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第四部分

介觀系統輸運的非平衡態格林函數方法

（NonequilibriumGreen’sfunctionapproachtomesoscopictransport）第二十章介觀電荷輸運第二十一章介觀熱輸運第二十章介觀電荷輸運C§20.1模型哈密頓量§20.2電流公式在導線上自旋為

的粒子數是：這里注意到：如果HT與自選無關，可以把電流寫為：為求電流公式，考慮下面Keldysh

非平衡態格林函數，其中：非平衡統計的微擾論必須建立在復編時格林函數上，而可觀察量則與實時格林函數相聯系.連接二者的橋梁是Lengreth定理.如果復編時格林函數滿足：則定義自能Lengreth定理I(t)的傅立葉變換雙時格林函數的傅立葉變換定義為：如果是與時間無關的直流輸運情況無相互作用的自由電子CLR§20.3二端輸運問題定義：得到：如果是與時間無關的直流輸運情況注意這里的不同于上邊的只有在沒有相互作用時它們才相等。通常相互作用自能無相互作用的直流輸運情況第二十一章介觀熱輸運比如：類似電子輸運。按照Heisenberg方程可有：J-SWang,J.Wang,andN.Zeng，PHYSICALREVIEWB74,033408（2006）N.Mingo，PHYSICALREVIEWB74,1254022006。W.Zhang,N.Mingo,T.S.Fisher，P

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