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文檔簡介

1、 一、實際氣體的等溫線 二、范氏氣體的等溫線 三、理論等溫線和實際等溫線的過渡 四、臨界點 五、氣液兩相的轉變3.5 臨界點和氣液兩相的轉變1教學ppt高溫下CO2 等溫線之特點：（1）臨界溫度31.1以上為氣相等溫線；（2）臨界溫度以下的等溫線可分為3段：P/Pn圖3.7 高溫下CO2 的等溫線（安住斯1869年得出的）n/cm3i）左邊段幾乎與p軸平行的為液相；ii)右邊段為氣相；iii)中間段與v軸平行的直線為氣液共存狀態,此段隨溫度的升高而縮短。一、實際氣體的等溫線2教學ppt定義：液相的比體積為 氣相的比體積為所以，液氣兩相共存時的單位質量體積為：其中x是液相比例，1-x是氣相比例臨

2、界溫度 ：此時的水平段正好消失，即物質處于液氣不分狀態。大于 ：液態不可能存在，物質都處于氣態。3教學ppt實驗等溫線LGCCLGL+G氣液共存線隨 增高變短。 以上，氣液不分。 共存線退化為臨界點。4教學ppt二、范氏等溫線曲線 與實驗共存線 不符。極值點間，一個 對應三個 ， ，平衡不穩定。兩極值點合并為臨界點。范氏方程能近似描述系統的氣相或液相，但不能描述氣液平衡共存狀態。5教學ppt令T取不同的值，則可得到一系列p V曲線(如圖3.8)。由圖可見，它們有如下特點：1. 當T Tc時，曲線類似于理想氣體等溫線(雙曲線)。CpVmO圖3.8 范氏方程的等溫線JND2當T = Tc時，曲線在

3、C點處有一拐點。3. 當T Tc時，曲線的中段有一極小值點J和一極大值點N。曲線JDN的斜率大于零。6教學ppt不滿足平衡穩定性條件，故不能實現。將有相變。曲線AMR段幾乎與p軸平行，也即 很小，液相。曲線OKB段接近理想氣體的等溫線，而且， 很大，氣相。 PP2P1PARMNABDJKOVmVm1Vm2圖3.9 范氏等溫線示意圖7教學pptPP2P1PARMNABDJKOVmVm1Vm2圖3.9 范氏等溫線示意圖對等溫線上兩個狀態而言 三、理論等溫線和實際等溫線的過渡A，B兩點為pT圖上同一點，根據也可由積分等于等溫線與p軸之間由p0到p之間的面積注意平衡相變p、T只有一個獨立變量，T定則p定。僅ADB線代表平衡相變，其它平行于ADB的線不可以。8教學ppt 考慮在p1p2范圍內，給定p、T，什么狀態是穩定的平衡態pV圖P圖9教學pptOKBNDJAMROKBNDJAMR麥克斯韋等面積法則范氏方程的平衡曲線GLG+LNDJ段：最大 不穩定 BN段：JA段：OKBAMR段：最小 穩定 亞穩過飽和蒸氣過熱液體10教學pptPP2P1PARMNABDJKOVmVm1Vm2圖3.9 范氏等溫線示意圖理論等溫線和實際等溫線的過渡：11教學ppt極小點極大點拐點臨界系數范氏物質系統有相同的臨界系數

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