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文檔簡介

3.3.1高斯光束的振幅和強度分布4.圖(3-8)基模光斑半徑隨z按雙曲線規律的變化5.基模光斑半徑隨z按雙曲線規律變化，如圖(3-8)。

3.3.2高斯光束的相位分布1.隨坐標而變化，與腔的軸線相交于點的等相位面的方程為

忽略由于z變化引起的的微小變化，用代替，則在腔軸附近有

令，則有：

3.3.2高斯光束的相位分布當z0＞0時，z-z0＜0；而當z0＜0時,z-z0＞0

2.表明等位相面在近軸區域可看成半徑為R0的球面3.由式子可知：當當共焦腔反射鏡面是共焦場中曲率最大的等相位面4.共焦場中等相位面的分布如圖(3-9)所示。

圖(3-9)共焦腔中等位相面的分布1.遠場發散角(全角)

定義為雙曲線的兩根漸近線之間的夾角（參見圖(3-8)）

2.由波動光學知道，在單色平行光照明下，一個半徑為r的圓孔夫瑯和費衍射角(主極大至第一極小值之間的夾角)。與上式相比較可知．高斯光束半角遠場發散角在數值上等于以腰斑為半徑的光束的衍射角，即它已達到了衍射極限。

3.共焦腔基模光束的理論發散角具有毫弧度的數量綴，它的方向性相當好。

4.由于高階模的發散角是隨著模的階次的增大而增大，所以多模振蕩時，光束的方向性要比單基模振蕩差。

3.3.3高斯光束的遠場發散角1.亮度B:單位面積的發光面在其法線方向上單位立體角范圍內輸出去的輻射功率。

2.一般的激光器是向著數量級約為10－6sr的立體角范圍內輸出激光光束的。而普通光源發光(如電燈光)是朝向空間各個可能的方向的，它的發光立體角為4πsr。相比之下，普通光源的發光立體角

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