1、學習好資料歡迎下載2、若以代表單位面積上的內摩擦力，則稱為切應力，根據牛頓內摩擦定律，則的計算公式為：du。dy3、毛細管現象是在 表面張力 的作用下產生的，用測壓管來測管道中水的壓強時，若測壓管太細，會使測量結果： 偏大 （偏大或偏小）。6、理想氣體不可壓縮流體恒定元流能量方程或伯努利方程為：Pu 2Pu2112Z22。Z12 g2g7、均勻流（或漸變流）過流斷面上的壓強分布服從于水靜力學規律，則任一均勻流（或漸變流）過流斷面上的壓強分布規律為：P1Z1P2Z 2。6、求作用于曲面的液體壓力時，我們通常將此壓力分為水平方向和鉛直方向的分力分別進行計算，試寫出水平分力Fx 和鉛直分力Fz 的數

2、學表達式，xF =hc Az Fz=Vp11V12p22V228、寫出恒定總流伯努利方程式：z1z2hl 1 22g2g14、孔口自由出流的基本方程式為：QA2 gH 0。17、已知流速分布 uxy，則旋轉線變形速度x2xyx2y2x 2y 2218、不可壓縮流體三元流連續性微分方程為：u xu yuz0。xyz19、不可壓縮流體的速度分量為：uxx2 , uy2 y, u z0 ，則其速度勢函數1x3y 2。36、對于空氣在管中的流動問題，氣流的能量方程式可以簡化為：v12p2v222 1 。p1hl1 2 ，其中 1225、盛滿水的圓柱形容器，設其半徑為R，在蓋板邊緣開一個孔，當容器以某一

3、個角速度2 R22 r2繞鉛直軸轉動時， 液體中各點壓強分布為： PV2g。2g9、測壓管水頭 Hp 與同一斷面上總水頭v2。H 之間的關系為： H H P2g學習好資料歡迎下載10、用相對壓強表示的恒定氣流能量方程為：p1az2 z1v12p2v22。228lld815、管路阻抗的兩種表達式為：SH和 SPd（或2 d 4 g2 d 4S= SH） 。P16、對圓斷面氣體射流，其射流半徑R 沿射程 S 的變化規律用公式表示為：R3.4as0.294。r0r018、已知流速分布 u yx，則流體旋轉線變形速度y2xy。2y2y 22xx220、無旋流動必然是有勢流動，則有勢流動的速度勢函數與速

4、度分量 ux , uy ,u z的關系為：dx, y, zu x dxu y dyu zdz 。3、用相對壓強表示的氣流能量方程式為：p1az2 z1v12v22p2。224、在漸變流的同一有效截面中，流體的壓強分布滿足(p +Z=C )g9、管路截面突然擴大的局部損失公式為 (v1v2 ) 2)hm2g4、能量損失計算公式用水頭損失表達時，lv2其沿程水頭損失為： h f。d2g7、恒定流動量方程式為：F022Q2 v2011Q1 v14請寫出對于氣體情況下總壓和靜壓、動壓以及位壓之間的關系表達式：pz pv 2g Z 2 Z1。a27請寫出圓管中層流流動沿程阻力系數的一般表達式：64。Re

5、學習好資料歡迎下載10氣體中當地音速 c 的一般計算公式為： ckRT。、無旋流動必然是有勢流動， 則有勢流動的速度勢與速度分量 ux , u y , uz 的關系為： dx, y, zu xdx u y dy u zdz 。、盛滿水的半徑為 R 的圓柱形容器， 在蓋板邊緣開一個孔， 當容器以某一個角速 度繞鉛直軸轉動時，液體中各點壓強PV 分布為：PV2 R22 r 22g。2g3、繞鉛直軸做等角速度旋轉的容器中，旋轉角速度為，液體密度為，則其液體內部壓強 p 的計算公式為： p12r 2gz c 。23、作等加速直線運動容器中，液體相對平衡時壓強分布規律的一般表達式為：p ax gz c

6、。（設容器的加速度為 a）6、薄壁小孔口的流速系數、流量系數與圓柱形外管嘴的流速系數n、流量系數 n 的大小關系為：n ,n 。3、對于氣體而言，同一過流斷面上全壓 Pq 與靜壓之間的關系為： Pqv 2p24.壓強損失： p flv2d28、有一管徑 d=25mm 的室內上水管，如管中流速v=1.0m/s，水的運動粘滯系數1.31 10 6 m2 / s ，則管中水的流態為：紊流。層流： Re= vd <2300紊流： Re= vd >23004、在開口水箱中，當地大氣壓 Pa88.3kN / m2 ，則在水箱中距自由面 h3m 處的絕對壓強 P = 117.7kN/m 2= 1

7、2 mH2O = 1.2 標準大氣壓。8、一圓管直徑 d=2cm，流速 v=12cm/s，水的運動粘滯系數0.013cm 2 / s ，則沿程阻力系數為：0.035。（ =64=64）Revd學習好資料歡迎下載1、簡述運用動量方程式時注意的幾個內容。答： 1）所選的坐標系必須是慣性坐標系； （1 分）2）標明坐標系；（0.5 分）3）正確選擇控制體（ 0.5 分）4）必須明確地假定待求的固體壁面對流體的作用力的方向，并用符號表示。（1 分）5）注意方程式本身各項的正負及壓力和速度在坐標上投影的正負。（1 分）6）問題往往求的是流體對固體壁面的作用力，最后明確回答力的大小和方向。（1 分）2、簡

8、述尼古拉茲實驗曲線中五個阻力分區的沿程阻力系數的影響因素。（1 分）答：、層流區f1 (Re) （1 分）、臨界過渡區f2 (Re) （1 分）、紊流光滑區f3 (Re) （1 分）、紊流過渡區f (Re, K / d ) （ 1 分）、紊流粗糙區（阻力平方區）f ( K / d) （1 分）1、有圖 1 所示的兩個分叉流，下面兩個動量方程對否？正確的應如何表達？對于圖（ a）FQ102v201v1對于圖（ b）FQ103 v302v201v1答：兩個動量方程的表達都不正確（1 分）正確的動量方程為：對于圖（ a）FQ102 v201 v1 （ 2 分）學習好資料歡迎下載對于圖（ b） FQ1

9、021 v 2032 v 301 v1 （ 3 分）332下圖 2 為尼古拉茲粗糙管和工業管道 曲線的比較。圖中實線 A 為尼古拉茲實驗曲線，虛線 B 和 C 為工業管道的實驗曲線，根據圖示闡述在紊流過渡區工業管道和尼古拉茲 曲線的差異，并說明產生這種差異的原因。答：差異：1）工業管道的過渡區曲線在較小的雷諾數下就偏離光滑曲線，（ 1 分）2）工業管道過渡區曲線隨著雷諾數的增加平滑下降，而尼古拉茲曲線則存在著上升部分。（ 1 分）原因：1）在于兩種管道粗糙均勻性的不同。在工業管道中，粗糙是不均勻的，當層流底層比當量糙粒還大很多時， 粗糙中的最大糙粒就將提起對紊流核心內的紊動產生影響，使開始與

10、K/d 有關，實驗曲線也就過早地離開了光滑區。而尼古拉茲粗糙是均勻的，其作用幾乎是同時產生。（ 2 分）2）當層流底層的厚度開始小于糙粒高度后，全部糙粒開始直接暴露在紊流核心內，促使產生強烈的旋渦。 同時，暴露在紊流核心內的糙粒部分隨雷諾數的增長而不斷加大，因而沿程損失急劇上升。 這就是為什么尼古拉茲實驗中過渡區曲線產生上升的原因。（1 分）2、壓強的三種量度單位：單位面積上的力、大氣壓的倍數、液柱高度。9、常壓下， 15時空氣的絕熱指數k1.4,空氣常數的音速 c=340m/s 。（ ckRT ）R 287m2/(s2.k)，則空氣中學習好資料歡迎下載10、要保證兩個流動問題的力學相似， 必

11、須是兩個流動幾何相似， 運動相似 ，動力相似 ，以及兩個流動的邊界條件和起始條件相似。6、在相同作用水頭下，圓柱形外管嘴的過流能力是相同直徑孔口過流能力的1.32倍。 ( 設孔口0.62 ) P1398、圓柱形外管嘴正常工作條件是:（ 1）作用水頭 H0 9.3m （2）管嘴長度 l =_(34)d_ 。10、弗諾得數是慣性力與重力的相對比值。1. 流體靜壓強的特性有兩點， 它們是：流體靜壓強的方向必然是沿著作用面的內法線方向，任一點的流體靜壓強的大小與作用面的方向無關， 只與該點的位置有關。2.流體流動過程中的能量損失一般分為兩類，一是：沿程損失，二是：局部損失。3.在管徑d=100mm，管

12、長 =300mm的圓管中，流動著0.02 ，v=1.04m/s的水，則沿程水頭損失h f=3.31m。 P1824.無限空間淹沒紊流射流的特征有三個，分別為：射流外邊界線呈直線向外擴散、射流各個截面的速度是相似的、射流各個截面上動量守恒。5.我們知道在等壓面上P=常數，等壓面的兩個特征為：等壓面是等勢面、等壓面和質量力正交。6.在紊流中，一方面因時均流速不同，各流層間存在著相對運動，就存在著粘性切應力，另一方面還存在著由脈動引起動量交換產生的慣性切應力。1流體的主要力學性質有：慣性壓縮性和熱脹性、表面張力特性。、重力特性、 粘滯性、5總壓線和勢壓線之間的鉛直距離為動壓；勢壓線和位壓線之間的鉛直

13、距離為靜壓；位壓線和零壓線之間的鉛直距離為位壓。6判別流體流動狀態的參數是雷諾數。11馬赫數是指定點的當地速度和當地音速的比值。3流線是歐拉法對流動的描繪， 跡線是拉格朗日法對流動的描繪。8在紊流光滑管區，沿程阻力系數只與雷諾數有關；在紊流粗糙區，沿學習好資料歡迎下載程阻力系數只與管壁相對粗糙度有關。10、無限空間淹沒紊流射流的特征有三個，分別為：射流外邊界線呈直線向外擴散、射流各個截面的速度是相似的、射流各個截面上動量守恒。9、水在直徑由d1=150mm 突然擴大到d2=300mm 的圓管內流動，在直徑為2的管中的速度為2=1.5m/s，則突然擴大的局部水頭損失md =300mmvh = 1.03m 。1、已知壓強為 98.07kN/m3,0時煙氣的密度為1.34kg / m 3 ，則 200時煙氣的密度為：0.77kg / m3。( 1T12T2 )8、在運用能量方程式求解流速時，一般分為4 個步驟，他們分別為：分析