AMD模擬重離子核反MontaCaro方法從[0,kF]檢查演化得到的初始核的真實性和穩定性?；鶓B初始核的真實性一般論計算與實驗測量的結合能和電荷半徑等加以證實，而穩定性則是觀子的相空間分布并結合電荷半徑、平均結合能等隨時間的演化加以檢有明顯的變化，說明該初始化原子核穩定，可以作為中能核-核碰撞的靶核低能時形成復合核的初始核。研究發現，初始化核質量數越大，其結合能綜合考慮原子核比結合能和均方根電荷半徑，本研究將其與實驗作為初始核包含進了更多的漲落。當然，在彈核和靶核形成初始系統時核子在碰撞初態時的方向是隨機選取的。即使是相同的初始狀態，由于在構建系統動力學演化初始狀態的時候，因為考慮到彈核和靶核之間用，會根據碰撞參數和入射靶核的能量而把兩個近似基態的碰撞核放在演化和跟蹤。在步長為的時間內所有的核子在相互作用勢下按照各動，結束時則按照一定的演化規律進行動力學演化，反復執行該演化。其中第一行為炮彈核和靶核的核子密度投影到反應平面上隨時間的演化圖，而第二、三行分別是投影到反應平面的質子和中子密度隨時間的演始膨脹并經歷多重碎裂過程。這里的多重碎裂與統計多重碎裂的描子和質子的密度。等高線的標度為線性的，最小的獨立的圈代中炮彈和靶核重疊區域的核子經歷激烈的核子-核子相互作用，稱為中速（NN）源。而重疊部分以外的核子不再經歷激烈的相互作用，這縮形成熱致密核系統，核子-核子發生硬碰撞。在動力學演化后期，高合核將膨脹到極低密度，并經由多重碎裂過程分解，形成碎片或團簇4結果討論40AMeV64Zn+112Sn系統動力學過程進去模擬，獲得演化過程系統的密度分布，參考文獻：【相關文獻】[1]BertschGF．GFBertsc[2]AichelinJ．“Quantum”moleculardynamics—adynamicalmicroscopicn-bodyapproachtoinvestigatefragmentformationandthenuclearequationofstateinheavyioncollisions[J]．PhysicsReports,1991,202(5-6)：233-360.[3]AichelinJ,Rosenha[4]HartnackC,ZhuxiaL,NeiseL,etal．QuantummoleculardynamicsamicroscopicmodelfromUNILACtoCERNenergies[J]．NuclearPhysicsA,1989,495(1-2)：303-319.[5]BoltzmannL．Wien,Ber．66,275(1872)[J]．LecturesonGasTheory.[6]NordheimLW．LWNordheim,Proc．R．Soc(1928)[J]．Proc．R．Soc．London,Ser．A,1928,119：689.[7]UehlingEA,UhlenbeckGE．Transportphenomenaineinstein-boseandfermi-diracgases．i[J]．PhysicalReview,1933,43(7)：552.[8]BaranV,ColonnaM,DiToroM,etal．NuclearcollectivedynamicswithinVlasovapproach[J]．TheEuropean[10]OnoA,HudanS,ChbihiA,etal．Compatibilityoflocalizedwavepacketsandunrestrictedsingleparticledynamicsforclusterformationinnuclearcollisions[J]．PhysicalReviewC,2002,66(1)：014603.[11]Kanada-En'yoY．Y．Kanada-En'yo,Phys．R[12]OnoA,HoriuchiH,MaruyamaT．Nucleonflowandfragmentflowinheavyionreactions[J]．PhysicalReviewC,1993,48(6)：2946.[13]Kanada-En'yoY,KimuraM,HoriuchiH．AntisymmetrizedMolecularDynamics：anewinsightintothestructureofnuclei[J]．ComptesRendusPhysique,2003,4(4-5)：497-520.[14]OnoA,HoriuchiH．AntisymmetrizedmoleculardynamicsofwavepacketswithstochasticincorporationoftheVlasovequation[J]．PhysicalReviewC,1996,53(6)：2958.[15]WadaR,HagelK,CiborJ,etal．Reactionmechanismsandmultifragmentationprocessesin64Zn+58Niat35A-79AMeV[J]．PhysicalReviewC,2000,62(3)：034601.[16]OnoA,HudanS,ChbihiA,etal．Compatibilityoflocalizedwavepacketsandunrestrictedsingleparticledynamicsforclusterformationinnuclearcollisions[J]．PhysicalReviewC,2002,66(1)：014603.[17]WadaR,KeutgenT,HagelK,etal．ReactiondynamicsandmultifragmentationinFermienergyheavyionreactions[J]．PhysicalReviewC,2004,69(4)：044610.[18]HuangM,WadaR,ChenZ,etal．Powerlawbehavioroftheisotopeyielddistributionsinthemultifragmentationregimeofheavyionreactions[J]．PhysicalReviewC,2010,82(5)：054602.[19]AudiG,WapstraAH,ThibaultC．TheAME2003atomicmassevaluation：(II)．Tables,graphsandrefere