電容器的基本特性電容器是電子設備中使用量最大的元件之一，普通均按系列制造。為方便電路設計人員選擇，電容器按工作電壓和容量排列成系列。因此，電容器又稱通用電子元件。電容器的基本概念1.電容元件把兩塊金屬極板用介質隔開就可構成一種簡樸的電容器。由于抱負介質是不導電的，在外電源作用下，兩塊極板上能分別存貯等量的異性電荷。外電源撤走后，這些電荷依靠電場力的作用，互相吸引，介質所絕緣不能中和，因而極板上的電荷能長久地存貯下去。因此，電容器是一種能存貯電荷的器件。在電荷建立的電場中貯藏著能量，因此，我們也能夠說電容器是一種能夠存貯電場能量的器件。抱負的電容器應當只含有存貯電荷從而在電容器中建立起電場的作用，而沒有任何其它的作用，也就是說，抱負電容器應當是一種電荷與電壓相約束的器件。由此，可定義出一種電容元件視為實際電容器的抱負化模型。電容元件的定義以下：一種二端元件，如果在任一時刻t，它的電荷q（t）同它的端電壓u（t）之間的關系能夠用u-q平面上的一條曲線來擬定，則此二端元件稱為電容元件。在某一時刻t，q（t）和u（t）所取的值分別稱為電荷和電壓在該時刻的瞬時值。因此，我們說電容元件的電荷瞬時值和電壓瞬時值之間存在著一種代數關系。電容元件的符號如圖（6-1）所示：如果u-q平面上的特性曲線是一條通過原點的直線，且不隨時間而變，則此電容元件稱之為線性非時變電容元件，亦即q（t）＝Cu(t)式中C為正值常數，它是用來度量特性曲線斜率的，稱為電容（capacitance）。在國際單位制中，C的單位為法拉（中文代號為法，國際代號為F）。習慣上，我們也常把電容元件簡稱為電容，并且，如不加聲明，電容都系指線性非時變電容。實際的電容器除了含有上述的存貯電荷的重要性質外，尚有某些漏電現象，這是由于介質不可能是抱負的，多少有點導電能力的緣故。在這種狀況下，電容器的模型中除了上述的電容元件外，還應增添電阻元件。一種電容器，除了標明它的電容量外，還需標明它的額定工作電壓。從（6-1）式可知，一種電容器兩端的電壓越高，聚集的電荷也就越多。但是每一種電容器允許承受的電壓是有程度的，電壓過高，介質就會被擊穿。普通電容器被擊穿后，它的介質就從原來不導電變成導電，喪失了電容器的作用。因此，使用電容器時不應超出它的額定工作電壓。2.電容的伏安關系設電容如圖6-1所示，且設電流i（t）的參考方向箭頭指向標注q（t）的極板，這就意味著當i（t）為正值時，正電荷向這一極板聚集，因而電荷q（t）的變化率為正。于是，我們有（6-2）又設電壓u（t）和q(t)參考方向一致，則對線性電容，得q（t）＝Cu(t)（6-3）以（6-3）式代入（6-2）式得（6-4）這就是電容的VAR，其中涉及對電壓的微分。（6-4）式表明：某一時刻電容的電流取決于該時刻電容電壓的變化率。如果電壓不變，那未為零，雖有電壓，但電流為零，因此，電容有隔直流的作用。電容電壓變化越快，即越大，則電流也就越大。就是由于電容聚集電荷，當兩端電壓發生變化時，聚集的電荷也對應地發生變化，這時才會有電荷在電路的導線中移動，形成電流，當兩端電壓不變時，電荷也不變化，這時雖有電壓，但電容中并沒有電流。這和電阻元件完全不同，電阻兩端只要有電壓（不管與否變化），電阻中就一定有電流。我們也能夠把電容的電壓u表達為電流i的函數。對（6-4）式積分可得（6-6）如果我們只需理解在某一任意選定的初始時刻t0后來電容電流的狀況，我們能夠把（6-6）式寫為t≥t0（6-7）（6-6）式告訴我們：在某一時刻t時電容電壓的數值并不取決于該時刻的電流值，而是取決于從-∞到t全部時刻的電流值，也就是說與電流全部過去歷史有關。這是由于電容是聚集電荷的元件，電容電壓反映聚集電荷的多寡，而電荷的聚集是電流從-∞到t長久作用的成果。我們研究問題總有一種起點，即總有一種初始時刻t0，那未（6-7）式又告訴我們：沒有必要去理解t0以前電流的狀況，t0以前全部歷史狀況對將來（t＞t0時）產生的效果能夠由u（t0），即電容的初始電壓來反映。也就是說，如果我們懂得了由初始時刻t0開始作用的電流i（t）以及電容的初始電壓u（t0），就能擬定t≥t0時的電容電壓u（t）。電容是聚集電荷的元件，（6-4）和（6-6）式事實上是分別從電荷變化的角度和電荷積累的角度來描述電容的伏安關系的。3.電容電壓的持續性質和記憶性質電容的VARt≥t0反映電容電壓的兩個重要性質，即電容電壓的持續性質和記憶性質?！半娙蓦妷翰荒苘S變”，電容電壓取決于電流的全部歷史，因此，我們說電容電壓有“記憶”電流的性質，電容是一種記憶元件。4.電容的貯能電容是一種貯能元件，本節討論電容的貯能公式。電容的能量總是為正值，電容是一種貯能元件。電容屬無源元件。電容C在某一時刻t的貯能只與該時刻t的電壓有關，即此即電容貯能公式。電容電壓反映了電容的貯能狀態。由上述可知，正是電容的貯能本質使電容電壓含有記憶性質；正是電容電流在有界的條件下貯能不能躍變使電容電壓含有持續性質。如果貯能躍變，能量變化的速率即功率將為無限大，這在電容電流為有界的條件下是不可能的。快充快放，為明顯的貯能躍變；測量，為定量的貯能躍變。5.電容器的容抗抱負電容器在純交流場合下，其容抗有：Xc＝1/（jωC）電容器的重要技術指標1.電容量1.1靜電容量對于電抱負的電容器，其電容器與電極的面積和介電常數成正比，與電極間的距離成反比。因此，抱負電容器的電容量是幾何尺寸的函數，而不取決于所施加的電位差、以卷繞電容器為例，電容量的計算式為：（1-1）式中：C為微法，S為電極面積（厘米2），d為介質厚度（厘米），ε為介電常數。多個電容器的靜電容量范疇見圖1-1。紙介電容器金屬化紙介電容器聚苯乙烯電容器聚乙烯電容器滌綸電容器云母電容器鋁電解電容器旦電解電容器高介陶瓷電容器溫度賠償瓷介電容器PF11010^210^310^4μF0.010.111010^210^310^410^5圖1-1：多個電容器的靜電容量范疇圖1-2是各類電容器容量隨溫度變化的范疇。紙介電容器金屬化紙介電容器聚苯乙烯電容器聚乙烯電容器滌綸電容器云母電容器鋁電解電容器旦電解電容器高介陶瓷電容器溫度賠償瓷介電容器0.20.5125102050100200500％圖1-2：各類電容器在-10℃~+70℃時的靜電容量變化率％。靜電容量變化率λ（％）＝（C1—C0）/C01.2有效電容量在實際電路中的電容器，由于要消耗一定的能量，并含有一定的電感，因此在交流電路中，它并不是純容抗，而體現為一種復雜的純阻抗。電容器等效電路的普通形式，如圖1-3所示。圖1-3電容器的簡化等效電路由此可知，電容器既能夠用等效并聯電路表達，也可用等效串聯電路表達。普通而言，低頻時測得的是串聯形式的電容，用等效串聯電路表達，其阻抗和對應的損耗角正切如式（1-2）（1-3）示：（1-2）（1-3）另外，當電容器損耗以介質損耗為主時，普通用等效并聯電路表達，對應的阻抗Zp和tgδ見式（1-4），式（1-5）（1-4）（1-5）抱負的電容器是一種純容抗元件，其容抗為，但在交流作用下的電容器，除了含有電容和損耗處還存在電感，這時電容器的有效容量為：（1-6）所謂有效電容量是考慮了介質、構造、工藝等影響因素的實際電容量?！怖吃诘皖l下測得瓷介電容器的電容量為36PF，當引長為10毫米時（電感約為0.02微亨），在108Hz時的有效電容量為：由此可見，在頻率108Hz時，Ce/C＝1.4，即這時的有效電容量是原來電容量的1.4倍。因此，有效電容量Ce在高頻時隨頻率的增加而增大。對于電容器而言，我們但愿得到盡量高的固有諧振頻率，在容量一定的條件下，必須盡量減少電感。1.3儲存能量在電容器充電過程中，從電源得到的能量將以電位能的形式儲存在電容器中。抱負的電容器，該能量始終保持到電容器和電路相接能為止，這時在外電路上開始了電子運動。充電時傳導的能量為：（1-7）式中：W：焦耳或瓦特秒；Q：庫倫；U：伏特；C：法拉。抱負的電容器（無損耗的電容器）充電時，電流將通過充電電路的電阻，并從電阻上吸取消散成熱的能量。相反，如果從電容器往電阻器放電，則在快速放電狀況下，可獲得很大功率。對普通的薄膜電容器而言：測試時，施加的值越大，其有功消耗也越大，電容器愈易發熱，直至燒毀。2.電容器的損耗損耗是衡量電容器品質優劣的一種重要指標。損耗愈大，發熱愈嚴重，表達電容器傳遞能量的效率愈差。在極限狀況下，有造成電容器擊穿的危險。使用頻率愈高，這種危險性愈大。電容器的損耗角正切可用有功功率與無功功率的比值表達：（1-8）或式中：P為電容器的損耗功率（有功功率）Pq為電容器的儲存功率（無功功率）在評價高頻電容器時，有時也采用品質因素Q作為質量指標。其定義是電容器在電場中的無功功率與損失的有功功率之比，即：（1-9）在高頻下，電極和導線內的損耗可能非常大。當電容器處在交流電壓時，tgδ隨電容器的溫度升高而增加，有效容量將減少。電容器tgδ普通是隨頻率正向變化的，即頻率增加其損耗值也增加。電容器tgδ也是隨溫度變化的，聚酯、聚炳薄膜電容器的損耗值在常溫有下圖： 110 -4055110℃30℃ CLCBB對于某些有機介質電容器，損耗溫度曲線有兩個峰值，一種出現在負值，由極化引發；另一種出現在正溫，由分子環鏈的松弛引發。3.絕緣電阻在電容器的質量指標中，絕緣性能是一項重要指標。對于絕大多數在適宜溫度下用于線路上的電容器來說，由于絕緣電阻很大，將不考慮電容器的漏電流和內部發熱。在直流電壓下，電容器兩個引出端間的電阻取決于絕緣子的漏電阻和介質的電阻，這兩個電阻是并聯。若不計絕緣子的漏電阻，電容器的絕緣電阻取決于介質的種類、溫度、電壓以及充電時間。對薄膜電容器而言，其絕緣電阻阻值的測量是：在規定電壓下，加壓1分鐘后讀數。電容器的絕緣電阻隨溫度和電壓的升高及充電時間的縮短而減少。在高溫下，比電阻最大值可用來評定介質質量（它的純度）。在大多數狀況下，雜質的存在將減少絕緣電阻。對薄膜電容器而言，受潮與膜層之間的雜質是影響絕緣電阻的兩個重要因素。當電容器容量較大且有防潮保護時，其絕緣電阻重要取決于介質的體積電阻。因此，這時絕緣電阻與溫度的關系符合介質的ρv與溫度的關系，即：（1-10）或式中R1；溫度為t1時的絕緣電阻；R2：溫度為t2時的絕緣電阻；β＝α1ge，決定于所用的介質材料。但是，絕不能單憑絕緣電阻值大小來評定多個介質的質量，由于每種介質都有一定的絕緣電阻范疇。只有在將電容器應用到線路的某些部分時，才允許小的絕緣電阻。耦合和時間掃描電容器應當含有盡量高的絕緣電阻，而對于無損耗的旁路電容器，可允許較低的RC值。由于絕緣電阻不易控制，因此將電容器串聯到直流電路中不解決問題，由于施加在電容器上的電壓是其絕緣電阻的函數；只有當每個電容器在被對應的匹配電阻分流的條件下，才干作這種串聯。4.時間常數當電容器的容量較大時（C＞0.1μF），其絕緣電阻重要取決于介質的性能。當容量較小，或雖容量較大，但表面受潮或沾污，其絕緣電阻重要取決于電容器表面狀態（保護漆或壓塑材料的性能）。當用ρv相似的材料制成不同容量的電容器時，其體積電阻Rv將不同。C愈大，其Rv愈低。若用測試的電阻來表征大容量電容器的絕緣性能，必然得出絕緣較低的成果，顯然這是不合理的。因此在評價大容量電容器的絕緣性能時需引入一種與電容器幾何尺寸無關的參數，即時間常數τ。在一定的電壓、溫度和時間（從接通電源算起）下，時間常數的大小不決定于電極的面積和介質的厚度。在RC串聯回路中，電壓和電流隨時間下降或上升的速率取決于放電電路的C和R的乘積。電容器的放電電壓隨時間的變化關系為：（1-11）電容器的放電電壓與時間（RC）的關系見圖1-7。由于在任何時間的電壓變化率就是（1-11式）v對時間的微分，因此（1-12）也就是說，經RC秒后，放電電容器上的電壓為早期電壓的37％，或者說，經RC秒后，充電電容器上的電壓為外加電壓的63％。普通當5·RC秒后，放電電壓衰減為零。因此，電容器的時間常數（τ）就是電容器的絕緣電阻與電容量的乘積。即(兆歐微法；或秒)（1-13）大容量的有機介質電容器普通用時間常數τ表達其絕緣質量；云母、瓷介電容器普通容量較小，慣用絕緣電阻表達（大容量仍以τ表達）；各類電解電容器用漏電流表達。5.漏電流對于電解電容器，其絕緣性能用漏電流表達。這是由于電解電容器的介質是金屬氧化膜。事實上，在其表面或多或少地存在某些孔洞、疵點、裂縫，電解電容器的漏電流就是通過這些缺點的電子電流和離子電流。根據其數值大小就能夠直接評定電解電容器的絕緣性能。電解電容器的漏電流與容量大小和施加電壓有關，工程上表達為：I=KCU(微安)（1-14）電容器的漏電流取決于絕緣電阻的大小，并在直流和低頻時才故意義。根據介質的比體積電阻的大小，可近似地擬定電路中電容器的漏電流。6.電容器的介質擊穿電容器的介電強度是指它能承受施加于兩引出端的電壓而不被擊穿的能力。電容器的介電強度是表征電容器性能的重要指標之一，絕緣材料的介電強度取決于材料種類、質量和厚度，同時與電極的面積、形狀、電壓作用時間用頻率、散熱狀況等因素有關。普通來說，溫度、頻率愈高、電極面積愈大，抗電場強度愈低。6.1表征電容器介電強度的電壓參數6.1.1擊穿電壓：Ub當電容器上施加的電壓達成Ub時，漏導的穩定狀態被破壞，引發電子電流的急劇增加，電容器失去作用。在瞬間內產生內產生的擊穿往往是電擊穿。在長時間工作后產生的擊穿為熱擊穿（高頻高壓下）和老化擊穿（電解性和電離性）。6.1.2實驗電壓：Ut在實際生產中，對批量生產的電容器，抽樣實驗時的電壓。普通為直流、鑒定時：施加時間為1分鐘；抽樣時：施加時間為2S6.1.3額定（最高）電壓：UR是指電容器在一定時限內能可靠工作的電壓。6.2擊穿電壓、實驗電壓和額定電壓的關系：為確保電容器可靠地工作，既確保在瞬時過壓作用下不發生擊穿，同時又確保在長久工作條件下不發生擊穿，應對的選擇電容器的擊穿電壓、額定電壓和實驗電壓，并擬定它們之間的關系：實驗電壓和擊穿電壓之間的關系：Ut≤Ub/K1（1-15）K1為安全系數；對于介質厚度較小和面積較小的電容器，K1應不低于2。擊穿電壓與額定電壓的關系：Ub/UR＝K2（1-16）K2為額定電壓對擊穿電壓的安全系數。不同介質因老化程度不同，K值也不同（K值為實驗電壓對額定電壓的安全系數）。有機介質電容器，由于介質的介電強度隨時間快速減少，普通取Ut＝3UR。氣體和固體無機介質電容器，由于介質老化緩慢，普通取Ut＝（1.5～2）UR?，F在我國生產的電容器選用的K值列于表1-5。6.3電容器允許的無功功率與環境溫度的關系電容器在電路溫度高溫狀態下工作時，熱擊穿是電容器失效的重要形式。圖1-9為電容器內部熱平衡破壞而引發擊穿的狀況。Q1與電容器溫度的關系：當電壓U和頻率ω不變時，重要決定于電容器tgδ和溫度的關系。PA=PRtgδPR為無功功率，PA為有功功率。Q2與溫度的關系為：Q2＝amS（t-t0）（1-17）式中αm為散系數；S為冷卻表面積；Q為電容器一秒鐘內散發的熱量。對照Q1與Q2兩曲線，能夠擬定在某一定工作電壓下電容器與否將發生熱平衡破壞。例如當電壓為U，溫度為t1時，電容器有穩定的熱平衡；電壓為U’，溫度t1’時，只能有不穩定的熱平衡；而電壓為U”因此，U’可視為電容器熱擊穿時的最低擊穿電壓，其值決定于環境溫度；如果t0＝t0’，在電壓為V’且t＝t1’時，出現不穩定的熱平衡，當t0＝t0”，電容器的溫度t1對大多數有機介質，在長久電場作用下，將呈現老化現象。溫度增高，老化加速。當環境溫度不超出額定的環境溫度（正極限環境溫度減去允許的溫升）時，電容器所能隨的無功功率等于額定無功功率：當環境溫度超出額定環境溫度時，高功率的瓷介電容所能承受的無功功率按下式計算：（1-18）式中PN為額定無功功率（KVA），PR為任意環境下的無功功率，tm為正極限環境溫度。6.4高頻電流電容器在高頻狀態下工作時，應規定允許的最大電流值。其數值大小取決于電容器能耗散出的對它本身無害的熱量。在低頻時，額定電壓值起著非常重要的作用。而在高頻時，額定電流值基本上是決定因素。例如，對于高功率的瓷介電容器（CCG）在原則中都規定了最大的允許電流Imax，它指工作頻率等于上限標稱頻率時的最大電流。當工作頻率高于上限標稱頻率時，其允許的電流應按下式計算：（1-19）式中：I為電流（A）；f(MHz)；C（PF）。6.5高頻工作電壓：額定的高頻工作電壓是指頻率不高于下限標稱頻率時的高頻工作電壓。當等于下限標稱頻率和低于上限標稱頻率時，其高頻胡頻率的變化應按下式減少：（1-20）下限標稱頻率無功功率、高頻電壓、高頻電流和頻率的關系見圖1-11。根據的關系，對于在高壓和高頻特別是在大功率的電發送設備和金屬加熱用的高頻工業設備中用的電容器，若C很大，即使在電壓和f較小時，也有相稱大的能量損失，必須使tgδ盡量減小。7.電容器的比率特性在近代電子工程中，應用某種電容器的可能性，首先取決于該電容器的性能和可靠性，另外亦取決于它的價格、體積和重量。因此，電路設計人員選擇電容器時，總是力求以最小的體積、重量和成本，得到所規定的電性能。電容器的比率行性，即以電容器的某一基本參數對其體積之比。慣用的有比率電容量（單位體積的容量），比率無功功率，比率能量。各類電容器的比率表達辦法有：7.1低壓電容器用比率容量Cr（或比率體積Vr）表達。當U≤UR時，（1-21）（1-22）當U＞UR時，（1-23）（1-24）圖1-13為比率容量與電容器工作電壓的關系。當U＞UR時，若E為常數，則電容器的比率電容量與電壓的平方成反比。在低壓范疇內，Cr與電壓無關。而在高壓范疇內，Cr隨電壓的增高而減少。因此Cr和Vr是比較低壓范疇內電容器性能一種適宜的參量。7.2高壓電容器用比率能量Wr表達：（1-25）式中Wr（焦耳/㎝2）；d（cm）；U（V）。當U≤UR時，d為常數，這時Wr與U2成正比。當U＞UR時，為確保介質不超出最高工作場強，介質厚度對應增加，這時E為常數，Wr與電壓U無關，如圖1-13所示。很顯然，當加在電容器上的電壓U不大于該介質厚度dmin對應的電壓UR時，若進一步減少電壓，介質厚度已不能減少，E則下降，使Wr上降。因此，在高壓下Wr與E無關時，比率能量Wr是評價高壓電容質量的一種很方便的量。7.3大功率電容器用比率無功功率Pr表達：為評價交流電容器，特別是工作在高頻高壓下的電容器的質量，采用單位體積含有的無功功率Pr表達。(乏/cm3)（1-26）7.3.1低頻范疇（f＞f1時）：此時電容器發熱不嚴重，ε、E與f無關。P1與f成線性關系（見圖1-14）。PrtgδPrtgδ f1f 圖14：電容器Pr、tgδ與f的關系7.3.2中頻范疇（f2＞f＞f1）：當f＞f1時，電容器發熱明顯，必須減少E，使溫升△t不超出某允許值。在f2下列，tgδ與f無關。7.3.3高頻范疇（f＞f2）：這時極板和引線的tgδ急增，必須減少E，Pr隨f增加而減少。表1-6及表1-7為各類電容器的體積比。8.電容器的阻抗頻率特性在評價電容器的性能時，除有損耗、絕緣電阻等質量指標，還應考慮在電路中的阻抗、等效串聯電阻的大小。阻抗頻率特性既可表征電容器在電路中的作用，也能反映電容器的工藝和構造的合理程度。電容器的阻抗除與容量大小有關外，也與等效串聯電阻及固有電感有關。電子計算機中使用的低壓、大容量電解電容器，在功率分派器中使用的電容器，應有較低的阻抗和較小的固有電感。要使通過紋波電流而不引發極度的功率損耗，電容器的等效串聯電阻也必須足夠小。因此，減少電容器的阻抗往往和減少等效串聯電阻和固有電感聯系在一起。在應用狀態下，應盡量電容器在電路中呈現容性阻抗。換言之，工作頻率應低于電容器的固有諧振頻率。電容器的集中參數的阻抗頻率特性見圖1-15。圖中：f0為電容器的固有諧振頻率（）Z為高頻阻抗〔〕我們將阻抗Z，固有電感L和等效串聯電阻r、固有諧振頻率f0統稱為集中參數電容器的高頻參數。電容器諧振頻率的大小，決定于它的尺寸和在額定電壓下積累的能量。同時還決定于介質的種類、電容器的幾何形狀、電容量和導電零件的構造。因此，擬定電容器的固有諧振頻率，要考慮引出線的電感和其它的固有電感。在高頻回路中使用的電容器應當有最大的電容量和最小的電感。圖1-16為瓷介電容器和鉭電解電容器的阻抗頻率特性。顯然，從低阻抗的規定考慮，瓷介電容器是比較抱負的，其阻抗和等效串聯電阻都較小。9.電容器的介質吸取人們普通但愿電容器一經充電，則很快達成電源電壓，經外電路放電時所貯存的電荷也能快速釋放完畢。而在實際使用過程中，電容器充電時，電荷的聚集則需要一定的時間；放電時電荷的釋放也需要一定的過程。這就產生了充放電過程的時間滯后現象。這種現象是由介質吸取效應造成的。在某些規定反映快速的脈沖控制電路中（例如微分電路、積分電路），這種滯后可能造成整個電路的功效失效或得到錯誤的成果。例如，作為電子模擬計算機心臟的積分器中所采用的積分保持電容器，除規定絕緣電阻高和體積小外，還規定吸取系數小；否則積分器的頻率特性會發生畸變，變化環節的轉移函數，特別是對積分器的高速運轉影響甚大。當時間為t時，電容器上的充電電壓為：（1-27）當時間t＝0，電容器本身電壓為：（1-28）抱負狀況下，U0隨Ui變化而變化。事實上，當t＝0，外電壓降為0時，U0≠（t）0，如果電容器的吸取效應很強，積分器就會產生不可允許的誤差。實驗證明：紙電容器用作積分保持電容器時，造成線路的電壓偏差比聚酯電容器大10倍。比聚苯乙烯電容器大50倍。因些，電容器作積分保持電容器時，它不僅要含有高的絕緣電表，并且要含有小的介質吸取系數。含有介質吸取的電容器，其充放電過程都很緩慢，而沒有介質吸取的電容器，其充放電過程都是快速的。在之后，電容器的端電壓分別靠近電源電壓或趨于0。在普通狀況下，電容器達成最大恢復電壓的時間相稱長，從幾小時到十幾天。但是，吸取系數只是在特定條件下測得的值。因此普通將Ka稱為條件吸取系數。根據Ka值的大小，能夠擬定介質的極化類型以及介質的吸取程度，從而判斷電容器與否能快速完畢充放電過程。因而Ka值就成了電容器的一項重要的質量指標。聚四氟