1、第第六六章章 橡膠彈性橡膠彈性Td TfTg第第七七章章 聚合物的聚合物的粘彈性粘彈性第九章第九章 聚合物聚合物的流變性的流變性第八章第八章 聚合物聚合物的屈服與斷裂的屈服與斷裂橡膠的概念橡膠的概念橡膠的特點橡膠的特點具有橡膠彈性的條件：具有橡膠彈性的條件：分子運動分子運動高彈性的本質高彈性的本質 橡膠彈性是由熵變引起的，在外橡膠彈性是由熵變引起的，在外力作用下，橡膠分子鏈由卷曲狀態變為力作用下，橡膠分子鏈由卷曲狀態變為伸展狀態，熵減小，當外力移去后，由伸展狀態，熵減小，當外力移去后，由于熱運動，分子鏈自發地趨向熵增大的于熱運動，分子鏈自發地趨向熵增大的狀態，分子鏈由伸展再回復卷曲狀態，狀態，

2、分子鏈由伸展再回復卷曲狀態，因而形變可逆。因而形變可逆。 氣體彈性彈性的本質也是熵彈性。氣體彈性彈性的本質也是熵彈性。 附加內力附加內力：材料發生宏觀的變形時，其：材料發生宏觀的變形時，其內部分子內部分子間及分子內各原子間的相對位置和距離發生變化使間及分子內各原子間的相對位置和距離發生變化使原來的引力平衡被破壞原來的引力平衡被破壞，因而產生恢復平衡的力。，因而產生恢復平衡的力。 當材料受到當材料受到外力外力作用，作用，幾何形狀和尺寸幾何形狀和尺寸發生變化，發生變化，這種變化叫這種變化叫應變。應變。 應力：應力：材料材料單位面積上的附加內力單位面積上的附加內力叫應力。叫應力。6.1 形變類型及描

3、述力學行為的基本物理量形變類型及描述力學行為的基本物理量拉伸拉伸 Tensile剪切剪切 Shear壓縮壓縮 Compression6.1 形變類型及描述力學行為的基本物理量形變類型及描述力學行為的基本物理量簡單拉伸簡單拉伸 Tensile00llAFE楊氏模量l0FFl = l0 + lA0FFA000lllll應變應變 應力應力0FA真應變真應變00lnlldllll真應力真應力FA簡單剪切簡單剪切 SheartanSdFFA0 dSA0剪切角剪切角剪切位移剪切位移切應變切應變切應力切應力0sFAtg0AFG切變模量V0PV0 - V均勻壓縮應變均勻壓縮應變0VV 0VVPB體積模量體積模

4、量壓縮壓縮 Compression : Poissons ratio 泊松比泊松比泊松比泊松比: : 在拉伸實驗中，材料在拉伸實驗中，材料橫橫向應變與縱向應變之比值的負數向應變與縱向應變之比值的負數00Tmmvll 泊松比泊松比 Poissons ratio)21 (3)1 (2BGEu 4個參數中只有個參數中只有2個是獨立的個是獨立的彈性模量彈性模量是表征材料抵抗變形能力的大小是表征材料抵抗變形能力的大小, , 其值的大其值的大小等于發生單位應變時的應力小等于發生單位應變時的應力橡膠橡膠高彈性特點高彈性特點形變量大（形變量大（WHYWHY？長鏈長鏈, ,柔性柔性）形變可恢復（形變可恢復（WH

5、YWHY？動力動力: :熵增；熵增；結構：交聯結構：交聯）彈性模量小且隨溫度升高而增大彈性模量小且隨溫度升高而增大形變有熱效應形變有熱效應（后兩點可以通過熱力學分析找到答案）（后兩點可以通過熱力學分析找到答案）6.2 橡膠彈性的熱力學方程橡膠彈性的熱力學方程）（的熱量為：溫可逆過程體系所得到由熱力學第二定律：等系所作的功，另一部分是外力對體變化所作的膨脹功過程中體積兩部分：一部分是拉伸被拉伸時體系做功包括，由熱力學第一定律：為形變受力為行拉伸的橡膠試樣，在等溫進假定長度為3dd)2(ddddd) 1 (dddd,0STQlfVPWlfVPWQUlfl.,:)5(dddddd0d,)4(dddd

6、)1 ()3(),2(,VTVTVTVTlSlUflSlUfSTUlflfSTUVlfVPSTU另一部分用于熵的變化變化一部分用于體系內能的的作用克分為兩部分上式表明或者幾乎不變橡膠在伸長過程中體積由泊松比知得到代入將結論是否正確呢結論是否正確呢? ? 靠實驗來驗證靠實驗來驗證. .后部分不能直接測定后部分不能直接測定需作一變換需作一變換. .普彈性普彈性高彈性高彈性6.2 橡膠彈性的熱力學方程橡膠彈性的熱力學方程VlVlPTVTPlVTPlPTTflGTTGllSSTGPlflGPTTSPVlfGTSSTPVVPUGTSPVUTSHGG,:0d,0d:0d,0d)6(dddd:)4(dddd

7、dd:,:ibbs因此時時式代入得到將對于微小的變化自由能的定義據6.2 橡膠彈性的熱力學方程橡膠彈性的熱力學方程VTVTlSlUf,VlVTTflS,VlVTTfTlUf,6.2 橡膠彈性的熱力學方程橡膠彈性的熱力學方程VlVTTfTlUf,橡膠熱力學橡膠熱力學狀態方程狀態方程該式的物理意義該式的物理意義: :當當l和和V保持不變時保持不變時,外力外力(張應力張應力)隨著溫隨著溫度的變化。度的變化。 如將橡膠試片等溫拉伸到某一定長度如將橡膠試片等溫拉伸到某一定長度,測定不同溫度下的測定不同溫度下的張力張力,那么以張力對那么以張力對T作圖作圖,在形變不太大在形變不太大的時得到不同拉伸的時得到不

8、同拉伸比的直線比的直線.直線的斜率為直線的斜率為VlTf,解釋現象解釋現象6.2 橡膠彈性的熱力學方程橡膠彈性的熱力學方程VlVTTfTlUf,結果：各直線外推到結果：各直線外推到T=0 K時，時，幾乎都通過坐標的原點幾乎都通過坐標的原點0,PTlU在在T和和V不變的情況下不變的情況下,伸長或回縮不會伸長或回縮不會引起內能的變化引起內能的變化,只會引起熵值的改變只會引起熵值的改變.6.2 橡膠彈性的熱力學方程橡膠彈性的熱力學方程這就是說在外力作用下，橡膠的分子鏈由原來的蜷曲狀態這就是說在外力作用下，橡膠的分子鏈由原來的蜷曲狀態（S1）變為伸展狀態（變為伸展狀態（S2），熵值由大變小），熵值由大

9、變小 S S2 S1 0， dQ 0 體系是放熱體系是放熱當壓縮時當壓縮時dl 0，f 0，dQ 0 放熱放熱 過程進行的快過程進行的快, ,體系來不及與外界進行熱交換體系來不及與外界進行熱交換, ,拉拉伸功使橡膠升溫伸功使橡膠升溫. .（4）E 小：形變大，應力小，因熵的變化是通過構小：形變大，應力小，因熵的變化是通過構象的重排實現的，克服的是次價力。象的重排實現的，克服的是次價力。6.2 橡膠彈性的熱力學方程橡膠彈性的熱力學方程熱力學分析小結熱力學分析小結,T VT VT Vl VT VUSfTllUfTlTSTl 橡膠的熱橡膠的熱力學方程力學方程橡膠彈性是熵彈性橡膠彈性是熵彈性, 回彈動

10、力是熵增回彈動力是熵增.橡膠在拉伸過程中放出熱量橡膠在拉伸過程中放出熱量, 回縮時吸收熱量回縮時吸收熱量.在橡膠下懸一砝碼，保持外界不變，升溫時會在橡膠下懸一砝碼，保持外界不變，升溫時會發生什么現象？發生什么現象？解：橡膠在張力（拉力）的作用下產生形變，主要是熵變解：橡膠在張力（拉力）的作用下產生形變，主要是熵變化，即蜷曲的大分子鏈在張力的作用下變得伸展，構象數化，即蜷曲的大分子鏈在張力的作用下變得伸展，構象數減少。熵減少是不穩定的狀態，當加熱時，有利于單鍵的減少。熵減少是不穩定的狀態，當加熱時，有利于單鍵的內旋轉，使之因構象數增加而卷曲，所以在保持外界不變內旋轉，使之因構象數增加而卷曲，所以

11、在保持外界不變時，升溫會發生回縮現象。時，升溫會發生回縮現象。Tdsfdl 例例 題題 不受外力作用，橡皮筋受熱伸長；在恒定外力作用不受外力作用，橡皮筋受熱伸長；在恒定外力作用下，受熱收縮，試用高彈性熱力學理論解釋下，受熱收縮，試用高彈性熱力學理論解釋 解：（解：（1）不受外力作用，橡皮筋受熱伸長是由于正常的）不受外力作用，橡皮筋受熱伸長是由于正常的熱膨脹現象，本質是分子的熱運動。熱膨脹現象，本質是分子的熱運動。 （2）恒定外力下，受熱收縮。分子鏈被伸長后傾向于）恒定外力下，受熱收縮。分子鏈被伸長后傾向于收縮卷曲，加熱有利于分子運動，從而利于收縮。其彈性收縮卷曲，加熱有利于分子運動，從而利于收

12、縮。其彈性主要是由熵變引起的，主要是由熵變引起的， 中，中，f定值，所以，定值，所以， 即收縮，而且隨即收縮，而且隨T增加，收縮增加。增加，收縮增加。 Tdsfdl 0dlT ds f 例例 題題 6.3 橡膠彈性的統計理論橡膠彈性的統計理論目的：目的： 利用高分子鏈的構象統計理論，通過微觀的結構參數利用高分子鏈的構象統計理論，通過微觀的結構參數求得高分子鏈熵的定量表達式，進而再從交聯網形變前后的熵求得高分子鏈熵的定量表達式，進而再從交聯網形變前后的熵變導出變導出宏觀應力與應變的關系。宏觀應力與應變的關系。,T VT VT Vl VT VUSfTllUfTlTSTl 為什么需要統計理論？為什么

13、需要統計理論？6.3.1 狀態方程狀態方程假設假設內能變化為內能變化為0，求熵變是多少即可，求熵變是多少即可一、孤立柔性鏈的熵 一端固定在原點， 另一端落在點（x， y ，z)處的小體 積元 (dx，dy，dz)的幾率服 從高斯分布。根據假設按等效自由結合鏈處理:高斯分布密度函數：22223()3/2( . . )xyzW x y ze22220333222e enln lhne：鏈段數 le：鏈段長度:等效自由結合 鏈均方末端距20h根據波爾茲曼定律：體系熵值與微觀狀態數的關系為：lnSK構象數波爾茲曼常數孤立鏈的構象熵ln( , , )SKW x y z2223()3/2ln ()xyzK

14、e2222()SCKxyz將W(x y z) 代入假設假設4 交聯網絡中的各交聯點被固定在它們的平衡位置，當交聯網絡中的各交聯點被固定在它們的平衡位置，當橡膠試件受力變形時，這些交聯點以相同的比率變形，橡膠試件受力變形時，這些交聯點以相同的比率變形，即所即所謂的謂的“仿射仿射”變形。變形。二、交聯網絡的熵變根據仿射形變的假設： 單位體積的試樣拉伸前（x,y,z）為（1，1，1）拉伸后長度變為123(,) ( ,)iiix y z123(,)iiixyz1 2 3 f網鏈的末端距的變化：第i個網鏈的一端固定在原點上， 另一端形變前在點 處， 形變后在點 處。 ( , )iiix y z123(,

15、)iiixyz第i個網鏈形變前熵 形變后熵2222222123()iiiiSCKxyz2222()iiiiSCKxyz第i個網鏈形變的熵變為：N個網鏈的熵變為：2iiiSSSK 222222123(1)(1)(1)iiixyz222222212311(1)(1)(1)nNiiiiiiSSKxyz 2222222123(1)(1)(1)iiiKNxyz 由于交聯網絡的各向同性：22222123(1)(1)(1)3hSKN 222213xyzh N個網鏈的熵變為：2222222123(1)(1)(1)iiiSKNxyz 2221231(3)2SNK 交聯網絡的構象熵22222123(3)3hSKN

16、 2223h三、交聯網絡的狀態方程1、狀態方程F= U-TSU=0所以：2221231(3)2FT STNK 2221231(3)2NTK根據赫姆霍爾茲自由能定義：恒溫過程中，外力對體系作 的功等于體系自由能的增加。即：2221231(3)2WFNTK 對于單軸拉伸，體積不變V=0入1=入 入1入2入3=1入2=入3 入2=入3= 1/入入1入2入3212(3)2WFNKT ff212(3)2WFNKT 在前節的熱力學方程的推導中WfdLdFWPdVfdL0V對L求偏導：,201()()()()T VT VT VFFNKTflll因為：所以：應力：（單位體積網鏈數） 交聯橡膠的狀態方程形式之一

17、但單位體積的網鏈數不易得知，狀態方程可作以下變化：)1(1)(1200,000NkTlAddWlAAfVT100/NlAN)1(21kTN0cNNM 設網鏈的分子量為 試樣密度為： 單位體積的網鏈數： 021()N KTRNK21()RTMc阿佛加德羅常數氣體常數波爾茲曼常數NKR交聯橡膠的狀態方程形式之二交聯橡膠的狀態方程形式之一Mc0222111()()()NKTRTN KTMcMc狀態方程中形變用的是拉伸比 ， 要將換算成 0ll000lllll11狀態方程2()RTMc2(1)(1)(1 12 )RTMcRTMc 3RTEMc3RTMc22311 234 （）1 2 （非常小時）非常小時）即應變很小時交聯橡膠的應力應變關系符合虎克定律2、理論與實驗的偏差 為了檢驗上述理論推導，可將理論上導出的應力拉伸比的關系曲線與實驗曲線加以比較：由下圖可看出： 1.5拉伸較小時理論與實驗曲線重合 6時，產生偏差，但偏差不大，實驗值小 6時，偏差很大實驗理論1.566.6 熱塑性彈性體熱塑性彈性體熱塑性彈性體（熱塑性彈性體（thermoplastic elastomer，TPE）是一種兼是一種兼有塑料和橡膠特性，在常溫下顯示高彈性，高溫下又能塑化成有塑料和橡膠特性，在常溫下顯示高彈性，高溫下又能塑化成型的高分子材料，又稱為第三代橡膠，