1、 第一節第一節 換熱過程換熱過程 第二節第二節 傳熱過程傳熱過程 一、傳熱學的基本概念一、傳熱學的基本概念 二、熱傳遞的三種基本方式二、熱傳遞的三種基本方式 三、導熱三、導熱 四、對流換熱四、對流換熱 五、輻射換熱五、輻射換熱一、傳熱學的基本概念1 、傳熱學傳熱學：傳熱學是研究熱量傳遞規律的學科。：傳熱學是研究熱量傳遞規律的學科。 1)物體內只要存在溫差，就有熱量從物體的高溫部分傳向低溫部分；物體內只要存在溫差，就有熱量從物體的高溫部分傳向低溫部分； 2)物體之間存在溫差時，熱量就會自發的從高溫物體傳向低溫物體。物體之間存在溫差時，熱量就會自發的從高溫物體傳向低溫物體。 由于自然界和生產技術中

2、幾乎均有溫差存在，所以熱量傳遞已成為由于自然界和生產技術中幾乎均有溫差存在，所以熱量傳遞已成為自然界和生產技術中一種普遍現象。自然界和生產技術中一種普遍現象。 2 、熱量傳遞過程熱量傳遞過程：根據物體溫度與時間的關系，熱量傳遞過程可分為兩類：（根據物體溫度與時間的關系，熱量傳遞過程可分為兩類：（ 1 ）穩態）穩態傳熱過程；（傳熱過程；（ 2 ）非穩態傳熱過程。）非穩態傳熱過程。 1）穩態傳熱過程穩態傳熱過程（定常過程）：凡是物體中各點溫度不隨時間而變（定常過程）：凡是物體中各點溫度不隨時間而變的熱傳遞過程均稱穩態傳熱過程。的熱傳遞過程均稱穩態傳熱過程。 2）非穩態傳熱過程非穩態傳熱過程（非定常

3、過程）：凡是物體中各點溫度隨時間的（非定常過程）：凡是物體中各點溫度隨時間的變化而變化的熱傳遞過程均稱非穩態傳熱過程。變化而變化的熱傳遞過程均稱非穩態傳熱過程。 各種熱力設備在持續不變的工況下運行時的熱傳遞過程屬穩態傳熱各種熱力設備在持續不變的工況下運行時的熱傳遞過程屬穩態傳熱過程；而在啟動、停機、工況改變時的傳熱過程則屬過程；而在啟動、停機、工況改變時的傳熱過程則屬 非穩態傳熱過非穩態傳熱過程。程。 3、講授傳熱學的重要性及必要性、講授傳熱學的重要性及必要性 1） 、傳熱學是熱工系列課程教學的主要內容之一，是熱能動力、傳熱學是熱工系列課程教學的主要內容之一，是熱能動力專業必修的專業基礎課。是

4、否能夠熟練掌握課程的內容，直接影專業必修的專業基礎課。是否能夠熟練掌握課程的內容，直接影響到后續專業課的學習效果。響到后續專業課的學習效果。 2 ）、傳熱學在生產技術領域中的應用十分廣泛。如：熱能動力）、傳熱學在生產技術領域中的應用十分廣泛。如：熱能動力學、環境技術、材料學、微電子技術、航空航天技術存在著大量學、環境技術、材料學、微電子技術、航空航天技術存在著大量的傳熱學問題，而且起關鍵性作用。隨著大規模集成電路集成溫的傳熱學問題，而且起關鍵性作用。隨著大規模集成電路集成溫度的不斷提高，電子器件的冷卻問題越顯突出。度的不斷提高，電子器件的冷卻問題越顯突出。 3 ）、傳熱學的發展和生產技術的進步

5、具有相互依賴和相互促）、傳熱學的發展和生產技術的進步具有相互依賴和相互促進的作用。進的作用。 傳熱學在生產技術發展中已成為一門理論體系初具完善、內容傳熱學在生產技術發展中已成為一門理論體系初具完善、內容不斷充實、充滿活力的主要基礎科學。高參數大容量發電機組的不斷充實、充滿活力的主要基礎科學。高參數大容量發電機組的發展，原子、太陽、地熱能的利用，航天技術、微電子技術、生發展，原子、太陽、地熱能的利用，航天技術、微電子技術、生物工程的發展，推動傳熱學的發展，而傳熱學的發展又促進生產物工程的發展，推動傳熱學的發展，而傳熱學的發展又促進生產技術的進步發展。同時，隨著生產技術及新興科學技術的發展，技術的

6、進步發展。同時，隨著生產技術及新興科學技術的發展，又向傳熱學提出了新的挑戰和新的研究課題。又向傳熱學提出了新的挑戰和新的研究課題。 Q),(zyxft1、導熱的基本概念、導熱的基本概念穩態溫度場非穩態溫度場),(zyxft),(zyxft等溫面與等溫線：等溫面與等溫線：在溫度場中在溫度場中, ,將溫度相等的點連成面將溫度相等的點連成面即為等溫面。等溫面與任一平面的交線便是等溫線。即為等溫面。等溫面與任一平面的交線便是等溫線。等溫線與另一條溫度不同的等溫線不可能相交等溫線與另一條溫度不同的等溫線不可能相交, ,它可以它可以是封閉曲線或者終止于物體的界面上。是封閉曲線或者終止于物體的界面上。熱流線

7、與等溫線垂直，且指向溫熱流線與等溫線垂直，且指向溫度降低的方向。度降低的方向。2）、）、用用grad tgrad t表示。它是在等溫面表示。它是在等溫面法線方向上單位長度的溫度法線方向上單位長度的溫度增量增量, ,它是一個矢量它是一個矢量, , 指向溫度指向溫度增大的方向增大的方向ntnttgradn0limn熱流的方向與溫度梯度方向相反熱流的方向與溫度梯度方向相反 3）熱流量單位時間內通過某一給定面積的熱量稱為熱流量，記為，單位w。 4）熱流密度（面積熱流量）單位時間內通過單位面積的熱量稱為熱流密度，記為q，單位w/。WAgradtQ熱流量2/mWgradtq熱流密度)/(Kmwgradtq

8、1）、）、 平壁導熱平壁導熱（1）、單層平壁）、單層平壁平壁的長和寬遠遠大于，且兩側壁面溫度保持t1和t2，則熱量只沿x方向傳導，為一維溫度場。dxdtq無內熱源、常物性、一維穩態導熱微分方程022xta022dxtd4、導熱熱阻的分析、導熱熱阻的分析1cdxdt一次積分21cxct二次積分邊界條件210ttxttx時，時，12121tcttc112txtttrttttq21阻平壁單位面積的導熱熱ARr123123（2）、多層平壁的導熱）、多層平壁的導熱12111ttq23222ttq34333ttq穩態：q1=q2=q333221133221141tttq（1）、單層圓筒壁）、單層圓筒壁導熱

9、只沿半徑方向drdtrdrdtAql12rdrqdtl2分離變量積分crqtlln2邊界條件2211ttrrttrr時，時，2）圓筒壁導熱）圓筒壁導熱121221ln2)ln(ln2rrqrrqttll通過每米管長的導熱量mWrttttddql2121111ln2為每米管長的導熱熱阻12ln21ddrl（2）、多層圓筒壁的導熱）、多層圓筒壁的導熱343232121411ln21ln21ln21ddddddttq 當d2/d12時，若按平壁計算，其誤差不超過4；當d2/d11.3時，其誤差不超過0.5。對于鍋爐中的管子、冷凝器中的管子以及氣缸壁，都可以用平壁公式來計算。 四、對流換熱四、對流換熱

10、1) 對流對流：是指由于流體的宏觀運動，從而使流體各部分之間發：是指由于流體的宏觀運動，從而使流體各部分之間發生相對位移，冷熱流體相互摻混所引起的熱量傳遞過程。生相對位移，冷熱流體相互摻混所引起的熱量傳遞過程。 對流僅發生在流體中，對流的同時必伴隨有導熱現象對流僅發生在流體中，對流的同時必伴隨有導熱現象。 2) 對流換熱對流換熱：流體流過一個物體表面時的熱量傳遞過程，稱為：流體流過一個物體表面時的熱量傳遞過程，稱為對流換熱。對流換熱。 3） 、對流換熱的分類、對流換熱的分類 根據對流換熱時是否發生相變來分根據對流換熱時是否發生相變來分：有相變的對流換熱和無：有相變的對流換熱和無相變的對流換熱。

11、相變的對流換熱。 根據引起流動的原因分根據引起流動的原因分：自然對流和強制對流。：自然對流和強制對流。 1 1、對流換熱的基本概念、對流換熱的基本概念（1 ）自然對流）自然對流：由于流體冷熱各部分的密度不同而引起：由于流體冷熱各部分的密度不同而引起流體的流動。流體的流動。 如：暖氣片表面附近受熱空氣的向上流動。如：暖氣片表面附近受熱空氣的向上流動。 （2 ）強制對流）強制對流：流體的流動是由于水泵、風機或其他壓：流體的流動是由于水泵、風機或其他壓差作用所造成的。差作用所造成的。 (3 ）沸騰換熱及凝結換熱）沸騰換熱及凝結換熱： 液體在熱表面上沸騰及蒸汽在冷表面上凝結的對流換液體在熱表面上沸騰及

12、蒸汽在冷表面上凝結的對流換熱，稱為沸騰換熱及凝結換熱（相變對流沸騰）。熱，稱為沸騰換熱及凝結換熱（相變對流沸騰）。 運動著的流體與固體壁面之間的熱傳遞運動著的流體與固體壁面之間的熱傳遞過程稱為對流換熱。對流換熱是熱對流過程稱為對流換熱。對流換熱是熱對流和熱傳導兩種熱傳遞基本方式同時起作和熱傳導兩種熱傳遞基本方式同時起作用的一種復雜的熱傳遞過程。因此用的一種復雜的熱傳遞過程。因此,影響影響對流換熱的因素遠比導熱要多。對流換熱的因素遠比導熱要多。222fttAQ2222221RttAttQffAR2121 1）、對流換熱系數）、對流換熱系數KmWtq2固體壁面溫度與流體溫度之間溫差的絕對值；熱流密

13、度，約定恒取正值；對流換熱系數,簡稱換熱系數,單位為（）。2）、影響換熱系數的因素）、影響換熱系數的因素（1）.流體流動的動力因素強迫對流自然對流無流體微團的橫向脈動，法線方向為導熱流體冷、熱部分的密度差產生的浮升力引起，無整齊的宏觀運動，浮升力的大小是決定因素。（2）.流體流動的狀態層流紊流過渡狀態外力迫使流體產生運動，有整齊的宏觀運動，流速是決定因素。有流體微團的橫向脈動（3）.流體的熱物性導熱系數、比熱容c、動力粘度、密度（4）.換熱壁面的熱狀態（壁溫的大?。┯邢嘧儫o相變壁溫高于流體飽和溫度，發生汽化沸騰現象對流換熱系數比有相變時小得多（5).換熱壁面的幾何因素換熱壁面的形狀、大小以及相

14、對于流動方向的位置都會引起換熱系數的變化。3)、確定對流換熱系數的方法、確定對流換熱系數的方法數學分析法、實驗法和類比法(1).數學分析法質量守恒、能量守恒和動量守恒描述一般的對流換熱現象，利用某一特定現象的單值條件，建立一個對流換熱的物理模型，進行數學分析，求得換熱系數。現象所服從的基本規律某一具體的換熱現象數學分析對流換熱現象=對流換熱微分方程組+單值條件邊界層方法的分析解離散化方法的數值解求近似解(2).實驗法經驗法半經驗法利用實驗測得的數據，計算出換熱系數值，再利用在該實驗范圍內獲得的一系列值，整理成經驗公式。根據換熱現象的物理模型，用相似理論找到判別一組相似的對流換熱現象所具有的充要

15、條件，應用大量實驗數據整理出適用于某一實驗范圍內的準則方程?，F象所服從的基本規律某一具體的換熱現象相似理論對流換熱現象=對流換熱微分方程組+單值條件準則方程(3).類比法將對流換熱過程中的熱量傳遞和動量傳遞相類比，用數學關系式將兩個傳遞現象聯系起來，由流體流動的阻力規律來求解對流換熱規律。理論分析或實驗測試熱量傳遞和動量傳遞的類比規律基本規律和基本假設對流換熱現象=流體流動的阻力規律對流換熱規律4、對流換熱熱阻分析、對流換熱熱阻分析 典型的對流換熱過程的特征典型的對流換熱過程的特征（1）平壁的對流換熱）平壁的對流換熱3121PrRe664. 0mmmNu 定性溫度)(21wfmttt定形尺寸為

16、沿流動方向平壁的長度L（2）圓筒壁的對流換熱）圓筒壁的對流換熱入口段的熱邊界層較薄，局部換熱系數比充分發展段入口段的熱邊界層較薄，局部換熱系數比充分發展段的高，且沿著主流方向逐漸降低，逐漸靠近充分發展的高，且沿著主流方向逐漸降低，逐漸靠近充分發展段，局部換熱系數逐漸趨于穩定。工程技術中常常利段，局部換熱系數逐漸趨于穩定。工程技術中常常利用入口段換熱效果好這一特點來強化設備的換熱。用入口段換熱效果好這一特點來強化設備的換熱。1）對流換熱熱阻分析）對流換熱熱阻分析用管子進口和出口截面上的平均溫度的算術平均值來表示定性溫度)(21fffttt2）典型的對流換熱過程的特征）典型的對流換熱過程的特征A.

17、流體橫掠單管時的換熱（1）受迫對流換熱）受迫對流換熱B、流體橫掠圓管束時的換熱、流體橫掠圓管束時的換熱（2）自然對流換熱）自然對流換熱流體受壁面加熱或冷卻而引起的自然對流換熱流體受壁面加熱或冷卻而引起的自然對流換熱 與流體在壁面附近的由溫度差異所形成的浮升力有與流體在壁面附近的由溫度差異所形成的浮升力有關。不均勻的溫度場造成了不均勻的密度場，由此關。不均勻的溫度場造成了不均勻的密度場，由此產生的浮升力成為運動的動力。在熱壁面上的空氣產生的浮升力成為運動的動力。在熱壁面上的空氣被加熱而上浮被加熱而上浮,而未被加熱的較冷空氣因密度較大而而未被加熱的較冷空氣因密度較大而下沉。所以自然對流換熱時下沉。

18、所以自然對流換熱時,壁面附近的流體不像受壁面附近的流體不像受迫對流換熱那樣朝同一方向流動。一般情況下，不迫對流換熱那樣朝同一方向流動。一般情況下，不均勻溫度場僅發生在靠近換熱壁面的薄層之內。在均勻溫度場僅發生在靠近換熱壁面的薄層之內。在貼壁處，流體溫度等于壁面壁面溫度貼壁處，流體溫度等于壁面壁面溫度tW，在離開壁，在離開壁面的方向上逐步降低至周圍環境溫度。面的方向上逐步降低至周圍環境溫度。 A、無限空間自然對流換熱、無限空間自然對流換熱換熱面附近流體的運動狀況只取決于換熱面的形狀、尺寸和溫換熱面附近流體的運動狀況只取決于換熱面的形狀、尺寸和溫度，而與空間圍護壁面無關，因此稱為無限空間自然對流換

19、熱。度，而與空間圍護壁面無關，因此稱為無限空間自然對流換熱。B、有限空間自然對流換熱、有限空間自然對流換熱(3) 蒸氣凝結換熱蒸氣凝結換熱膜狀凝結：膜狀凝結：如果能夠濕潤，蒸汽就在壁面上形成一如果能夠濕潤，蒸汽就在壁面上形成一層液膜，并受重力作用而向下流動，稱為膜狀凝結。層液膜，并受重力作用而向下流動，稱為膜狀凝結。珠狀凝結：珠狀凝結：當冷凝液體不能濕潤冷卻壁面時當冷凝液體不能濕潤冷卻壁面時,它就在它就在冷表面上形成小液滴冷表面上形成小液滴,飽和蒸氣在這些液滴上凝結飽和蒸氣在這些液滴上凝結,使使液滴形成半徑愈來愈大的液珠。當液珠的重力大于液滴形成半徑愈來愈大的液珠。當液珠的重力大于其對壁面的附

20、著力時其對壁面的附著力時,液珠便脫離凝結核心而沿壁面液珠便脫離凝結核心而沿壁面滾下。這些滾下的液珠沖掉了沿途所有的液滴滾下。這些滾下的液珠沖掉了沿途所有的液滴,于是于是蒸氣又在這些裸露的冷壁面上重新在凝結核心處形蒸氣又在這些裸露的冷壁面上重新在凝結核心處形成小液滴。這稱之為珠狀凝結。成小液滴。這稱之為珠狀凝結。 珠狀凝結存在著裸露的表面，所以，其對流換熱系數珠狀凝結存在著裸露的表面，所以，其對流換熱系數比膜狀凝結大。比膜狀凝結大。A、豎壁上的膜狀凝結、豎壁上的膜狀凝結液膜愈厚，愈小。液膜內的溫度分布為線性。B、水平單管上的膜狀凝結、水平單管上的膜狀凝結C、水平管束的膜狀凝結、水平管束的膜狀凝結

21、由于上一排的凝結液流至下一排水平管上會使液膜增厚，使換熱系數降低。D、影響凝結換熱的主要因素、影響凝結換熱的主要因素蒸氣流速的影響當蒸氣流速大于當蒸氣流速大于10 m/s時，若流速方向與液膜下時，若流速方向與液膜下流方向一致，則液膜變薄，換熱系數流方向一致，則液膜變薄，換熱系數增大；增大； 若蒸氣流速與液膜下流方向相反，則液膜增厚，若蒸氣流速與液膜下流方向相反，則液膜增厚，減小。若蒸氣減小。若蒸氣 流動速度很大，以致將液膜吹離壁面，流動速度很大，以致將液膜吹離壁面，則則顯著增大。顯著增大。2.蒸氣中含有不凝結氣體的影響蒸氣中含有不凝結氣體的影響如蒸氣中含有空氣或其它不凝結氣體如蒸氣中含有空氣或

22、其它不凝結氣體,換熱系數就會換熱系數就會顯著下降。顯著下降。在氟利昂制冷裝置中，一旦氟利昂中混入空氣，這些在氟利昂制冷裝置中，一旦氟利昂中混入空氣，這些不凝結的空氣就會聚集在冷凝器管壁附近而嚴重影響不凝結的空氣就會聚集在冷凝器管壁附近而嚴重影響氟利昂蒸氣的凝結換熱，致使冷凝器壓力過高。因此，氟利昂蒸氣的凝結換熱，致使冷凝器壓力過高。因此，必須將聚集在冷凝器中的空氣放掉，以改善凝結換熱必須將聚集在冷凝器中的空氣放掉，以改善凝結換熱過程過程,使冷凝壓力恢復正常。使冷凝壓力恢復正常。(4) 液體沸騰換熱液體沸騰換熱A、泡狀沸騰過程的特點、泡狀沸騰過程的特點1.水在大容器中泡狀沸騰時的溫度分布水在大容

23、器中泡狀沸騰時的溫度分布.汽化核心數與過熱度的關系汽化核心數與過熱度的關系當加熱壁面上的液體具有一定過熱度時，在它的粗當加熱壁面上的液體具有一定過熱度時，在它的粗糙不平處就會形成氣泡，如圖所示，產生汽泡處為糙不平處就會形成氣泡，如圖所示，產生汽泡處為汽化核心。汽化核心。加熱壁面上的氣化核心數，取決于壁面的過熱度加熱壁面上的氣化核心數，取決于壁面的過熱度和壁面的粗糙程度，并隨二者的增加而和壁面的粗糙程度，并隨二者的增加而增加。增加。3.氣泡生成的頻率與過熱度的關系氣泡生成的頻率與過熱度的關系只要加熱面不斷地被加熱只要加熱面不斷地被加熱,氣化核心處就會每隔一氣化核心處就會每隔一定時間形成一個氣泡。

24、每生成一個氣泡所需時間定時間形成一個氣泡。每生成一個氣泡所需時間的倒數稱為的倒數稱為氣泡的生成頻率。氣泡的生成頻率。壁面的過熱度愈大，壁面的過熱度愈大，頻率也愈大。頻率也愈大。泡狀沸騰時壁面過熱度愈大，在單位壁面上的氣化核泡狀沸騰時壁面過熱度愈大，在單位壁面上的氣化核心數愈多，氣泡生成頻率也愈大。顯然此時的換熱系心數愈多，氣泡生成頻率也愈大。顯然此時的換熱系數數也愈高。也愈高。 B、泡狀沸騰變為膜狀沸騰的臨界熱流密度、泡狀沸騰變為膜狀沸騰的臨界熱流密度由泡狀沸騰變為膜狀沸騰的轉折點由泡狀沸騰變為膜狀沸騰的轉折點C時的時的 tcr、 cr以及以及qcr稱作稱作臨界溫差、臨界換熱系數以及臨界熱流密

25、度臨界溫差、臨界換熱系數以及臨界熱流密度。板面過熱度在板面過熱度在D點以后的值，都呈膜態沸騰，人們稱點以后的值，都呈膜態沸騰，人們稱D點為點為“萊登佛羅斯特萊登佛羅斯特”點點。 五、五、 輻射換熱輻射換熱 1）熱輻射）熱輻射(thermal radiation)的本質的本質物體中的原子內部，處于束縛態的電子從高能態能物體中的原子內部，處于束縛態的電子從高能態能級向低能態能級躍遷時，級向低能態能級躍遷時，由于電子躍遷所釋放的能量由于電子躍遷所釋放的能量就以交替變化的電磁波向四周放射出去，這種能量就就以交替變化的電磁波向四周放射出去，這種能量就叫做輻射能。叫做輻射能。 輻射能是原子內部復雜激動的結

26、果。物體的溫度只輻射能是原子內部復雜激動的結果。物體的溫度只要高于絕對零度，它便不可避免地發射出輻射能，物要高于絕對零度，它便不可避免地發射出輻射能，物體的溫度愈高則發射的輻射能量愈多。體的溫度愈高則發射的輻射能量愈多。 熱輻射是不依賴任何介質、用電磁波來傳遞熱能熱輻射是不依賴任何介質、用電磁波來傳遞熱能的一種熱傳遞方式，輻射換熱是可以在真空中以光的一種熱傳遞方式，輻射換熱是可以在真空中以光速進行的熱傳遞過程。速進行的熱傳遞過程。1、輻射換熱的基本概念、輻射換熱的基本概念 根據不同波長范圍的電磁波效應和用途，分為宇宙射線、射線、x射線、紫外線、可見光、紅外線和無線電波等。熱射線的波長主要位于0

27、.4100m的范圍內，其中包括可見光（波長0.40.7m）和紅外線（波長0.725m的近紅外線和波長25100m的遠紅外線）。熱射線2）物體的吸收率、反射率和穿透率）物體的吸收率、反射率和穿透率QA/Q物體的吸收率吸收率AQR/Q物體的反射率反射率RQD/Q物體的穿透率穿透率DQQQQDRA1QQQQQQDRAA+R+D=1A=1的物體稱為黑體黑體(blackbody)R=1的物體稱為白體白體D=1的物體稱為透明體透明體黑體的一切量，都用下標黑體的一切量，都用下標“0”表示表示顏色的深淺對可見光的吸收率影響較大。顏色的深淺對可見光的吸收率影響較大。對紅外線來說，吸收率主要取決于物體表面的粗糙度

28、，對紅外線來說，吸收率主要取決于物體表面的粗糙度，不管什么顏色，平滑面和磨光面，其反射率都要比粗不管什么顏色，平滑面和磨光面，其反射率都要比粗糙面高好幾倍。糙面高好幾倍。3）絕對黑體、絕對白體、絕對透明體）絕對黑體、絕對白體、絕對透明體4）、輻射力和單色輻射）、輻射力和單色輻射力力氣體對于輻射能幾乎不反射，氣體對于輻射能幾乎不反射，R0，A+D=1。當輻射能投射到固體或液體的表面時，在進入表面很當輻射能投射到固體或液體的表面時，在進入表面很小距離內即被吸收完畢，小距離內即被吸收完畢， D0，A+R=1。凡是善于吸收的物體（凡是善于吸收的物體（A比較大），就不善于反射（比較大），就不善于反射（R

29、較小），善于反射的物體，則不善于吸收。較?。?，善于反射的物體，則不善于吸收。（1）、輻射力：輻射力：物體每單位表面積在單位時間內所放射出去的從=0到=的一切波長的輻射總能量。（2）、單色輻射力：單色輻射力：在到d的波長范圍內，物體輻射力為dE，dE除以該波長間隔d所得的商。2/mWAQE3/mWddEE2、 熱輻射的基本定律熱輻射的基本定律 1）、普朗特定律（）、普朗特定律（Plancks law)3)/(51, 0/12mWeCETC各種不同溫度下黑體的單色輻射力按波長變化的規律。2）、維恩位移定律）、維恩位移定律(Wiens displacement law)在一定溫度下，對應于最大單色輻

30、射力的波長m，與該黑體熱力學溫度T成反比。KmTm3109 . 23）、斯蒂芬）、斯蒂芬-波爾茲曼定律波爾茲曼定律 (Stefan-Boltzmanns law）射系數，稱為絕對黑體的輻)/(5.669/1004202400KmWCmWTCEdEEo0,0黑體的輻射力與其本身熱力學溫度的四次方成正比。射常數，稱為絕對黑體的輻)/(105.67/42802400KmWmWTE4）、蘭貝特定律）、蘭貝特定律(Lamberts law)（1）、立體角立體角(solid angle) ：球面上的給定面積對球心所張的球面角，它的大小用該面積除以球面半徑的平方來計算。單位用符號sr（球面度）表示。2rda

31、dsrrasrra2,21,22（2）、可見面積：）、可見面積：沿P方向發射的輻射能，dA的可見面積就是其在與P垂直方向的投影面積。ndApn方向：可見面積為dAp方向：可見面積為dAcos=90，可見面積為0（3）、定向輻射強度）、定向輻射強度(directional radiation intensity)：單位時間內與發射方向垂直的單位可見面積在單位立體角內所發射的輻射能。coscos222rdadAQdddAQdIdadAdadAp)/(2srmW物體表面在半球空間各方向上，如定向輻射強度均相等，即Ip,1=Ip,2=-=In則該物體表面稱為漫輻射漫輻射表面，表面，只有絕對黑體表面才是

32、是漫輻射表面。蘭貝特定律：蘭貝特定律：絕對黑體表面沿半球空間各方向上，定向輻射強度均相等。0IIpcos0, 02IdAdQddadA022cosIrdadAQdIdadAp單位時間內，黑體表面積沿半球空間不同方向在單位單位時間內，黑體表面積沿半球空間不同方向在單位立體角內所發射的輻射能是不同的。立體角內所發射的輻射能是不同的。對于黑體黑體微元面積dA向半球空間發射的輻射能量dQ0,dA黑體輻射力等于其定向輻射強度黑體輻射力等于其定向輻射強度I0的的 倍。倍。dAIdddAIddAIdQdA020200200, 0cossincos0, 00IdAdQEdA黑體輻射能量按波長分布服從普朗克定律

33、，按空間分布服從蘭貝特定律，輻射力的大小由斯蒂芬波爾茲曼定律確定。維恩位移定律揭示了最大單色輻射力的分布規律。5）、基爾霍夫定律（）、基爾霍夫定律（Kirchhoffs law)物體輻射力與吸收率的聯系。表面2輻射換熱收支差額：0AEEq熱平衡時T=T0，q=0AEEAEE00或基爾霍夫定律：基爾霍夫定律：任何物體的輻射力與吸收率的比值恒等于同溫度下的絕對黑體的輻射力，而與物體的性質無關。0332211.EAEAEAE對任何物體（1)、基爾霍夫定律的數學表達式：、基爾霍夫定律的數學表達式：A1，所以，在任何溫度下，各種物體中以絕對黑體的輻射力為最大。物體的輻射力越大，它的吸收率也越大。(2）、

34、黑度）、黑度(blackness or emissivity)：實際物體的輻射力E與同溫度下絕對黑體的輻射力E0之比稱為“黑度”。0EE在溫度相等的熱平衡條件下，物體的黑度恒等于它的吸收率，即A黑度表明物體輻射力接近黑體輻射力的程度，是分析黑度表明物體輻射力接近黑體輻射力的程度，是分析和計算輻射換熱的一個重要參數。同一物體的黑度隨和計算輻射換熱的一個重要參數。同一物體的黑度隨本身的溫度和表面狀態而不同。本身的溫度和表面狀態而不同。單色黑度：單色黑度：物體的單色輻射力E與同溫度下絕對黑體的單色輻射力E0,之比，即：AEE, 01）、灰體（）、灰體（graybody)：如在所有波長下，物體的單色輻

35、射力E與同溫度、同波長下絕對黑體的單色輻射力E0,之比為定值，這樣的物體稱為“灰體”。實際物體稱為灰體的單色黑度。定值, 0EE其值與波長無關，且小于1。3、實際物體的輻射特性、實際物體的輻射特性灰體的性質：灰體的性質：灰體1、灰體的輻射光譜是連續的，而且曲線與同溫度下絕對黑體的光譜曲線相似。2、灰體的吸收率等于其黑度，與投射無關。大多數工程材料在熱射線范圍內可被視為灰體。斯蒂芬波爾茲曼定律也適用于灰體：24400/100100mWTCTCEE00ACCC為灰體的輻射系數任何物體的輻射力恒小于同溫度下黑體的輻射力。任何物體的輻射力恒小于同溫度下黑體的輻射力。2)空間熱阻空間熱阻角系數角系數(a

36、ngle factor) ：表面1發射的輻射能落在表面2上的百分數，用X1,2表示，X1,2稱為表面1對表面2的角系數。X2,1稱為表面2對表面1角系數。1、2兩表面間的輻射換熱量Q1,2為1 , 222, 02, 111 , 02, 1XAEXAEQ1 , 222, 11XAXA溫度相等的熱平衡條件下：2, 01 , 02, 1, 0EEQ兩表面在輻射換熱時其角系數具有相對性。同樣適用于不等溫灰體表面間的輻射換熱計算。)(2, 01 , 02, 111 , 222, 02, 111 , 02, 1EEXAXAEXAEQ2, 112 . 01 , 02, 11XAEEQ2, 111XA兩表面輻

37、射換熱的空間熱阻空間熱阻三個黑體表面組成的封閉空腔的輻射換熱：13 , 12, 11 , 1XXX封閉空腔內的角系數具有完整性。若平面1為平面或凸面時X1,103）有效輻射）有效輻射投射輻射：投射到表面1上的外來輻射。1G吸收輻射：被表面1吸收的部分。11G反射輻射：被表面1反射的部分。11)1 (G本身輻射：表面1的輻射力。1 , 011EE2111 , 011111/)1 ()1 (mWGEGEJ有效輻射有效輻射 ：表面1的本身輻射和反射輻射的總和。1J表面1與外界的輻射換熱量Q1：2111 , 011111/)1 ()1 (mWGEGEJWAGAJQ11111WAJEQ11111 , 0111111A稱為灰體的“表面熱阻表面熱阻”。黑度越大，則表面熱阻越小。4）表面熱阻）表面熱阻兩灰體間的輻射換熱的計算2222, 111112, 01 , 012111AXAAEEQ2, 1121121XAJJQ（1）、）、2個灰體間的輻射換熱個灰體間的輻射換熱12, 11 , 1XX01 , 1X12, 1X5）遮熱板的應用）遮熱板的應用2222, 111112, 01 , 012111AXAAEEQ) 11(1) 11()(221121020112, 1AAXEEAQ) 1() 11(1)(2, 1221102011XAAEEAWTTACTTACE