6.5弛豫時間的統(tǒng)計理論_第1頁
6.5弛豫時間的統(tǒng)計理論_第2頁
6.5弛豫時間的統(tǒng)計理論_第3頁
6.5弛豫時間的統(tǒng)計理論_第4頁
6.5弛豫時間的統(tǒng)計理論_第5頁
已閱讀5頁，還剩4頁未讀， 繼續(xù)免費(fèi)閱讀

下載本文檔

版權(quán)說明：本文檔由用戶提供并上傳，收益歸屬內(nèi)容提供方，若內(nèi)容存在侵權(quán)，請進(jìn)行舉報或認(rèn)領(lǐng)

文檔簡介

第五節(jié)弛豫時間的統(tǒng)計理論本節(jié)主要內(nèi)容：6.5.1

(k)表達(dá)式6.5.2

(k)的物理意義

§6.5弛豫時間的統(tǒng)計理論以晶格各向同性以及彈性的電子散射為例說明：(1)究竟在什么情況下可以用

(k)來描述碰撞項(xiàng)？(2)

(k)由什么決定？對于各向同性的彈性散射，能量與的方向無關(guān)，只是k的函數(shù)，k空間的等能面是一些圍繞原點(diǎn)的同心球面。即：彈性散射，k狀態(tài)的電子只能躍遷到相同能量k態(tài)，′6.5.1

(k)表達(dá)式所以對于彈性散射的情況，即E=E'，有1.當(dāng)系統(tǒng)處于平衡態(tài)時f=f0，電子由k態(tài)向k態(tài)的躍遷與由k態(tài)向k態(tài)的躍遷達(dá)到細(xì)致的平衡。′′2.當(dāng)有外場存在和溫度梯度時，一般來說，f偏離平衡態(tài)不太大，這時對于各向同性彈性散射，取又所以對于等能面是球面的彈性散射，只依賴于的模以及之間的夾角

，即

假設(shè)金屬處于恒定溫度下，只施加外電場，玻爾茲曼方程化為：又將上面式子比較得此時沿電場方向，電子散射前后的動量比是：一個波矢為k=kx的電子，經(jīng)過彈性散射到達(dá)的狀態(tài)，如圖所示只有外電場的情況下，弛豫時間的統(tǒng)計表達(dá)式：如果在上式中忽略掉(1-cos

)因子，積分將表示在狀態(tài)的電子被散射的總的概率，因而，上式說明弛豫時間就是電子的自由碰撞時間。式中(1-cos

)因子的作用可作如下分析：6.5.2

(k)的物理意義

假設(shè)散射是小角度的，即k’與k接近，角很小，(1-cos)值也很小，因此在積分中的奉獻(xiàn)很小；相反假設(shè)散射角很大，如＝，即k在散

溫馨提示

  • 1. 本站所有資源如無特殊說明，都需要本地電腦安裝OFFICE2007和PDF閱讀器。圖紙軟件為CAD,CAXA,PROE,UG,SolidWorks等.壓縮文件請下載最新的WinRAR軟件解壓。
  • 2. 本站的文檔不包含任何第三方提供的附件圖紙等，如果需要附件，請聯(lián)系上傳者。文件的所有權(quán)益歸上傳用戶所有。
  • 3. 本站RAR壓縮包中若帶圖紙，網(wǎng)頁內(nèi)容里面會有圖紙預(yù)覽，若沒有圖紙預(yù)覽就沒有圖紙。
  • 4. 未經(jīng)權(quán)益所有人同意不得將文件中的內(nèi)容挪作商業(yè)或盈利用途。
  • 5. 人人文庫網(wǎng)僅提供信息存儲空間，僅對用戶上傳內(nèi)容的表現(xiàn)方式做保護(hù)處理，對用戶上傳分享的文檔內(nèi)容本身不做任何修改或編輯，并不能對任何下載內(nèi)容負(fù)責(zé)。
  • 6. 下載文件中如有侵權(quán)或不適當(dāng)內(nèi)容，請與我們聯(lián)系，我們立即糾正。
  • 7. 本站不保證下載資源的準(zhǔn)確性、安全性和完整性, 同時也不承擔(dān)用戶因使用這些下載資源對自己和他人造成任何形式的傷害或損失。

最新文檔

評論

0/150

提交評論