第一章1、與其他物體既沒有物質交換也沒有能量交換的系統稱為立系；2、3、4、平衡態的特點：.系統的各種宏觀性質都不隨時間變化；.熱力學的平衡狀態是一種動的平衡，常稱為熱動平衡；.在平衡狀態下，系統宏觀物理量的數值仍會發生或大或小的漲落；4.對于非孤立系，可以把系統與外界合起來看做一個復合的孤立系5、6、溫度：宏觀上表征物體的冷熱程度；微觀上表示分子熱7、體A體B體C令A與B8、9、體脹系縮系數

、壓強系數

、等溫壓1、理想氣體滿足：玻意耳定律、焦耳定律、阿氏定律、道爾頓分壓1、準靜態過程：進行得非常緩慢的過程，系統在過程匯總1、廣義功1、態B和初態A差UB-UA等于在過程中外界對系統所做的功與系統從外界吸收的熱量之和，熱力學第一定律就是能量守恒定律.UB-UA=W+Q.能量守恒定可以從一種形式轉化為另一種形式，從一個物體傳遞到另一個物1、數H1、1、程1、卡諾循環過程由兩個等溫過程和兩個絕熱過程：等溫膨1、1、熱力學第二定律：1、克氏表述-不可能把熱量從低溫物體傳到高溫物體而不引起其他變化；2、開氏表述-不可能從單一熱源吸熱使之完全變成有用的功而不引起其它變化,第二類永動機2、如果一個過程發生后，不論用任何曲折復雜的方法都不能把它留下的后果完全消除而使一切恢復原狀，這過程稱為不可逆過程2、如果一個過程發生后，它所產生的影響可以完全消除而2、卡諾定理：所有工作于兩個一定溫度之間的熱機，以可2、2、2、2、熵2、自由能2、2、熵增加原理：經絕熱過程后，系統的熵永不減少；孤立3、第二章1、 2、 :3、 熵的全微分表達式：4、 等程;5、 特性函數6、 熱輻射描述，基本概念：黑體輻射；斯特藩波爾茲曼定律:7、 第三章1、 S;FG件2、 程程3、 4、 線；5、 ： ；6、 程:7、 在相變點兩相的化學勢連續，但化學勢的一級偏導數存在突變，稱之為一級相變。一級相變特征：在相變點兩相的化學勢等，兩相可以平衡共存。但是兩相化學勢的一級導數不等，轉變時有潛熱和體積突變。在相變點的兩側，化學勢較低的相是穩8、 但化學勢的二級偏導數存在突變，稱為二級相變。二級相變特征：級相變沒有相變潛熱和比體積突變，但是定壓比熱、定壓膨脹系9、 化學勢的n為n1、愛 倫 費 斯 特 方 程 ：1、第六章1、 用qr1r共2r個2r2、 自 由 粒 子 的 量 子 態 數 ：3、 數:4、 5、 6、 7、 8、 、統；9、 1、玻爾茲曼分布：

.玻色分布：

.費米分布： .1、第七章1、 （費米2、 ： 3、 廣義作用力統計表達式: ；重要例子：4、 熵5、 6、 程:7、 述8、 9、為T粒于1、無法用經典理論解釋的幾種情況：1、原子內的電子對熱容量沒有貢獻；2、氫氣在低溫下的性質經典理論；3、當溫度趨近絕4、在3K1、動1、溫k溫Cv近0合的不好，原因為：由于愛因斯坦理論中作了過分簡化的假設，3N第八章1、 巨配分函數|內能|廣義作用力：|2、 玻色-愛因斯坦凝聚：在TTc時就有宏觀量級的粒子在能級凝聚Tc在0凝聚體不但能量、動量為零，由于凝聚體的微觀狀態完全確定，3、 4、 溫度為T時處在能量為的一個量子態上的平均電子數為5、T=0K時電子分布： .意義是，在在為1在>的每一量子態上平均電子數為零。T＞K時，金屬中自由電子分布：6、 0K為 ;壓強為第九章1、 由f標1…f的f量12pf以12q；1pf共f個變量個2f2、如果隨著一個代表點沿正則方程所確定的軌