第五章電路電磁學場：對象：電場、磁場研究場的通量、環流路：由元件和電源構成研究電荷在場的作用下的遷移傳導規律——場的規律在電路中的具體實現電路的分類直流電路：

交流電路：

暫態電路：

定態電路恒定電路直流電路的基本方程依據元件最簡單的聯結方式為串聯和并聯；簡單電路：能夠通過運用元件串、并聯的計算法將電路化為一個單回路復雜電路：不能將元件的聯結方式歸并為串、并聯的電路簡單電路p3895-2、10高阻起主要作用低阻起主要作用平衡電橋電勢差計——補償電路等效——簡單電路復雜電路

p5-15、18、19、20

由多個電源和多個電阻復雜聯接而成的電路，在一般情況下，這類電路不能用電阻串并聯等效變換化簡的電路解復雜電路的方法：基爾霍夫電路定律；P316等效電源定理（即戴維南定理和諾頓定理）；p321疊加定理；老書p301等效變換等老書p302其它解電路的方法可參看電工學教材。名詞解釋

支路：電路中由電源、電阻串聯而成的通路，支路中電流強度處處相等

節點或分支點：三條或更多條支路的聯接點。

回路：幾條支路構成的閉合通路電路的典型問題：已知全部電源的電動勢、內阻和全部負載電阻，求每一條支路的電流；已知某些支路的電流，求某些電阻或電動勢。基爾霍夫電路定理給出了把這些物理量聯系起來的完備方程組，從而普遍地解決了電路的計算問題。

基爾霍夫第一定律

規定流向節點的電流為負，從節點流出的電流為正匯于節點的各支路電流強度的代數和為零

若一個完整電路共有n個節點，則可以寫出n-1個獨立的節點方程——基爾霍夫第一方程組基爾霍夫第二定律沿回路環繞一周回到出發點，電勢數值不變寫方程的約定規定其繞行方向（可以任意規定）標定一個電流方向解出I>0，——實際電流與標定一致解出I<0，——實際電流與標定相反規定電勢從高到低電勢降落為正，電勢從低到高電勢降落為基爾霍夫第二方程組，又叫回路電壓方程電勢降落正負的寫法

純電阻元件：若電流方向與繞行方向相同，電勢降落為正，若電流方向與繞行方向相反，電勢降落為負；

理想電源：當電動勢的“方向”（由電源內部負極指向正極）與繞行方向相同時為負，反之為正；實際電源有內阻，可以把一個電源看成一個沒有內阻的理想電源和一個純電阻串聯，然后按電阻和理想電源的規定分別寫出獨立方程的個數

若整個電路可以化為平面電路所有的節點和支路都在一平面上而不存在支路相互跨越的情形——可以把電路看成一張網絡網孔的數目就是獨立回路的數目若整個電路不能化為平面網絡網孔的概念不再適用獨立回路個數的判據要依據圖論中樹圖來建立其結論是：對于一個有n個節點P條支路的電路，共有P-n+1個獨立回路節點電流方程＋回路電壓方程構成完備方程組，可解，且解是唯一的，它原則上可解決任何直流電路問題（見例題）

暫態過程

p5-27、28、29直流電源作用在元件上，電流從0——I，是過程中的現象

U、I是變化的，歐姆定律、基爾霍夫定律是否還適用？雖然U、I隨時間變化，但滿足似穩條件（見下一節）滿足似穩條件的電路中，可以用歐姆定律積分形式和基爾霍夫方程組來處理問題

LR電路中的暫態過程充磁：K接通1，電能轉變成磁能

微分方程用分離變量法

討論時間常數：是電流從0增加到0.63I0所需時間放磁：電流達到穩定值后，將K撥到2RC電路中的暫態過程充電：K接通1放電：K接通2，看書LCR暫態過程關于q的二階常系數微分方程電路方程的解的形式與電路阻尼度有密切關系

三種阻尼狀態

顯然阻尼度與R、L、C取值有關，電感、電容是儲能元件，電阻是耗散性元件，，其大小反映電路中電磁能耗散的情況應用:靈敏電流計特點：測量小電流靈敏度高結構:磁場徑向分布

系統受三個力矩磁力矩

彈性力矩

電磁阻尼力矩

負號表示電磁阻尼力矩方向永遠和角速度的方向相反

感應電流

感應電流

i設線圈以角速度轉動電流計線圈本身的電阻Rg與之相聯的外電路電阻R外總電阻R=Rg+R外

運動方程

由決定三種阻尼狀態

測量時，一般希望指針快點達到平衡，取臨界阻尼

J

為線圈的轉動慣量

沖擊電流計

用途：測短時間內脈沖電流所遷移的電量，以及與此有關的量如B、高阻、電容等

結構類似與靈敏電流計，但線圈的轉動慣量大