靜電場(chǎng)的性質(zhì)有源無(wú)旋第1頁(yè)，課件共24頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月第十三講真空中靜電場(chǎng)的電勢(shì)本講主要內(nèi)容：一、靜電場(chǎng)的環(huán)路定理二、靜電場(chǎng)中的電勢(shì)三、電勢(shì)的計(jì)算四、等勢(shì)面電勢(shì)梯度自學(xué)內(nèi)容：帶電粒子在靜電場(chǎng)中的運(yùn)動(dòng)第2頁(yè)，課件共24頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月電場(chǎng)的基本性質(zhì)對(duì)放其內(nèi)的任何電荷都有作用力電場(chǎng)力對(duì)移動(dòng)電荷作功回憶關(guān)于電場(chǎng)強(qiáng)度的理解:(1)電場(chǎng)強(qiáng)度是從電場(chǎng)對(duì)電荷有作用力的角度研究電場(chǎng);(2)電場(chǎng)強(qiáng)度是電場(chǎng)中的點(diǎn)的矢量函數(shù).q0F帶電體下面從電場(chǎng)對(duì)移動(dòng)電荷作功的角度研究電場(chǎng)。第3頁(yè)，課件共24頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月一、靜電場(chǎng)的環(huán)路定理

a點(diǎn)電勢(shì)能b點(diǎn)電勢(shì)能1.靜電場(chǎng)力是保守力2.靜電場(chǎng)力作功等于相應(yīng)電勢(shì)能的減少ab靜電場(chǎng)力的功電勢(shì)能與引力類(lèi)比，都是平方反比力。因此可斷定是保守力！第4頁(yè)，課件共24頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月靜電場(chǎng)的環(huán)路定理：表述:靜電場(chǎng)中場(chǎng)強(qiáng)沿任意閉合環(huán)路的線(xiàn)積分恒等于零即證明

靜電場(chǎng)力是保守力

第5頁(yè)，課件共24頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月討論①靜電場(chǎng)的基本性質(zhì)之二——無(wú)旋（或說(shuō)是保守場(chǎng)）②微分形式兩個(gè)基本方程靜電場(chǎng)的兩個(gè)基本性質(zhì)——有源無(wú)旋第6頁(yè)，課件共24頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月

稱(chēng)ab兩點(diǎn)電勢(shì)差與試驗(yàn)電荷無(wú)關(guān)反映了電場(chǎng)在ab兩點(diǎn)的性質(zhì)若選b點(diǎn)的勢(shì)能為參考零點(diǎn)則a點(diǎn)的電勢(shì)由下式得到二、電勢(shì)

電勢(shì)的定義第7頁(yè)，課件共24頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月關(guān)于電勢(shì)U的理解:(1)電勢(shì)是從電場(chǎng)對(duì)在其中運(yùn)動(dòng)的電荷做功的角度研究電場(chǎng);(2)電勢(shì)是電場(chǎng)中的點(diǎn)的標(biāo)量函數(shù).(3)電勢(shì)的大小是相對(duì)的,電勢(shì)差是絕對(duì)的。靜電場(chǎng)中某點(diǎn)的電勢(shì)即是：靜電場(chǎng)力將單位電荷從這點(diǎn)移到無(wú)限遠(yuǎn)處（零勢(shì)點(diǎn)）所做的功.特別注意！第8頁(yè)，課件共24頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月例:點(diǎn)電荷產(chǎn)生的電場(chǎng)中的電勢(shì)分布孤立負(fù)點(diǎn)電荷周?chē)膱?chǎng)電勢(shì)為負(fù)；離電荷越遠(yuǎn)，電勢(shì)越高.孤立正點(diǎn)電荷周?chē)膱?chǎng)電勢(shì)為正；離電荷越遠(yuǎn)，電勢(shì)越低.解:第9頁(yè)，課件共24頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月1.點(diǎn)電荷電場(chǎng)中的電勢(shì)2.點(diǎn)電荷系電場(chǎng)中的電勢(shì)根據(jù)電場(chǎng)的疊加原理可得:電勢(shì)零點(diǎn)取在無(wú)窮遠(yuǎn)處。電勢(shì)疊加原理標(biāo)量代數(shù)和三、電勢(shì)的計(jì)算第10頁(yè)，課件共24頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月求電勢(shì)的兩種方法：要特別注意兩個(gè)積分的區(qū)別3.連續(xù)分布電荷電場(chǎng)中的電勢(shì)標(biāo)量積分dd第11頁(yè)，課件共24頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月R0例:試計(jì)算均勻帶電細(xì)圓環(huán)軸線(xiàn)上任一點(diǎn)P電勢(shì).設(shè)已知帶電量為q.解:px

xr

dq=dl標(biāo)量積分的方便！第12頁(yè)，課件共24頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月例:計(jì)算電偶極子場(chǎng)中任一點(diǎn)P的電勢(shì).當(dāng)可做如下近似：在中垂線(xiàn)上各點(diǎn)電勢(shì)顯然為零!解:非常簡(jiǎn)單！-q+qlorP第13頁(yè)，課件共24頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月例:均勻帶電球面的電場(chǎng)中的電勢(shì)P場(chǎng)強(qiáng)為零的地方電勢(shì)不一定為零！電勢(shì)為零的地方場(chǎng)強(qiáng)一定為零嗎？

靜電場(chǎng)中某點(diǎn)的電勢(shì)即是：靜電場(chǎng)力將單位電荷從這點(diǎn)移到無(wú)限遠(yuǎn)處（零勢(shì)點(diǎn)）所做的功.解：第14頁(yè)，課件共24頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月結(jié)論：均勻帶電球面的電場(chǎng)中的電勢(shì)、場(chǎng)強(qiáng)P常數(shù)這個(gè)結(jié)論很有用！第15頁(yè)，課件共24頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月空間1例:兩均勻帶電的同心球面，如圖，半徑分別為Ra,Rb，內(nèi)球面帶電量為Qa,外球面帶電量-Qb,求電勢(shì)分布。介紹一種簡(jiǎn)單重要的解法：帶電球面電勢(shì)疊加法213+=213213第16頁(yè)，課件共24頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月空間2空間1空間3帶電球面電勢(shì)疊加法213+=213213第17頁(yè)，課件共24頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月例:平行板電容器兩板間的電勢(shì)差解：平行板電容器內(nèi)部的場(chǎng)強(qiáng)為兩板間的電勢(shì)差方向一致均勻場(chǎng)第18頁(yè)，課件共24頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月+q-q

+-例:求電偶極子在均勻外電場(chǎng)中的電勢(shì)能.解：第19頁(yè)，課件共24頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月電場(chǎng)中電勢(shì)相同的點(diǎn)形成面,連接這些點(diǎn)的面即等勢(shì)面.點(diǎn)電荷的等勢(shì)面:兩個(gè)同號(hào)點(diǎn)電荷的等勢(shì)面:無(wú)限大均勻帶電平行板的等勢(shì)面:等勢(shì)面四、等勢(shì)面電勢(shì)梯度第20頁(yè)，課件共24頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月1.電力線(xiàn)處處垂直等勢(shì)面，除電場(chǎng)強(qiáng)度為零處外2.電力線(xiàn)指向電勢(shì)降的方向等勢(shì)=0

a、b任取處處有靜電場(chǎng)中電荷沿等勢(shì)面運(yùn)動(dòng),電場(chǎng)力不做功.電力線(xiàn)與等勢(shì)面的關(guān)系在等勢(shì)面上任取兩點(diǎn)a、b，則因沿電力線(xiàn)方向移動(dòng)正電荷場(chǎng)力做正功，電勢(shì)能減少。ab3.規(guī)定兩個(gè)相鄰等勢(shì)面的電勢(shì)差相等等勢(shì)面較稀疏的地方,場(chǎng)強(qiáng)較小.等勢(shì)面較密集的地方,場(chǎng)強(qiáng)較大.第21頁(yè)，課件共24頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月U+dUUdn電勢(shì)梯度記為：電場(chǎng)強(qiáng)度與電勢(shì)梯度的關(guān)系尋找的逆變換Endn=-dV.等勢(shì)面的疏密反映了場(chǎng)的強(qiáng)弱——電場(chǎng)中某點(diǎn)場(chǎng)強(qiáng)沿某方向的分量等于電勢(shì)沿此方向空間變化率的負(fù)值。第22頁(yè)，課件共24頁(yè)，創(chuàng)作于2023年2月在靜電場(chǎng)中帶電粒受電場(chǎng)力：帶電粒子在靜電場(chǎng)中的運(yùn)動(dòng)當(dāng)帶電粒子只受電場(chǎng)力(其余力可忽略,例電子槍),則:如果帶電粒子以垂直于電場(chǎng)的速度進(jìn)入電場(chǎng)則做拋物線(xiàn)運(yùn)動(dòng)─示波管